Потенциал приливообразующих сил

Здесь Z, = —Q/g, Q — потенциал приливообразующей силы, — возвышение уровня жидкости над плоскостью XOY, и, v — составляющие скорости частицы жидкости по осям ОХ, 0Y, вращающимся вокруг вертикальной оси 0Z с угловой скоростью со наконец, h — постоянная глубина бассейна, g — ускорение силы тяжести. [c.52]

Перейдем к определению силы X. Так как Земля вращается и так как рассматривается движение жидкости относительно Земли, то нужно учитывать, по общей теории относительного движения, добавочные силы, отвечающие переносному ускорению и ускорению Кориолиса. Аналогично тому, как мы это делали в 9 главы пятой, соединим силу, отвечающую переносному ускорению, вместе с силой притяжения к центру Земли в одну вертикальную силу тяжести. Сила же Кориолиса перпендикулярна к скорости частицы жидкости, следовательно, перпендикулярна к оси Ох. Поэтому составляющие . илы тяжести и силы Кориолиса по оси Ох обратятся в нуль, и останется, таким образом, только горизонтальная составляющая приливообразующей силы Луны для потенциала этой силы мы имеем [c.535]

Иа основании теории относит, движения можно установить, что вследствие движения Земли и действия силы тяготения Луны элементы жидкости, твердого тела и атмосферы Земли находятся в поле сил, имеющих приливообразующий потенциал [c.201]

Солнечное тяготение обусловливает аналогичный приливообразующий потенциал Qj- [c.201]

Важным этапом в развитии теории приливов было создание П. Лапласом в 1775 г. динамич. теории приливов, основанной на общих ур-пиях гидродинамики. Гл. задачей этой теории является нахождение ур-ний Лапласа для системы решений, имеющих период, равный периоду отдельных слагаемых разложения ф-ции Q. Решение этой задачи для бассейнов реальных очертаний мало продвинуто. Большое значение имеет также определение периодов собств. колебаний океанов и выделения из них таких бассейнов, к-рые были бы в резонансе с той или иной слагающей приливообразующего потенциала. [c.201]

Для случая п—1 сферическая функция будет зональной. Тогда гармонический сфериод (4) при нашей степени приближения будет представлять шар, эксцентричный твердому шару. Важно, однако, отметить, что этот случай, строго говоря, не может быть включен в наше динамическое исследование, если мы только не наложим некоторую связь на шар, чтобы удерживать его в покое, ибо рассматриваемая деформация свободной поверхности вызвала бы перемещение центра масс всего океана и вместе с этим вызвала бы соответственную реакцию связи на земной шар. Легко было бы построить в этом смысле исправленную теорию для случая свободного земного шара, но сам вопрос имеет мало значения, во-первых, потому, что для случая Земли инертная масса твердого шара кесоиз-меримо велика сравнительно с массой океана и, во-вторых, возмущающие силы, которые могли бы произвести подобного рода деформацию, в природе обыкновенно не встречаются. Оказывается, например, что первый член выражения для приливообразующего потенциала Солнца или Луны есть сферическая функция второго порядка (см. прибавление к этой главе). [c.380]

Колебания, вызываемые приливообразующими силами Луны и Солнца, в силу линейности задачи могут быть представлены в виде суммы гармонических составляющих с периодами, определяемыми основными гармоническими составляющими приливообразующего потенциала. При этом обычно изучаются главные гармонические волны с периодами, близкими к полусуткам или суткам ). [c.79]

Эти же методы были использованы Ф. С. Рацер-Ивановой (1959) для изучения полусуточных и суточных приливов в полярных бассейнах. При этом удалось также определить глубины бассейнов, для которых имеет место резонанс с той или иной составляющей приливообразующего потенциала, Ею же (1965) изучались свободные колебания с периодами, большими 12 часов, в полярных морях при условии, что критическая параллель пересекает бассейн, В этом случае задача оказывается наиболее сложной, так как дифференциальное уравнение теории приливов имеет особые точки, положение которых заранее неизвестдо. [c.80]

П. С. Линейкин (1937) изучил распространение приливных волн в круглом бассейне постоянной глубины с углублением или возвышением в центральной части бассейна. Исследована зависимость периодов собственных колебаний жидкости в таком бассейне от соотношения между геометрическими размерами его частей. Весьма общим результатом этой работы является вывод о местном характере резонанса. Оказываетея, что увеличение волн за счет резонанса с суточной составляющей приливообразующего потенциала в части бассейна не влечет за собой существенного увеличения амплитуд волн во всем бассейне. Таким образом не подтверждаются основные положения теории Р. Харриса, согласно которой доминирующим фактором в образовании прилива в океане является распространение приливных волн из районов, в которых благодаря резонансу зарождаются волны значительных амплитуд. [c.81]

Земля деформируется под действием приливьых сил эти деформации наз. земными, или упругими приливам и. При прохождении ynpyi nx приливных волн вертикальные смещения земной поверхности могут достигать 50 см (при положениях Луны и Солнца в зените или надире), горизонтальные смещения — 5 см, изменения силы тяжести — 0,2 л. ел, отклонения отвеса—О, 01, изменения наклонов земной поверхности относительно вертикали—О,"02. Высоты земных приливов в h раз меньше статических, а приливообразующий потенциал вследствие деформации земли равен (1 -Ь )Q. Числа Лява А и А и число Шнда [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...