Оп Лауфера

На основе данных по локальной интенсивности потока установлено, что у стенки интенсивность движения твердых частиц уменьшается, в результате чего локальное значение величины ( (у ) — ( 4))/ (у ) становится меньше единицы, хотя и остается положительным (фиг. 2.11). На фиг. 2.13 показано, как изменяются с расстоянием от стенки локальные значения величин (у ) и и ) в соответствии с результата.ми Лауфера [468] ( /о — расстояние от стенки. Яд — радиус канала). При отнесении к средним условиям в потоке (индекс ш) и в предположении постоянства коэффициента турбулентной диффузии [704] можно перестроить зависимости, пред- [c.63]

Рис. 1.4. Производство и диссипация энергии в турбулентном потоке (по Дж, И. Лауферу /329/)

Данные измерений Г. Шубауэра и П. Клебанова [Л. 301] и И. Лауфера [Л. 221] позволили Д. Россу получить связь между нормальными турбулентными напряжениями и осредненными характеристиками течения в виде [c.301]

Наблюдаемые изменения степени турбулентности и масштаба диссипации связаны с увеличением турбулентного числа Рейнольдса R ) при фиксированном числе Рейнольдса канала. В поперечном сечении диффузора величина R- почти постоянна и равна приблизительно 135. Эта величина сравнима со значением R) = 8Q в опытах Лауфера при течении в канале с параллельными стенками для того же самого R. [c.379]

Общий вид уравнения баланса энергии турбулентного потока в канале иной формы остается тем же. Сравнение с данными Лауфера [16] по круглой трубе показывает, что осно Вное качественное различие заключается, в осредненном конвективном потоке, т. е. чисто турбулентный [c.380]

Для полностью развитого (равномерного) турбулентного течения в гладких трубах прямоугольного сечения с отношением ширины к высоте 60 1 и 12 1 Лауфер [Л. 9] нашел, что в диапазоне 5 10 <2VB/v<2,5 10 (в котором выполнялись измерения) профиль скорости может быть представлен в виде [c.306]

Измерения, выполненные в потоках со сдвигом. Хотя турбулентность относится к явлениям, происходящим в потоках со сдвигом, и непосредственные измерения турбулентных пульсаций практикуются уже в течение тридцати лет, надежные данные, характеризующие турбулентные потоки, удивительно ограниченны. Большая часть этих данных получена в пограничном слое или в безграничных потоках, подвергнутых обсуждению в главах УП и УП . В настоящей главе рассматривается сравнительно недавнее исследование равномерного потока в трубах, проведенное Лауфером это исследование дает понятия некоторых основных характеристик турбулентности в практически простейшем типе турбулентного потока. [c.278]

Рассмотрим турбулентное течение воздуха с частицами углерода диаметром 5 и 50 мк при колшатной температуре и атмосферном давлении. Исходные физические параметры имеют следующие значения V = 0,157 см сек, р = 1,18-10 г см , Рр = 2,25 г см , что дает для частиц меньшего и большего размеров соответственно а = 7,52-10 и а = 7,52-10 сек- р = 0,00079. Лауфер 14701 показал, что при полностью развитом турбулентном течении воздуха в трубе диаметром 254 мм и Не == 5-10 турбулентность на оси трубы практически изотропна и ее интенсивность равна 85,5 см сек, что соответствует примерно 2,8% скорости на оси, или 80% скорости трения. На фиг. 2.7,а представлены данные работы [4701 по энергетическому спектру турбулентности. Включение этих данных в используемую здесь лагранжеву систему осуществлено по методу Майкельсона [24, 537]. На фиг. 2.1,а приведены две кривые, характеризующие изменение в зависи- [c.55]

Из рис. ХП.13, где приведены данные опытов Лауфера 1 и Нуннера 2 по распределению турбулентной вязкости, видно, что вблизи стенки зависимость (ХП.36) подтверждается. [c.183]

По экспериментам И. Госса /302/, В. Нуннера /253/, Дж. И. Лауфера /329/ при у>0,29...0,30 коэффициент турбулентной вязкости имеет почти постоянное значение (рис. 3.3). По данным И. Никурадзе /168/ турбулентная вязкость на оси трубы, хотя и имеет конечное значение, достиз ает максимума на радиусе у = 0,5. [c.55]

При выводе уравнения турбулентного движения (3.9) изменение турбулентной вязкости по координате было описано выражением (3.8). Из соотношения (3.8) следует, что коэффициент турбулентной вязкости равняется нулю на оси трубы, что не соответствует известным экспериментальным результатам /226, 253, 302/ и другим. По данным экспериментов И. Госса /302/, В. Нуннера и И. Лауфера /226, 253/ около оси трубы коэффициент турбулентной вязкости имеет почти постоянное значение (см. рис. 3.3). [c.84]

Полученный теоретический результат хорошо соответствует экспериментам, где по данным И. Госса /302/ около оси трубы /и.Л = 0,08, Г. Базина-0,078 /266/, А. Фортье - 0,071 /296/ и И. Лауфера 0,07 [c.87]

I — по опытным данным Лауфера Нуннера [c.183]

На рис. 9-10 показаны функции Ч (х) и (p(s). Функция ф( ) построена Дж. Л. Меллор [Л. 252] по экспериментальным данным Лауфера [Л. 222] для трубы при числах Рейнольдса Rej, 5-10. Функция У(х) определена по функции p(g) и равенства.м (9-44) и (9-46). [c.238]

Данные рис. 9. показывают, что закономерность Ulu . =f справедлива и для расходящегося канала. Для сравнения на рис. 9 приведены типичные распределения скоростей различных видов течения [18 и 19]. Там же нанесена логарифмическая прямая. Однако при dPldx 0 величина не является единственной характеристической скоростью, что непосредственно видно из рис. 10, на котором представлена зависимость от г/ по данным Лауфера (параллельный канал и труба). [c.381]

О—результаты опытов Клебанова, Лауфера, Рейхардта, Шульц-Грювова и др. [Л. 3] [c.432]

А. Б. Даванков, В. М. Лауфер и Л. А. Шнц [152] изучали восстановительную способность амфотерных ионитов, используя это явление для накопления серебра на синтезированном ими ионите ВСТ в Na-форме. Через слой смолы пропускали раствор AgNO.4, концентрация которого в первых 8 циклах составляла 0,0695 г-экв/л, а во всех последующих 0,075 г-экв/л. При хранении смолы через некоторое время наблюдалось восстановление ионов серебра в фазе ионита до металла, о чем свидетельствовало почернение смолы и восстановление ее способности к дальнейшему поглощению ионов серебра из раствора. [c.156]

А. Б. Даванков и В. М. Лауфер [156] применили электрохимический метод для изучения процессов сорбции и десорбции благородных металлов на ионитах. Ток подводили к смоле с помощью электрода — платиновой спирали, на которую опирался столбик смолы в сорбционной колонке. Электрод в виде цилинд-)ической сетки погружали в другой сосуд с электролитом. [c.161]

Таким образом, электроионитный метод позволяет концентрировать на смолах значительное количество благородных металлов. Однако по мере накопления внутри и на поверхности зерен смолы 100—200% металла (от массы смолы) дальнейшее накопление металла становится все более затруднительным и наступает такой момент, когда поглощенные смолой ионы перестают практически восстанавливаться до металла в электрическом поле. Это, по мнению А. Б. Даванкова и В. М. Лауфера, объясняется тем, что электрический ток перестает передаваться от одного зерна к другому и начинает полностью передаваться слоем серебра, покрывающим поверхность адсорбента. Дальнейшее концентрирование серебра на ионитах с доведением его содержания на ионите до 300—400% (от массы смолы) удава" лось осуществить только с помощью химического восстановителя— раствора гидросульфита натрия. В этом случае кристаллы серебра, сосредоточенные на поверхности и внутри зерен нонита, не препятствуют как дальнейшему проникновению ионов серебра к функциональным группам адсорбента, так и восстановлению их до металла с помощью обычных восстановителей. Таким образом, электрохимическое восстановление ионов [c.161]

По опытам Лауфера и др. [Л. 132] для теплоизолированного конуса RexKp 3-10 . Тогда для охлаждаемого конуса в рассматриваемых условиях [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...