Коэффициенты вириальные термический

В области низких температур наблюдается очень большой разброс значений второго вириального коэффициента. Так, при температуре 100°С, по данным различных авторов, он имеет значения —920 см /моль и —1500 см /моль. Такой разброс объясняется тем, что авторы [9—13] при определении второго вириального коэффициента из термических данных всю реальность газа относили только за счет последнего и не учитывали вириальных коэффициентов более высоких порядков. [c.28]

Итак, зная параметры потенциала о и е для газа, которые находят по опытным термическим данным, или из данных по вязкости, можно вычислить четыре первых вириальных коэффициента и получить уравнение состояния [c.119]

Авторы многих экспериментальных работ сообщают полученные ими данные о вириальных коэффициентах термического уравнения состояния [5.24, 5.37, 5.45, 5.46, 5.47, 5.53,5.61,5,69, 5.72, 5.84], В2 — [5.45, 5.46, 5.61, 5.72, 5.84] 5з — [5.45, 5.46]. На [c.197]

Поскольку формулы (5.1) и (5.2) хорошо передают температурные зависимости второго и третьего вириальных коэффициентов, то можно говорить об экспериментально обоснованном термическом уравнении состояния [c.197]

Получение исчерпывающих данных, необходимых для составления таблиц, предполагает проведение эксперимента для изучения ряда свойств, доступных непосредственному измерению, в том числе и скорости распространения звука. Последние данные в совокупности с результатами термического и калорического эксперимента позволяют рассчитать отношение теплоемкостей [2, 3], значения второго вириального коэффициента исследуемых веществ [4, 5] и другие свойства [6]. [c.53]

В свете вышеизложенного при составлении уравнения состояния реального газа в широком интервале температур и давлении (включая область низких температур) более оправданным является использование формы (1), в которой температурная функция Ф определяется из опытных данных и, таким образом, при этом учитывается вклад неаддитивных составляющих старших вириальных коэффициентов, связанных с индивидуальными молекулярными характеристиками исследуемого вещества. Этот вывод подтверждается опытными данными большого количества вещества, для которых составлены точные уравнения состояния в форме (1) с двумя членами в криволинейной части, справедливые в широком интервале температур и давлений. При высоких температурах уравнение состояния (1), как показано выше, должно переходить в форму (3). Последнее согласуется с результатами исследований термических свойств гелия и водорода при высоких температурах, выполненных Я. 3. Казавчинским, В. А. Тараном и Л. С. Сердюком. [c.181]

Но даже в области малых и умеренных плотностей удовлетворительное согласие экспериментальных и теоретических значений давления получено лишь для газов простой молекулярной структуры, в первую очередь, одноатомных и некоторых двухатомных. При более сложной структуре попытки применить расчетные значения второго и третьего вириальных коэффициентов, полученные на основе приближенных функций межмолекулярного взаимодействия, не приводят к удовлетворительному описанию термодинамических свойств. Поэтому в практике часто используют теоретически обоснованную вириальную форму уравнения состояния (9), а коэффициенты уравнения определяют непосредственно с помощью опытных термических данных. [c.11]

В современной статистической механике стремятся учесть сначала влияние двойных столкновений, затем тройных, четверных и т. д. Такой подход приводит к вириальному разложению для термического уравнения состояния, а также коэффициентов переноса в плотных газах. Было произведено несколько попыток оценить первый коэффициент разложения переносных свойств по плотности для случая мягкого потенциала. [c.124]

К недостаткам метода [11, 12], отмеченным в работе [4], следует отнести графический способ экстраполяции и получение вириальных коэффициентов в табличном виде. Это ограничивает воспроизводимость расчета термических и калорических величин из-за отсутствия параметров фиксирующих экстраполяцию. Данный недостаток метода [10] может быть устранен путем установления аналитической зависимости ППП от температуры. Такая зависимость может быть получена из уравнений, связывающих параметры опытных и теоретических кривых, совмещенных в логарифмических координатах. В общие случае возможен сдвиг и поворот [c.75]

Таким образом, проблема отыскания потенциала взаимодействия и невозможность вычисления старших вириальных коэффициентов делают ограниченным применение уравнения состояния в вириальной форме. В связи с этим наметились пути создания эмпирических уравнений состояния, когда в определенной математической форме подбирается некоторая аналитическая функция двух переменных вида (6-1) или (6-2), спосеб-ная правильно описать имеющиеся экспериментальные данные по термическим свойствам газа (жидкости). [c.105]

В работе С. Л. Ривкина и Е. А. Кременевской [2.23] на основании полученных авторами опытных р, у, Г-данных для жидкого фреона-11 разработано уравнение, справедливое в области давлений до 20 МПа, температур 473 К и плотностей выше 970 кг/м . Максимальная погрешность описания экспериментальных данных не превышает 0,1 %. В той же. работе предложено уравнение для описания термических свойств паров фре-она-11. Оно составлено по экспериментальным данным авторов с учетом опытных данных [2.35]. По второму вириальному коэффициенту, выделенному из экспериментальных данных, рассчитаны параметры потенциала Леннарда-Джонса (12—6), что позволило достаточно надежно экстраполировать значение второго вириального коэффициента на область отрицательных температур. Как видно из рис. 18, среднее квадратическое отклонение рассчитанных по уравнению состояния значений удельных объемов от опытных данных [2.23] составляет 0,16 %, а от опытных данных [2.35] — 0,34% (последнее совпадает с отклонением этих данных от рассчитанных по уравнению, предло- [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...