Коэффициент внутреннего гармоник

Поскольку коэффициент поглощения ультразвука о обычно возрастает с частотой как со , то собственная акустическая добротность пластинки, как правило, убывает с частотой, т. е. на гармониках она меньше, чем иа основной частоте. Заметим, что в литературе иногда в качестве характеристики затухания ультразвука в материале пластинки использ ется величина, обратная добротности Qa = 2а с/сОо, называемая коэффициентом внутреннего трения. Этот термин расходится с нашим определенней внутреннего трения Ло, выражаемого формулой (VII 1.49). [c.190]

Коэффициенты этих уравнений находятся путем расчета отдельных пластин (см. 4.7) на воздействия нагрузок, распределенных вдоль кромок по гармоникам номера т, отвечающим амплитудам /) , Xim) = 1 и = 1. Проделав вычисления для m = 1, 2,. . ., М и суммируя результаты вычисления напряжений в интересующих точках отдельных пластин, получаем распределение внутренних усилий в рассматриваемой пластинчатой конструкции. [c.108]

На основании решения задачи для упругого цилиндра с внутренним каналом коэффициент упругости заполнителя для различных гармоник имеет вид [42] [c.147]

Усложнение внутренней структуры периода решетки может изменять лишь комплексные амплитуды дифракционных спектров. В одноволновой области на некотором удалении от плоскости решетки полное дифрагированное поле мало отличается от поля нулевой гармоники спектра, в связи с чем изменение любых параметров решетки сказывается только на величине комплексного коэффициента прохождения или отражения. Поскольку, изменяя параметры одноэлементной решетки (ее периода и коэффициента заполнения), можно в достаточно широких пределах управлять амплитудой и фазой основной волны, то в одноволновой области дифракционные свойства многоэлементных решеток качественно мало отличаются от свойств одноэлементных. [c.53]

В табл. 1.3 приведены основные характеристики перечисленных ИНИ. Приборы определяют коэффициент гармоник в диапазоне частот 0,02.. 200 кГц Внутренние вольтметры С6 7, Сб 8, С6-11 измеряют напряжение частотой 0,02.. 1000 кГц, С6 9-—0,02 500 кГц [c.25]

Как отмечалось выше, внутренняя ветвь множественного статического гистерезиса в зависимостях с ,(а), т, а) характеризуется наличием несимметричного обтекания модели и резким изменением коэффициента момента крена т . Распределения y t), m. t), например, на угле атаки а = 24° (на фиг. 3, а, в), соответствующие внутренней границе области множественного гистерезиса, уже нерегулярны. В зависимости m,(i) (фиг. 3, д) имеет место скачкообразный переход от практически нулевого среднего значения момента крена к его ненулевому значению, а в частотных спектрах A .yij), тхФ (фиг. 3, б, г, с) заметно появление дополнительных гармоник. Кроме того. [c.203]

I и угла прихода первичной волны ф. Внутренняя структура периода решетки никак не влияет на значение величин ф . Гармоники с номером п = О называются основными волнами, направление распространения одной из них при 2 < —Za совпадает с направлением распространения падающей волны, а в пространстве над решеткой — зеркально отраженной волны. Модуль амплитуды нулевой гармоники прошедшего поля 6д , Во, называется коэффициентом прохождения, аналогично а , j—коэффициентом отражения. В общем случае ( <>(1 sin9)" ) эти коэффициенты не могут полностью определять энергетические характеристики дифрагированного поля, поскольку в спектре присутствуют и другие распространяющиеся гармоники высших типов. Угол между направлениями распространения первичной и —/7-й отраженной плоских волн ф — ф р = 2 определяется из уравнения 2х sin (ф =F а) osa =/ . В частности, при а = О соответствующая гармоника распространяется навстречу падающей волне. Такой режим рассеяния называется автоколлимационным (см. рис. 3), в литературе его иногда связывают с именами Брэгга или Литтрова [52]. При рассеянии [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...