Отрыв на эллипсе

Ламинарный отрыв иа тонком эллипсе. Эллип- обтекаемой поверхности создают белый дым, ко- [c.26]

Больщая ось эллипса равна диаметру окружности. Чтобы определить длину малой оси, совместим треугольники ОХУ, 0X2 и 0У2 с плоскостью чертежа, как это сделано на рис. 461. Определим длину малой оси эллипса — аксонометрии окружности, лежащей в плоскости, параллельной Х02 (рис. 462, б) Воспользуемся тем, что треугольники Х02 и хд2 родственны (родство задано осью Л2 и родственными точками О и О). Отложим от О в направлении преобразования радиус окружности (отрезок ОЕ). Построим точку Е, родственную Е (прямые ЕЕ и ЕЕ родственны). Отре-зое ОЕ равен половине малой оси эллипса. Аналогично определены длины малых осей двух других эллипсов. [c.184]

Точное решение задачи о горизонтальном ударе эллипса,, наполовину погруженного в несжимаемую жидкость, с учетом отрыва жидкости от поверхности тела получено в [67 ] на основании метода конформного отображения, развитого Л. И. Седовым [121, 124] для решения подобного рода задач. На свободной поверхности жидкости 5 потенциал ф = 0. На той части эллипса, где происходит отрыв жидкости ф = О, а на остальной погруженной части д(р/дп = Vn (где — проекция скорости эллипса на нормаль). [c.55]

Плоское течение вязкой несжимаемой жидкости, покоящейся на бесконечности, около вращающегося с постоянной угловой скоростью эллипса с малым эксцентриситетом иллюстрирует эффект зарождения локальных зон возвратных токов. Асимптотическая оценка для больших чисел Рейнольдса тех значений эксцентриситета, при которых впервые возникает отрыв, дается в [139], причем качественные свойства решений интерпретируются в свете результатов [140, 141]. [c.10]

Если отрыв имеет место в перигелии переходного эллипса, то [c.252]

На рис. 11 решена та же задача, что и на рис. 10, с той разницей, что радиусы вспомогательной окружности, вписанной в плоскость треугольника AiBi u взяты с рис. 9. Сопряженными полудиаметрами являются ас и a2i. Полудиаметр a2i поворачиваем вокруг точки а на угол 90° в направлении меньшего из углов, образованных полудиаметрами ас и а2 до положения а2г. Через точки с и 22 проводим прямую отрезок с2г точкой 3 делим пополам радиусом а>3 из точки 3, как из центра, описываем дугу окружности до пересечения ее с прямой с2г в точке 4 через точки а и 4 проводим прямую тп, с которой совпадает большая ось эллипса, а значит — горизонтальная проекция горизонтали плоскости треугольника ЛВС, и через точку а проводим прямую а5, перпендикулярную прямой а4. С прямой а5 будет совпадать направление малой оси эллипса. Отложив на а4 от точки а отре- [c.20]

С температурными деформациями. Этот элемент в сочетании с подходом, основанным на экстраполяции напряжений (сил) и предназначенным для определения коэффициента /С, широко использовался Ньюменом и Раджу при изучении разнообразных задач, относящихся к поверхностным дефектам, раскрывающимся по типу I (нормальный отрыв), форма которых может быть представлена частью эллипса. [c.184]

Расчеты с ненулевыми градиентами давления выходят за пределы этой книги. Однако результаты приближенного метода решения для установившегося ламинарного пограничного слоя на эллиптическом цилиндре в потоке со скоростью и ас приводятся на рис. 10-9 [Л. 1]. На рис. 10-9,а показано поперечное сечение этого цилиндра, представляюш,ее собой эллипс с отношением осей 4 1, и распределение скорости вдоль внешней границы пограничного слоя. В этом примере предполагается, что U(x) представляет собой скорость невязкого потенциального течения 1. На рис. 10-9,6 приведены вычисленные профили безразмерной скорости для разных сечений от передней критической точки при х = 0 до точки отрыва. Обратите внимание, как развивается перегиб профиля скорости с возрастанием xjl. Предполагается, что отрыв будет иметь место в точке, где duldy y=a = Q. На рис. 10-9,в приведено распределение касательного напряжения на стенке, которое постепенно снижается до нуля в точке отрыва. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...