Моменты при входе тела в воду

Среди стабильных изотопов нужно особенно отметить дейтерий, или тяжелый водород, с массой 2, который может входить в состав многочисленных соединений. Соединяясь с кислородом, он образует тяжелую воду, используемую для изучения водного метаболизма у различных живых существ. Таким образом, например, было установлено, что все молекулы воды, заключенные в данный момент в теле небольшой рыбы, через несколько часов заменяются молекулами окружающей воды. Наоборот, в теле человека водный обмен происходит очень медленно путем выделения мочи и в виде пота. Выпив чашку чая, содержащую 1 мг тяжелой воды, человек по истечении 9 дней сохраняет еще половину этого количества. [c.232]

Вход в воду начинается с фазы движения, сопровождающегося образованием каверны. В большинстве случаев эта фаза заканчивается задолго до достижения равновесных условий движения тела. В качестве примера, иллюстрирующего многие факторы, действующие в таких нестационарных условиях движения, рассмотрим процесс прохождения круглого цилиндра со сферической носовой частью через поверхность жидкости. Предположим, что траектория тела в воздухе наклонена под углом 0 к поверхности жидкости, скорость движения по траектории равна Уо и подводная часть траектории имеет вид, показанный на фиг. 12.2. В, момент соприкосновения носовой части тела с поверхностью жидкости происходит удар, под действием которого жидкость приходит в движение. Этот момент является началом серии явлений, многие из которых происходят одновременно. Однако, чтобы упростить объяснение явления в целом, рассмотрим отдельно особенности составляющих его явлений. [c.656]

Определение П. м. имеет существенное значение при изучении неустановившихся движений тел, полностью погруженных в воду, при изучении удара о воду, входа тел в воду, качки судов, акустич. излучения и т. д. Подсчеты П. м. производятся в предположении, что жидкость лишена вязкости. Обычно пренебрегают и сжимаемостью жидкости. В случае потенциального движения несжимаемой идеальной жидкости через П. м. выражаются проекции количества движения, момента количества движения и кинетич. энергии Т жидкости. Если дх, з — проекции на оси координат вектора скорости движения тела, а 94) 5> 9в — угловые скорости тела относительно [c.202]

При погружении произвольного тела в жидкость характер распределения гидродинамического давления по смоченной поверхности тела, а также его величина определяются многими факторами начальной скоростью удара, углом входа, массой тела, условиями сжатия водовоздушной среды в момент контакта поверхности тела с водой, сжимаемостью жидкости, упругостью тела и другими факторами. Во многих случаях, когда скорость движения жидкости существенно меньше скорости звука и различные точки поверхности тела не вступают одновременно в контакт с жидкостью, сжимаемостью и весомостью жидкости можно пренебречь. [c.5]

В данной главе рассмотрены лишь некоторые проблемы механики осесимметричных и двумерных суперкаверн, демонстрирующие некоторые основные особенности течений с полностью развитой кавитацией. Важными проблемами также являются задача о произвольной трехмерной суперкаверне (включая треугольные гидрокрылья и гидрокрылья конечного размаха, а также тела вращения под углом атаки), влияние силы тяжести (включая задачи о входе в воду и о движении вблизи свободной поверхности воды), суперкавитация решеток и винтов, а также задача о гидроупругости при суперкавитации. Последняя связана с нестационарностью каверны, обусловленной ускорением или колебаниями и вибрацией тела, на котором она образуется. Изменение сил и моментов, а также длины каверны в зависимости от динамических параметров и числа кавитации рассматривалось во многих работах, включая [27, 42, 78, 83, 96]. Помимо литературы, цитированной в данной главе, дополнительные сведения по всем этим и другим вопросам можно найти в кратком библиографическом списке, приведенном в конце главы. Список работ, в которых рассматриваются подводные крылья и решетки, приводится в гл. 7. Глава 12 посвящена задачам, связанным с поверхностями раздела и входом тел в воду. [c.250]

Если при испытаниях модели имеются свободные поверхности, то чтобы удовлетворить требованию сохранения значений числа Фруда натурного объекта и числа кавитации К, атмосферное давление над этими свободными поверхностями необходимо уменьшить по линейному закону. В таких условиях каверны, образующиеся на свободной поверхности, будут развиваться аналогично тому, как это происходит в натурном объекте. В качестве примеров можно назвать вихри, образованные захваченным воздухом, во входных магистралях насосов и суперкаверны (гл. 5), возникающие при входе объектов, движущихся с высокой скоростью, из газа в жидкость в момент пересечения ими границы раздела между этими двумя средами, а также явления, наблюдаемые в гидросооружениях. Моделирование входа тел в воду будет рассмотрено в разд. 12.4. [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...