Поправка к объему в уравнении

На отклонения реальных газов от законов идеальных газов впервые было указано Ломоносовым в 1748 г. Возникла необходимость в уточнении уравнения ру= Г. Первые уточнения появились во второй половине XIX в. Вначале были предложены многими авторами поправки к объему газа, затем и к давлению. [c.31]

Уравнение Ван-дер-Ваальса,. хотя и учитывает силы взаимодействия и объем молекул, является все же приближенным. Действительные свойства газов оказываются значительно сложнее. Для повышения точности были предложены различные поправки к уравнению Ван-дер-Ваальса и в результате получены новые уравнения состояния. [c.55]

Поправка Ь учитывает суммарный объем молекул и наличие сил взаимодействия между ними. Известно, что при сжатии газа его объем будет стремиться нз к нулю, как у идеальных газов, а к некоторому предельно малому объему Ъ, величина которого составляет примерно учетверенный объем самих молекул. В связи с этим в уравнение состояния вводится не полный удельный объем газа V, а лишь свободный удельный объем v — Ь. [c.13]

Изложенное выше относится к термомеханическим процессам, определяемым деформациями, напряжениями, энтропией и температурой. Если существуют другие физические поля, определяемые параметрами r (/ =1, 2,. ..), включающие и структурные типа Шк, в уравнения вносятся поправки. Предполагается, что возникают дополнительные силы, действующие на весь объем мысленно выделенной частицы массы pAV", совершающие за время Ы работу [c.155]

Мольный объем жидкости — это отношение молекулярной массы к плот-ности, когда плотность выражается в соответствующих единицах массы на единицу объема >. При температуре, значительно превышающей критическую, жидкость почти несжимаема. В этом случае влияние давления на жидкофазную фугитивность невелико, если только давление не очень высоко или температура не очень низка. Экспоненциальный член в уравнении (8.3.1) называется поправкой Пойнтинга. [c.268]

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

В первом случае известны температурное поле газового потока на выходе из пакета и температуры пара по змеевикам. В задачу экспериментатора входит установить степень влияния газового поля на разверку. Для решения этой задачи нужно сначала усреднить температуры газов вдоль змеевиков и Привести их к одному сечению, как показано на рис. 9-14,6. Недостающие сведения о температуре газов до пакета определяются из теплового баланса средняя — по тепловому балансу пакета, максимальная — по балансу наиболее горячего змеевика. Расход пара через змеевик прини.мается средним или с поправкой на гидравлическую разверку. Полученные данные вводятся в уравнение (9-34). Равенство левой и правой частей свидетельствует о том, что эксперимент поставлен качественно, и причины температурной разверки по змеевикам, если она имеется, можно считать установленными. Неравенство левой и правой частей говорит об ошибке в измерениях или в определении части параметров расчетным методом. Если причина расхождения кроется в несовершенстве расчетных методов, эксперимент приходится повторять, одновременно увеличивая объем получаемой с объекта информации. [c.205]

Одна поправка учитывает объем, недоступный для движения молекул в силу конечности объема самих молекул и наличия взаимодействия между ними. Дело в том, что прп беапредельно М сжатии газа его объем будет стремиться не к нулю, как у идеальных газов, а к некоторому предельно малому объему Ь. Величина Ь больше суммарного объема молекул, так как в связи с наличием сил отталкивания, возникающих при их сближении, молекулы газа при сжатии его не могут быть доведены до соприкосновения. Как было показано в 6-1, вокруг каждой молекулы существует как бы сферическая оболочка, в пределы которой не могут проникнуть другие молекулы. Величина Ь является суммарным объемом таких оболочек я составляет примерно учетверенный объем самнх молекул. В связи с этим в уравнение состояние следует вводить не полный объем газа V, а лишь свободный объем v—Ь. [c.92]

Если из уравнения (2) в уравнение (6) подставить Мп , выраженное через Л4дейст, то после некоторых преобразований можно получить выражение (5). Таким образом, масса взвешиваемого вещества может быть определена как с помощью гирь, не приведенных к условной плотности, так и приведенных к условной плотности. В последнем случае обязательно следует рассчитывать объем использованных гирь по плотности 8,0 10 кг м независимо от того, из какого материала они изготовлены. В зависимости от плотности взвешиваемого вещества и требуемой точности поправка на аэростатическую силу рассчитывается либо по плотности воздуха 1,2 кг1м , либо по истинной плотности воздуха во время взвешивания. В последнем случае плотность воздуха должна быть определена с соответствующей точностью. [c.49]

В этом уравнении содержатся две поправки к закону идеального таза. Первый член в правой части учитывает тот факт, что в действительности молекулам доступен не весь объем, так как частицы имеют твердую сердцевину. Объем, приходящийся на одну частицу при плотной упаковке, обозначается через Ь. С другой стороны, существование сил притяжения уменьшает давление по сравнению со значением для идеального газа это уменьшение отображается вторьш членом. Теория в своей первоначальной форме не позволяет определить значения двух феноменологических положительных констанг а и 6. [c.331]

Поправка в уравнении состояния на объем молекул обусловливается тем, что полный объем реальных газов состоит из неизменяю-щегося объема, зависящего от собственного объема молекул и объема межмолекулярного пространства — свободного объема, уменьшающегося при сжатии газа. Поэтому в пределе при р оо объем вещества будет стремиться не к нулю, как у идеальных газов, а к некоторому минимальному объему Ь, зависящему от объема молекул. [c.476]

Попытки ряда ученых (Ван-дер-Ваальса, Бертло, Клаузиуса и др.) уточнить уравнения состояния реальных газов путем введения поправок в уравнения состояния для идеальных газов не увенчались успехом, так как эти поправки относились только к объему и силам сцепления между молекулами реального газа и не учитывали ряд других физических явлений, происходящих в этих газах. [c.72]

Достаточно часто используются уравнения состояния, содержащие эмпирические поправки (фактор сжимаемости) или (остаточный объем) к уравнению Клапейрона. Обычно эти поправки даются в приведенной форме во всей экспериментально исследованной области природного газа, например в приведенной термодинамической модели Эдмистера. К недостаткам этих уравнений можно отнести отсутствие их аналитического описания и, самое главное, их приближенный характер, так как значения поправок даются для средних составов газа, иногда и не характерных для газопроводов. [c.252]

Дискретность. Наноструктуры принципиально дискретны, они могут содержать всего несколько слоев атомов. В этом случае континуальное описание, применяемое в макроскопической механике, может использоваться только с очень серьезными поправками. Сложность здесь состоит не только в расхождениях между решениями дискретных и континуальных уравнений, но еще и в принципиальной неоднозначности определения ряда макроскопических понятий для дискретных систем. Прежде всего это относится к понятию размера панообъек-та. Действительно, как корректно определить объем системы из двух атомов Указанная неоднозначность присуща всем величинам, в определении которых существенно используется понятие размера (например, напряжения, упругие модули и т.д.) [1, 2]. В зависимости от способа определения размера нанообъекта, значения соответствующих механических величин могут изменяться в несколько раз. Так, для нанокристаллической полосы, содержащей два слоя атомов, модуль Юнга может различаться, в зависимости от способа его определения, более чем на 100% [1]. Отметим, что даже для величин, определяемых однозначно, отклонение от макроскопических значений может быть очень существенно. Так, в упомянутой задаче коэффициент Пуассона оказывается почти в два раза меньше своего макроскопического значения. [c.485]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...