Плотность заряда распределения облака

Представим себе на минуту электронный газ в виде равномерно распределенной плотности заряда. Если в некоторую точку г мы внесем дополнительный отрицательный заряд, то это приведет к двойному результату. Вследствие кулоновского отталкивания заряд будет вытесняться из непосредственной близости к электрону, который мы себе представляем как точечный заряд. Такая перестройка подобна возникновению положительного заряда вокруг электрона. Это, в свою очередь, означает экранировку заряда электрона. Перестройка, однако, будет только конечным состоянием некоторого динамического процесса. Вначале заряженное облако будет отталкиваться. Из-за дальнодействия кулоновского потенциала первоначально перестройка распространится слишком далеко, затем облако заряда вновь сократится и т. д. В электронном газе появятся коллективные колебания, соответствуюш,ие волнам сжатия электронного газа. [c.58]

Состояние плазмы характеризуется функциями распределения для электронов, ионов и нейтральных частиц. Рассмотрим полностью ионизированную плазму в объеме V по V заряженных частиц каждого сорта. Ввиду большой массы ионов их тепловым движением обычно пренебрегают и рассматривают движение электронов в облаке равномерно распределенного положительного заряда ионов с плотностью д =е — - еп е — абсолютная [c.127]

Попытаемся определить электронную поляризуемость с помощью простой классической модели. Пусть внутри сферы радиусом Яа — модели электронного облака — равномерно распределен заряд Хе, Кл. Здесь 2 — атомный номер. Плотность пространственных зарядов в этом случае, Кл/м , [c.89]

Кулоновские поправки к термодинамическим функциям при слабой неидеальности можно вычислить, воспользовавшись методом Дебая — Хюккеля так, как это сделано в книге Л. Д. Ландау и Е. М. Лифшица [1 ] (см. также работу Б. Л. Тимана 111]). Вокруг каждого из ионов или электронов образуется неравномерно заряженное облако из соседних частиц, причем распределение плотности заряда в этом облаке определяется законом Больцмана в соответствии с электростатическим потенциалом, создаваемым совместным действием центрального заряда и облака. Решение уравнения Пуассона для распределения электростатического потенциала по радиусу г около центрального иона с зарядом в первом приближении приводит к формуле [c.186]

Заметим, что уравнение Пуассона лежит и в основе вычисления кулоновского взаимодействия данного иона с образующимся вокруг него электронно-ионным облаком в методе Дебая — Хюккеля. Однако, в отличив от этого метода, здесь кл лоновская энергия не предполагается малой по сравнению с кинетической и для плотности зарядов выписывается точное выражение, а кроме того, для описания электронов используются функции распределения не Больцмана, а Ферми — Дирака. [c.198]

Экранировка фактически осуществляется путем перераспределения плотности электронного газа. Приближенное выполнение условия самосогласования по Хартри достигается за счет того, что вокруг каждого голого положительного иона появляется окутывающее его облако отрицательного электронного заряда. Облака, принадлежащие соседним ионам, могут перекрываться свободно проникая друг в друга, а при движении иона он несет с собой, как гало, свое облако. Суммарный отрицательный заряд каждого облака в точности равен по абсолютной величине ионному Заряду - -Е I е так что если отойти от иона дальше чем на одну-две межатомные длины, то металл выглядит злектри-чески нейтральным, и нет никаких злектростатических полей, которые могли бы привести к радикальному перераспределению электронного газа. Из общих соображений естественно предположить, что радиальное распределение электронной плотности в каждом таком облаке заряда должно напоминать соответствующее распределение плотности вероятности найти там валентные электроны, заполняющие связанные состояния нейтрального атома того же злемента. Таким образом, замена величины в правой части равенства (10.29) на эквивалентна тому, что мы представляем себе систему как совокупность квазинезависимых нейтральных псевдоатомов (рис. 10.4) [4]. [c.463]

Э. Ферми (Е. Fermi) в 1928 применительно к многоэлектронным атомам. В Т.— Ф.т. распределение частиц в многочастичной системе характеризуется не волновой ф-цией, а зависящей от координат концентрацией (плотностью) частиц п г) (г — пространственная координата). При этом соотношения для однородного электронного газа применяются локально к неоднородному облаку заряда, к-рое существует в атомах, молекулах или твёрдых телах, Такое приближение оправдано, когда относит, изменение электронной плотности п(г) или связанного с ней потенциала мало на расстояниях порядка де-бройлевской длины волны электрона. [c.122]

Эти значения были получены Вазастьерна-сом 1), который, сопоставляя результаты оптических наблюдений над фтором и кислородом с теоретическими данными квантовой теории ) для дисперсии, смог определить радиусы внешних электронных орбит этих ионов. Теоретических основ этой работы мы здесь касаться не будем. Однако можно сравнить величину радиуса полученного экспериментально (по радиусу р-), с распределением плотности электронного облака Ы+, рассчитанного методами современной квантовой механики ) (рис. 83). Конечно, здесь нельзя говорить об определённом радиусе, однако вертикальная линия, соответствующая величине полученного Вазастьернасом радиуса, стоит в таком месте, где распределение практически кончается. Правая часть рис. 83 представляет собой распределение заряда в Н". Эти кривые нанесены таким образом, что расстояние между их началами соответствует расстоянию Ы+—Н- в гидриде лития. В таблице XXXII дана сводка радиусов, определённых Гольдшмидтом на основе принципа аддитивности. Значения радиусов, определённые различными способами, согласуются друг с другом с точностью до 5 /о. [c.106]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...