Сверхпроводимость частичная

Полный М. э. существует в интервале напряжённостей магн. поля, не превосходящих критического магнитного поля, при к-ром происходит полное или частичное разрушение сверхпроводимости. Неполный М. э. наблюдается как в сверхпроводниках 1-го рода в про- [c.95]

МЕТАЛЛЫ С ЧАСТИЧНОЙ СВЕРХПРОВОДИМОСТЬЮ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ НИЖЕ 1°К [c.198]

Металл разделен на кольцевую - область с нормальной проводимостью и внутреннюю область с частичной сверхпроводимостью. [c.206]

Описанное выше исчезновение частичной сверхпроводимости при отжиге, вероятно, происходит из-за удаления сверхпроводящих включений, и можно предположить, что имеет место или сплавление материала включений с образованием гомогенного раствора, или испарение материала включений с поверхности, или же, наконец, комбинация этих двух процессов. [c.210]

Полупроводники, как и металлы, характеризуются частично заполненными энергетическими зонами. Однако в металлах степень заполнения настолько велика, что при решении задач статистической термодинамики или теории переноса должна быть использована квантовая статистика вырожденная, или фермиев-ская). Ниже уровня Ферми лежат одна или более зон, так что даже при абсолютном нуле температуры металл остается проводником (во многих случаях при низких температурах возникает состояние сверхпроводимости). Напротив, степень заполнения энергетических зон полупроводников может быть столь малой, что в задачах равновесной статистической термодинамики (см. задачу 16.5) или теории переноса превосходным первым приближением может служить классическая статистика. В этом случае уровень Ферми лежит внутри запрещенной зоны, так что при температуре, равной абсолютному нулю, все зоны либо полностью заполнены, либо совершенно пусты поэтому при температуре О К вещество является диэлектриком. [c.489]

Практически ни один номер современного физического журнала не обходится без статей, посвященных явлениям переноса. В физике твердого тела эта проблема занимает одно из центральных мест. К настоящему времени здесь накоплен весьма обширный экспериментальный и теоретический материал, разбросанный по громадному числу статей, заметок, кратких сообщений и лишь иногда частично систематизированный в небольших обзорах, посвященных тем или иным сравнительно узким группам вопросов. Обзоры такого типа, бесспорно, весьма полезны для специалистов. Вместе с тем вся картина в целом видна в них, как в зеркале, разбитом на множество частей, или, как говорит автор в своем предисловии к настоящей книге, как в запутанной головоломке, каждая часть которой изображена другим художником . Очевидно, потребность в подробной и систематической монографии, посвященной явлениям переноса в твердом теле, назрела уже давно. Не менее очевидно, однако, и то, что подобную монографию едва ли можно уложить в одну книгу разумных размеров. Известное ограничение тематики — даже в рамках классических явлений переноса, не включающих сверхпроводимости, — по-видимому, неизбежно. [c.5]

Сверхпроводники второго рода отличаются тем, что переход в сверхпроводящее состояние у них осуществляется не скачком, а постепенно. Для них характерны два критических значения магнитной индукции для температуры Т р < Т . Если магнигная индукция во внешнем поле начинает превосходить значение нижней критической индукции, то происходит частичное проникновение магнитного поля во всю толщину сверхпроводящего образца. При этом под действием силы Лоренца электроны в сверхпроводнике начинают двигаться по окружностям, образуя так называемые вихри. Внутри вихря скорость вращения возрастает по мере приближения к оси до тех пор, пока не достигнет критического значения и не произойдет срыв сверхпроводимости. По мере увеличения внешнего магнитного поля количество вихрей возрастает, а расстояние между ними сокращается. Когда оно станет соизмеримым с размером ку-перовской пары, практически весь объем перейдет в нормальное состояние и магнитное поле полностью проникнет в образец. К сверхпроводникам второго рода из чистых металлов можно отнести только ниобий Nb, ванадий V и технеций Те. [c.124]

Согласно теории сверхпроводимости, сверхпроводящие (спаренные) электроны характеризуются единой волновой функцией, фаза к-рой плавно меняется вдоль сверхпроводника при протекании по нему тока (фазовая когерентность сверхпроводящих электронов). При прохождении сверхпроводящих электронов через несверхпроводящую прослойку фазовая когерентность частично (в меру отношения толщины прослойки к т. н. длине когерентности) разрушается и протекание джозефсонов-ского тока через прослойку сопровождается скачком фазы волновой ф-ции сверхпроводящих электронов Fia этой прослойке Ф=(р2—9i> где фг и — фазы волновой ф-ции в сверхпроводниках по обо стороны от прослойки. При этом ток через контакт равен [c.602]

В топких сверхпроводниках с иоперсчными размерами, меньшими глубины проиикновения маги, поля, разрушение сверхпроводимости и возникновение диссипации происходят за счёт увеличения скорости сверхпроводящих алектронов (куисровских пар) при увеличении тока, К. т. является током разрушения купе-ровских пар (см. Купера эффект). Магн. поле К. т. в тонких образцах мало, вещество сверхпроводника мО жет перейти в нормальное состояние либо полностью, либо частично (резистивное состояние). [c.527]

Многие Н. у. м. ф. возникли в физике в связи с развитием теории конденсиров. сред, они описывают мак-роскопич. проявления квантовомеханич. аффектов неизвестной ф-цией в них является плотность параметра порядка (см. Фазовый переход). Бели параметр порядка скалярный, это двухжидкостные ур-ния гидродинамики сверхтекучего гелия (см. Сверхтекучесть), ур-ния Гинзбурга — Ландау и их обобщения, описывающие магнетостатику и электродинамику сверхпроводников (см. Сверхпроводимость). Если параметр порядка векторный или тензорный, это ур-ния Ландау — Лифшица, описывающие ферромагнетики и антиферромагнетики, ур-ния обобщённой гидродинамики сверхтекучего гелия, макроскопич. модели жидких кристаллов. Для всех этих ур-ний наиб, интерес представляют ЕХ существенно нелинейные решения, часто описывающие локализованные (хотя бы частично) объекты вихри в жидком гелии и в сверхпроводниках, доменные стенки в ферромагнетиках и антиферромагнетиках, дискливацни в жидких кристаллах и солитоны, к-рые в том или ином виде существуют во всех упомянутых средах. [c.315]

Другим важнейшим обобщением С. п. п. является т. и. приближение случайных фаз (ПСФ), к-рое представляет собой развитие идеи усреднения соответствующих операторов упорядочения. При этом усреднение операторов осуществляется не в гамильтониане, а при записи квантового уравнения движения. Наиб, завершение эта идея получила в методе ф-ций Грина. В квантовой теории магнетизма ПСФ носит название приближения Тябликова, в теории сверхпроводимости — Бардина — Купера — Шриффера модели, в теории неупорядоченных систем — приближения когерентного потенциала. ПСФ соответствует учёту влияния на каждое одаочастичное состояние не только ср. статич. поля, как в С. п. п., но и переменных (осциллирующих) добавок к нему, возникающих благодаря частичному учёту корреляции между движениями различных (квази) частиц. [c.655]

В термометрии по сопротивлению в области низких температур распространено применение металлов с частичной сверхпроводимостью, для которых коэффициент р имеет большую величину в достаточно широком температурном интервале. Материалы с частичной сверхпроводимостью впервые были исследованы Кеезомом и Ван-ден-Энде [43, 44], которые нашли, что [c.199]

Теоретические соображения. Интересно обсудить возможный механизм частичной сверхпроводимости проволоки из фосфористой бронзы. Кеезом [25] и Бэббит и Мендельсон [45] предположили, что явление частичной сверхпроводимости обусловливается наличием большого количества сверхпроводящих включений в виде чистого металла или сверхпроводящего сплава, растворенного в фосфористой бронзе. Кроме того, они предположили, что эти включения имеют форму тонких игл, образовавшихся при протяжке и расположенных параллельно оси проволоки. Однако эти авторы дают различную интерпретацию линейной зависимости удельного сопротивления от температуры. Кеезом полагал, что благодаря очень малым и случайно распределенным размерам игл сверхпроводящие переходы в них беспорядочно распределены по всему температурному интервалу. По мере понижения температуры все большее и большее число игл становится сверхпроводящим и, таким образом, уменьшается сопротивление проволоки. Бэббит и Мендельсон, напротив, предположили, что иглы образуют цепи, и так как один и тот же ток проходит через все иглы, составляющие одну цепь, то более тонкие иглы становятся сверхпроводниками при более низких температурах, чем более толстые. Этим можно объяснить незначительный наклон кривой зависимости удельного электросопротивления от температуры. [c.205]

Оба механизма, описанные выше, могут играть определен ную роль в наблюдаемом явлении. Однако частичную сверхпроводимость в фосфористой бронзе можно объяснить проще, сохранив только первое из перечисленных предположений, т. е. допустив, что в материале имеется большое количество независимых включений сверхпроводящего металла, окруженного несверхпроводящим веществом. Это простое объяснение было недавно выдвинуто Коппе [54], который образно назвал такой сверхпроводник булочкой с изюмом . [c.205]

Модель Коппе объясняет, по крайней мере качественно, основные особенности явления частичной сверхпроводимости, на- блюдаемого на образцах фосфористой бронзы. Так, из кривых, представленных на фиг. 14, прежде всего следует, что при соответствующем выборе параметра А можно добиться почти линейного соотношения между р и Г во всем температурном интервале между О°К и Tg-, во-вторых, когда 7 ->-0°К, величина сопротивления р уменьшается не до нуля, а до некоторого ко- [c.208]

В связи с этим было бы, по-видимому, целесообразно расширить исследования по частично сверхпроводящим системам, чтобы сделать более детальное сравнение между экспериментом и предложенной моделью Коппе. Необходимо также обратить внимание на одно обстоятельство, связанное со структурой сверхпроводящих включений. Из упомянутой выше работы Ван-Лера и Кеезома [49] следует, что, хотя включения и находятся в сверхпроводящей фазе, они не обязательно должны состоять из чистого сверхпроводящего металла. Высокие значения магнитных полей, необходимые для разрушения сверхпроводимости, указывают на то, что включения вероятнее всего являются сплавами. [c.209]

Сверхпровоб1шки 2-го рода. При поле, меньшем нижнего критического значения Н .Т), магнитный поток не проникает в образец когда приложенное поле превышает верхнее критическое значение Н ,. (Т) > Нс1 (Т), весь образец возвращается в нормальное состояние и имеет место полное проникновение поля. Когда величина приложенного поля лежит между Н Т) и (Г), происходит частичное проникновение потока, и в образце возникает довольно сложная микроскопическая структура чередующихся нормальных и сверхпроводящих областей, которая называется смешанным состоянием ). Кривая намагничивания, отвечающая сверхпроводимости 2-го рода, показана на фиг. 34.4,6. [c.346]

Металлы в твердом и частично в жидком состоянии имеют высокую тепло- и электропроводность, положительный температурный коэффициент электросопротивления. С повышением температуры электросопротивление чистых металлов возрастает большое число металлов обладает сверхпроводимостью у них при температуре, близкой к абсолютному нулю, злектро-сопротиБление уменьшается скачкообразно до очень малых значений. Кроме того, все металлы обладают достаточной отражательной способностью и хорошей деформируемостью. [c.8]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...