Разрыв, неустойчивость поверхностей

Разрыв, неустойчивость поверхностей — 194 [c.223]

Характер движения и структура слоя при первом режиме движения были рассмотрены ранее ( 9-5, 9-6). Остановимся на режимах, характерных разрывом слоя. При увеличении скорости до величин, близких к предельной, предвестники разрыва слоя наблюдались в пристенной зоне. Эти местные разрывы, локальные воздушные мешки, имеющие в основном продольную протяженность, как правило, вызывались некоторым местным отличием состояния поверхности стенок. Дальнейшее небольшое повышение скорости до Уцр увеличивало частоту появления местных разрывов до их слияния по периметру канала. Возникал пробковый разрыв слоя, который также периодически исчезал, уступая место неустойчивому плотному слою. Наконец увеличение скорости сверх предельного значения полностью разрушало остатки предельного равновесия сил в слое и приводило к полному распаду плотной среды в гравитационно падающую взвесь с высокой концентрацией частиц. [c.302]

Процесс плавления представляет собой переход из состояния с правильным расположением атомов, образующих кристаллическую решетку, в состояние с утраченной правильностью расположения атомов. Кристаллическая решетка металлического тела становится неустойчивой по отношению к сжатию или сдвигу задолго до наступления момента плавления, т. е. твердое тело понижает свои механические свойства и начинает течь в направлении действия внешнего давления. Течение металла вызывает разрыв поверхностных адсорбционных и окисных пленок, создаются условия для возникновения ювенильных поверхностей и их непосредственного взаимодействия. При плавлении одного из тел наблюдается снижение сопротивления трению, так как расплавленный металл является своеобразной твердой смазкой. [c.16]

Г"ТС физической точки зрения вязкое разрушение кристалла следует рассматривать скорее как образование большого числа пустот, а не как разрыв материала в обычном смысле слова [178]. Указанные пустоты уменьшают несуш,ую площадь поперечного сечения, и при более высокой скорости их расширения по сравнению с упрочнением материала пластическая деформация тела становится неустойчивой. Пустоты увеличиваются независимо одна от другой, вытягиваются в направлении действующего напряжения, смежные пустоты сливаются в соответствии с принципом минимума энергии поверхностного натяжения и при достижении критического состояния объединяются, образуя поверхность излома. При этом окончательное сужение сечения у чистых металлов практически достигает 100%. У технических металлов сужение при разрыве меньше благодаря влиянию границ зерен и загрязнений. [c.304]

Вспомним основные стадии деформации стального образца при его растяжении в испытательной машине вначале это упругая деформация, затем равномерно распределенное по длине образца пластическое течение, затем - образование шейки и, наконец, разрыв в результате быстрого распространения поперечной трещины. Переход от одной стадии к другой сопровождается все большей локализацией деформаций. Так, упругая деформация равномерно распределена по объему (измеренные относительные удлинения и сдвиги не меняются при уменьшении базы измерения - элементов тела - вплоть до размеров, близких к межатомным расстояниям), пластическое течение равномерно охватывает образец в целом, однако при более пристальном рассмотрении оказывается, что оно в основном сосредоточено на удаленных друг от друга плоскостях скольжения. Образование шейки происходит в локальной области - на малом участке по длине образца, а трещина представляет собой предельную локализацию бесконечная деформация - разрыв сплошности - сосредоточена на одной вновь образованной поверхности, разделяющей образец на две части. Смена стадий происходит в результате того, что дальнейшее развитие данной стадии становится неустойчивым и оно подавляется последующей. [c.13]

В окрестности дефекта на поверхности раздела в нагруженном композиционном теле локальные напряжения резко возрастают, особенно около границ дефекта. Если уровень локальных напряжений достаточно высок, то дефект становится неустойчивым и может развиться до столь больших размеров, что тело разрушится. При исследовании динамических задач теории упругости было установлено, что динамическая концентрация напряжений выше концентрации, рассчитанной для соответ-ствуюш,ей статической задачи. Вследствие этого может оказаться, что дефект на поверхности раздела будет развиваться или нет в зависимости от того, прикладывается ли внешняя нагрузка внезапно, скачком, или же возрастает постепенно. Распространение дефекта вдоль поверхности раздела двух соединенных упругих тел с различными упругими константами и различными плотностями изучалось в работе Брока и Ахенбаха [17]. Было установлено, что развитие дефекта вызвано концентрацией напряжений, возникающей в тот момент, когда система горизонтально поляризованных волн достигает границы дефекта. Предполагалось, что разрыву адгезионных связей предшествует течение в слое, связывающем тела в единую систему. Была вычислена скорость перемещения переднего фронта зоны течения для различных значений параметров, определяющих свойства материала, и различных систем волн. Оказалось, что по достижении критического уровня пластической деформации происходит разрыв материала на заднем фронте зоны течения. [c.387]

По мере того как нагрузка возрастает до предельной, принципы нормальности и выпуклости остаются в силе. Предельная нагрузка, которую может выдержать конструкция в целом, снижается, когда составляющие ее элементы либо уменьшают свой вклад в сопротивление из-за геометрических изменений (рост пустот, выпучивание и т. д.), либо полностью перестают воспринимать нагрузку вследствие разру-щения. В некоторых случаях (иногда очень быстро) наступает глобальная неустойчивость системы и происходит разделение ее на составные части или разрушение при неизменной нагрузке. Если неустойчивость наступает в элементе статически неопределимой системы, то в противоположность этим случаям такой элемент выдерживает максимально возможную нагрузку до тех пор, пока ее не начнут воспринимать соседние элементы. До достижения максимальной нагрузки конструкция в целом остается устойчивой, предельная поверхность в пространстве напряжений остается выпуклой и вектор приращения упругого перемещения нормален к этой поверхности по мере того, как она изменяется в процессе ослабления или разрушения компонент. [c.25]

В таких сгруях, истекающих во внешнее прос 1ранс1во, давление на срезе сопла Ра равно давлению в окружающей среде ря т.е течение изобарическое. При этом на границе между струей и окружающей средой возникает тангенциальная поверхность, на которой в общем случае терпят разрыв отдельные газодинамические параметры. На тангенциальной поверхности в связи с ее неустойчивостью возникают вихревые образования, беспорядочно перемещающиеся вдоль и поперек потока, тем самым обеспечивая обмен количеством движения и теплом между соседними слоями газа. В результате поверхность размывается и на границе формируется пограничный слой с непрерывным распределением параметров. В первом приближении можно считать, что толщина пограничного слоя нарастает пропорционально продольной координате X. Нарастание пограничного слоя приводит к увеличению поперечного сечения струи и постепенному уменьшению потенциального ядра струи В общепринятой схеме в таких струях выделяют газодинамический (начальный), переходный и основной участки струи. Такой подход полезен при использовании полу-эмпирических схем расчета. В рассматриваемой задаче предлагается схема расчета непрерывной деформации профилей газодинамических параметров вниз по потоку струи без выделения ее отдельных участков. При этом срез сопла считается начальным сечением изобарической струи [c.98]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...