Материалы — Коэфициент Пуассон

Пример [12]. Произвести поверочный расчет диска, изображённого на фиг. 18, вращающегося с числом оборотов л = 3000 в минуту (ш = = 3 4,1 1/сек). Давление на внутренней поверхности ступицы диска рг = О, интенсивность распределённой нагрузки на внешней поверхности обода р, — 400 ю/с.к Коэфициент Пуассона материала диска 1 = 0.3. [c.168]

Обозначения — внутренний радиус диска — наружный радиус г — текущий радиус 7 —вес единицы объёма материала (л —- коэфициент Пуассона [c.183]

При воздействии на детали машин и аппараты статических нагрузок важнейшими характеристиками для оценки прочности материала являются предел Текучести с , предел прочности а и пластичность материала, характеризуемая относительным удлинением 5 и относительным сужением ф. Кроме того, оценка упругих свойств металлов характеризуется значениями модуля нормальной упругости Я, модуля сдвига О и коэфициента Пуассона (л. Коэфициент Пуассона (А имеет боль иое значение при расчетах на прочность и характеризует поперечную деформацию при продольном действии сил. Упругие характеристики материала следует учитывать при конструировании многих деталей машин и аппаратов, так как от этого часто зависит прочность конструкций. Модуль упругости Е. модуль сдвига О и коэфициент Пуассона (х связаны между собой следующим уравнением [c.77]

В пределах пропорциональности коэфициент Пуассона для каждого материала является постоянным. Величины козфициентов [c.12]

Материал Оптическая постоянная кг1см (). = 546,1 млч<) Предел прочности при растяжении Qfy В KZI M" Предел пропорциональности Зр в kzI m" Порядковый номер полосы т при пределе пропорциональности Модуль упругости Ё в кг см Коэфициент Пуассона и. [c.255]

В случаях неодноосного напряжённоп состояния обычно постулируется приме нимость к задачам ползучести теорш малых упруго-пластических деформаций Учитывая, что при высоких температу рах коэфициент Пуассона близок к 0, можем считать материал несжимаемым Поэтому зависимости компонентов на пряжения от компонентов деформаци такие, как представлено на стр. 18. За висимость интенсивности напряжения о интенсивности деформации получаем пс той или иной теории ползучести заме ной с и S на о,- и е,- соответственно. [c.190]

Здесь/ и л — мвдуль продольной упругости и коэфициент Пуассона материала детали, на которой ведётся измерение. [c.314]

Схема расположения и включения проволочных тензодатчиков при измерении наяряже-ний, усилий и нагрузки Зависимость между показаниями врибора измеряемой величиной устанавливается путём тарировки и приближение путём расчёта (см. табл. 3). 1 — сопротивление датчика, и р. — модуль продольной упругости и коэфициент Пуассона материала детали Г я К- — площадь и момент сопротивления поперечного сечения детали. [c.316]

Материал Модуль упругости 1 -го рода Е в K2 M Модуль упругости 2-го рода О в кг[см Коэфициент Пуассона - Коэфициент линейнего расширения [c.721]

Если коэфициент Пуассона дли материала равенто угол этого конуса равен приблизительно 68°32. В каждой точке граничной плоскости горизонтальное смещение направлено к оси и равно . Вертикальное смещение в любой [c.202]

У1одуль Юига материала для растяжения по оси г обозначим через Е, а коэфициенты Пуассона, которые при растяжении по оси г соответствуют укорочению по осям Х и у, соответственно через и од. Примем, что [c.361]

В связи с теорией продольных колебаний возникает важная проблема удара. Когда два тела сталкиваются, каждое из них приходит в состояние внутренних колебаний в свое время, повидимому, надеялись, что разрешение задачи о колебаниях двух стержней, возникающих вследствие их продольного столкновения, может пролить свет ка законы удара. Пуассон первый приступил к разрешению проблемы с этой точки зрения. Его метод интегрирования в тригонометрических рядах чрезвычайно осложняет получение общих выводов вследствие досадной ошибки в анализе, он пришел к парадоксальному заключению, что два стержня из одвого и того же материала и с одинаковым сечением не могут отделиться друг от друга, если только их длины ие равны между собою. Сен-Венан ш) исследовал эту проблему, решая уравнение колебаний при помощи произвольных функций и получил некоторые результаты, наиболее важные из которых относятся к продолжительности удара и к существованию коэфициента восстановления для совершенно упругих тел 11 ). Эта теория не подтверкдается экспериментами. Поправка, предложенная Фохтом 1 ), будучи разработана до конца, также мало улучииет дело. Таким образом попытка свести проблему удара к колебаниям, повидимому, должна быть оставлена. Гораздо более успешной была теория Герца ), основанная иа решении проблемы, которую мы назвали проблемой передачи силы. Герц исследовал независимо частный случай этой проблемы, относящийся к давлению двух тел друг на друга. Он предложил рассматривать деформацию как местный статический эффект, который постепенно возникает и убывает. Он нашел способы определения продолжительности удара, а также величины и формы тех частей поверхностей, которые приходят в соприкосновение. Согласие этой теории с экспериментами оказалось удовлетворительным. [c.38]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...