Замораживание продольной температуры

Законы сохранения 266, 414 Замедлитель газовый 189, 193 Замораживание продольной температуры 423, 425, 427 Затухание возмущения 372, 374, 375 Захват 451 [c.488]

Как отметили Ашкенас и Шерман [167], течение вдоль оси вытекающей струи в какой-то мере можно моделировать сферически симметричным течением одноатомного газа от почти континуального источника. Поэтому ряд авторов исследовали течение ог сферически симметричного источника. Согласно теории невязкого газа, такое течение расширения может ускорить газ до любого числа Маха и произвольно низкой плотности. Однако на больших расстояниях от источника плотность становится столь низкой, что молекулярные столкновения уже не могут поддерживать континуальный режим расширения. Действительно, энергия теплового движения, перпендикулярного линиям тока, непрерывно понижается и передается как среднему движению газа, так и тепловому движению вдоль линий тока. Поскольку тепловое движение связано с температурой, то это свойство часто называют замораживанием продольной температуры. [c.423]

Таким образом, для сферического источника имеет место замораживание продольной температуры. Для цилиндрического источника такого замораживания не получается в отличие от более раннего весьма упрощенного анализа Брука и Омана [172]. Обнаруженное явление замораживания для сферического случая нельзя точно предсказать при помощи уравнений Навье — Стокса в гиперзвуковом приближении, так как решение, начинаясь по изэнтроне иа малых расстояниях от источника, в дальнейшем нарушает условие гиперзвукового течечшя, а котором оно основано. [c.425]

В последнее время задачу о сферическом истечении в вакуум рассматривал Берд, который, используя свой вариант метода Монте-Карло [89], изучил поведение как максвелловских молекул, так и твердых сфер. Продольная температура Гц и по его расчетам имеет тенденцию к постепенному замораживанию, что хорошо согласуется с результатами предыдущих авторов. Однако результаты для не обнаруживают определенного асимптотического поведения, не согласуясь с зависимостью вида г предсказываемой формулой (8.12). Неудачу метода в этом случае Берд объясняет вычислительными огоаничениями на моделирование столкновений в дальнем поле. Очень слабьте столкновения для экономии вычислений не учитывались. Кроме того, случайная выборка, возможно, недостаточно представляет [c.427]

Таким образом, диссипативные процессы препятствуют получению сколь угодно больших чисел Маха и в свободной струе. Можно сказать, что препятствующее возрастанию чисел Маха нарастание пограничного слоя на стенках сопла обусловлено действием поперечной 8ЯЗК0С/ИЙ (диссипативными процессами, вызванными градиентами параметров потока, перпендикулярными направлению потока). Тогда описанное выше явление замораживания температуры и чисел Маха можно считать обусловленным действием .продольной вязкости (продольными градиентами). [c.428]

Поскольку коэффициенты системы (32.8) зависят от продольной координаты, обычный метод нормальных возмущений, гармонически зависящих от 7, не может быть применен. Однако для устойчивости пограничного слоя характерно, что длины волн наиболее опасных возмущений имеют порядок толщины пограничного слоя, и, стало быть, малы по сравнению с характерным масштабом, на протяжении которого существенно меняются скорость и температура основного течения. Это дает основание применить процедуру замораживания — считать продольную координату 2, входящую в профили скорости и температуры основного течения, медленно меняющимся параметром. При таком подходе можно рассматривать ква-зинормальные возмущения в виде локально-плоских волн. Система (32.8) тогда приводит к амплитудной задаче, коэффициенты которой содержат медленную продольную координату 2 в качестве параметра. [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...