Состояние с заданным числом фотонов

В данном разделе мы покажем, что среднее значение оператора электрического поля в состоянии с заданным числом фотонов равно нулю. Интенсивность же, напротив, задаётся числом фотонов. Далее обратимся к собственным состояниям оператора электрического поля. [c.330]

Состояния с заданным числом фотонов. Начнём наше обсуждение с состояний с заданным числом фотонов, являюш,ихся аналогом собственных энергетических состояний осциллятора, и вычислим, в частности, среднее значение оператора E(r,t) электрического поля одной моды в состоянии [c.331]

Разложение по состояниям с заданным числом фотонов. Соб- [c.333]

Теперь получим точное выражение для этих состояний, разложив их по состояниям с заданным числом фотонов, то есть [c.333]

Фоковское состояние. Р-функция теплового состояния является вполне благонравной функцией Гаусса. Только в предельном случае вакуумного состояния она превращается в дельта-функцию Дирака. Теперь мы показываем, что состояние с заданным числом фотонов более сингулярно, чем вакуумное состояние. Его Р-функция включает производные более высокого порядка. [c.386]

В данной книге нас интересует взаимодействие атома с квантованным, а не с классическим световым полем. Заметим, однако, что написанные выше соотношения для взаимодействия с классическим полем эквивалентны ситуации с квантованным световым полем, находящимся в состоянии с заданным числом фотонов, которая описывается уравнениями Раби (15.19). В этом случае напряжённости классического электрического поля во соответствует напряжённость вакуумного поля, умноженная на корень квадратный из числа фотонов. [c.492]

Усреднённые измерения. Рассмотрим теперь совершенно другой эксперимент. Атом пересекает резонатор, а мы измеряем только импульс атома. Изменение поля из-за взаимодействия с атомом нас не интересует. В этом случае надо вычислить след по состояниям резонаторного поля. Если использовать для вычисления следа состояния с заданным числом фотонов, то результируюш,ая вероятность имеет вид [c.622]

К.2. Состояние с заданным числом фотонов [c.712]

Р-распределение из (Э-функции 383, 384 —,определение 379-381 —,состояние с заданным числом фотонов 712, 713 —сжатое 386, 713, 715 —тепловое 385, 711, 712 —фоковское 386 —,усреднение с помощью Р-распределения 378, 379 —,эволюция во времени 603 [c.748]

Состояния поля излучения с заданным числом фотонов [c.318]

В данном приложении иллюстрируется метод отыскания Р-функ-ции по заданной ( -функции, описанный в разделе 12.4.3. Мы получим Р-распределение теплового состояния, состояния с определённым числом фотонов, а также сжатого состояния. Но для начала кратко напомним суть самой процедуры. [c.711]

В случае фотона (в отличие от обычной частицы со спином 1) волновая функция еще должна удовлетворять условию поперечности. Поэтому для получения волновой функции фотона, описывающей состояние с определенным полным моментом и его проекцией, надо построить линейные комбинации функций (33,2), удовлетворяющие этому дополнительному условию. Отсюда следует, что для фотона будет не три различных состояния с заданными квантовыми числами g и Шд, а только два. [c.182]

При теоретическом рассмотрении все нелинейные оптические процессы естественным образам можно разделить на две группы. Характер протекания процессов первого типа существенно определяется фазовыми соотношениями между взаимодействующими электромагнитными полями, а следовательно, их описание невозможно в терминах населенностей, характеризуемых заданными числами фотонов. К процессам этого типа относятся оптическое умножение и смешение частот, параметрическое усиление и преобразование и т. п. Для процессов второго типа, связанных с реальным изменением состояния материальной системы, фазовые соотношения между электромагнитными полями не играют такой определяющей роли важными примерами последних являются стоксово комбинационное рассеяние и многофотонное поглощение. [c.17]

Здесь начальное и конечное состояния системы электрон поле излучения определяются заданием квантовых чисел, описывающих состояние электрона, а также чисел заполнения фотонных состояний (в данном случае индексом отмечено одно из фотонных состояний с энергией Й(01=ез—el). Если в переходе участвуют также и фононы, то надо указать дополнительно числа заполнения фононных состояний. В дальнейшем полный набор квантовых чисел, определяющий некоторое т-е состояние рассматриваемой системы, будем обозначать для краткости как R , а энергетические состояния системы — как Wm- [c.285]

Число фотонов внутри полости все время хаотически изменяется. Однако среднее значение числа частиц внутри объема в условиях равновесия должно быть постоянным. Теоретически его можно найти с помощью методов термодинамики. В переменных Т, V и N характеристической функцией для системы является свободная энергия. В состоянии равновесия этот термодинамический потенциал имеет минимум. Поэтому при заданных Т и V макроскопическая характеристика — число частиц (а статистически — его среднее значение) — определяется из условия экстремальности [c.164]

Рис. 16.15. Инженерия квантовых состояний эволюция полевых амплитуд, обусловленная взаимодействием следующих друг за другом атомов с полем эезонатора. Вдоль вертикальной оси показано, как развиваются состояния поля с заданным числом фотонов, а на горизонтальной оси указано время, которое пропорционально числу атомов. Предполагается, что после резонансного взаимодействия двухуровневых атомов с одной резонаторной модой, которая сначала была в вакуумном состоянии, все N атомов оказались в основном состоянии. До входа в резонатор каждый атом находится в подходящим образом выбранной суперпозиции основного и возбуждённого состояний. Поэтому атом может либо увеличить число фотонов на единицу, либо оставить его неизменным, как указывают диагональные и горизонтальные стрелки. Каждая элементарная ячейка этой решётки может считаться нижней плоскостью эис. 15.1, так как мы рассматриваем только те атомы, которые покидают

Указанные выше два исходных положения релятив. К. достаточны для суждений об общем характере эволюции Вселенной, но они оставляют открытым вопрос о её нач. состоянии. Задание хар-к нач. состояния представляет собой третье независимое положение релятив. К. С 60—70-х гг. стала общепринятой модель горячей Вселенной (предполагается высокая начальная температура). В условиях очень высокой темп-ры (Г>1013 К) вблизи сингулярности не могли существовать не только молекулы или атомы, но даже и ат. ядра существовала лишь равновесная смесь разных элем, ч-ц (включая фотоны и нейтрино). На основе физики элем, ч-ц можно рассчитать состав такой смеси при разных темп-рах Т, соответствующих последоват. этапам эволюции. Ур-ния К. позволяют найти закон расширения однородной и изотропной Вселенной и изменение её физических параметров в процессе расширения. Согласно этому закону, плотность числа ч-ц вещества [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...