Угол отклонения потока в ударной волн

Если ударная волна недостаточно интенсивна, т. е. угол отклонения потока (U в ней мал, то при гиперзвуковой скорости угол а также мал производя замены [c.113]

При рассмотрении течения Прандтля — Майера ( 2) мы представили все параметры в функции угла отклонения потока, тогда как для течения за ударной волной найдены зависимости, содержащие угол самой ударной волны. [c.114]

До сих пор мы рассматривали обтекание тел с достаточно острым носком для того, чтобы угол отклонения скачка не превышал критического значения, определяемого ударной полярой, и чтобы ударная волна начиналась от передней точки острия тела. В действительности течение газа вокруг остроносых тел начинается с обтекания некоторого затупления, имеюш,егося у вершины носка. При умеренных сверхзвуковых скоростях влияние этого затупления незначительно, и расчет параметров газа можно провести по теории обтекания остроносых тел сверхзвуковым потоком. При необходимости влияние малого затупления можно учесть отдельно (например, продувкой в аэродинамической трубе). [c.414]

В результате расчета при М°=3 и постоянном значении 0 = = 32° вдоль границы РК получен плоский канал с центральным телом АК и обечайкой СМ, реализующий разрывной профиль функции 5 (штриховая линия на рис. 4.44, а) и отклонение потока на 32°. Сплошной линией па рис. 4.44, а показан профиль функции М на выходе, ВР на рис. 4.44, б — контактный разрыв. Интенсивность веера волн сжатия йВЕ, характеризуемая отношением а+/а (а — угол Маха), равна 0,74. Веер ОВЕ отклоняет поток на 11°. Изломом ударной волны ЛВС, составляющим величину 18°, обеспечивается такое же отклонение потока, что обусловлено нулевой интенсивностью отраженного веера разрежения (характеристика ВР). [c.183]

Из диаграммы ударной ноляры сразу мол<но вывести важное заключение, что угол отклонения потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения Хтах, соответствующего луч>, проведенному из точки О касательно к кривой. Хтях является, конечно, функцией числа. M = Vi/ мы не приводим ее здесь ввиду ее громоздкости. При Mj = 1 имеем Хшах = о, а при возрастании Mi угол Хтах монотонно растет и при Ml оо стремится к конечному пределу. Легко рассмотреть оба предельных случая. [c.486]

Во-вторых, если угол атаки i превысит максимальный угол отклонения потока в косом скачке уплотнения тах для заданного числа Ml набегающего потока (см. рис. 3.12) при i > Ютах перед нижней стороной пластинки образуется отошедшая ударная волна. Случай, когда i > omax, может иметь место при не очень больших числах Mi (например для Mi = 1,5 угол пр = = 12 ). Важно отметить, что при М] < 6,4 всегда тах < пр, и поэтому причиной неприменимости изложенной схемы расчета является образование перед пластинкой отделившегося криволинейного скачка уплотнения. При очень больших числах Mi, наоборот, пр < mai и причиной неприменимости расчетной схемы является срыв с верхней стороны пластинки. [c.45]

Из диаграммы ударной поляры сразу можно вывести важное заключение, что угол отклонения х потока в ударной волне не может превышать некоторого максимального значения Хтах соответствующего лучу, проведённому из точки О касательно к кривой. Хтах является, конечно, функцией числа мы не приводим её [c.413]

Сверхзвуковой диффузор с полным внутренним сжатием может быть осуществлен без центрального тела (рис. 8.46). В таком диффузоре косой скачок отходит от кромки обечайки А и пересекается в точке О на оси диффузора со скачком, идущим от противоположной кромки. Поток газа в скачке АО отклоняется от первоначального направления и становится параллельным стенке АС. В точке О линии тока вынуждены возвратиться к первоначальному направлению, в связи с чем возникает отраженный скачок 0D. В точке D поток вновь отклоняется от осевого направления и становится параллельным стенке диффузора это вызывает новый скачок, который отражается от оси диффузора, образуя следующий скачок и т. д. Так как в скачках уплотнения поток тормозится, то предельный угол поворота в каждом последующем скачке меньше, чем в предыдущем. Описанный процесс продолжается до тех пор, пока требуемый угол отклонения потока не оказывается больше предельного (ы > > (Omai) с наступлением этого режима вместо очередного плоского скачка образуется криволинейная ударная волна EF, за которой поток становится дозвуковым. Дальнейшее течение в сужающем канале идет с увеличением скорости, причем в узком сечении скорость должна быть ниже или равна критической в последнем случае за узким сечением может возникнуть дополнительная сверхзвуковая зона, завершаемая скачком уплотнения GH. [c.475]

Из этих зависимостей следует, что при гиперзвуковых скоростях в плоской косой ударной волне изменение параметров определяется (как и в течении Прандтля — Майера) одним критерием ЛГа = МнСО — произведением числа Маха на угол отклонения потока. [c.114]

Обтекание пластинки сверхзвуковым потоком, расположенной под углом атаки (рис. 5.21,в), приводит к возникновению скачка AKi снизу (поворот потока на вогнутый угол) и волны разрежения Amim2 сверху (обтекание выпуклого угла) на передней кромке. Так как р2>рз, то пластинка испытывает воздействие подъемной силы и силы сопротивления. Отсоединенная кормовая ударная волна иллюстрируется при обтекании пятиугольника. Для нахождения точки Е (рис. 5,21,г) следует найти угол отклонения в волнах разрежения От2 Щ или Ditn tn ) и построить граничные линии тока DE и D E, определив точку их встречи. [c.141]

Введем обозначения в - угол, составляемый осью Ож с направлением набегаюгцего потока Ож Р - угол наклона к оси Ож косого скачка, соответствуюгцего отклонению потока на угол в] 3(х) - местный угол наклона к оси Ож криволинейной ударной волны р - давление р -плотность и, V - проекции скорости на оси Ох и Оу II, V - проекции скорости на оси Ох и Оу. [c.444]

Различие в величине давления в действительном течении и в течении от источника уменьшается вниз по потоку, однако на значительной длине сопла оно достаточно велико и может составлять 10- 15% Этот факт необходимо иметь в виду при проведении зкспериментальных исследований неравновесных течений, так как неравновесные процессы приводят к изменениям давления такого же порядка. На величину отклонения параметров действхетельного течения и течения от источника основное влияние оказывает угол и значение с их увеличением растут и отклонения. При малых 0 и у течение в целом мало отличается от течения источника, однако даже для сопла с Ол = 5 в окрестности ударной волны различие в давлении достигает 10 % [c.170]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...