Приведенная длина трубы

Какова скорость v перемещения поршня, если подача насоса Q = 7,85 л/с, приведенные длины труб Li = = 5 м, 2 = 10 м, диаметр труб d = 50 мм [c.291]

Найти частоту вращения насоса и мощность N , если подача в башню = 60 л/с. Приведенные длины труб /о = 10 м, /1 = 10 м, 2 = 100 м диаметры = 0,2 м, ( 1 = 0,2 м, 2 = 0,15 м (Я = 0,03 — для всех труб). [c.434]

Выше было показано, что при течении в цилиндрической трубе с трением дозвуковой поток ускоряется, а сверхзвуковой тормозится, причем предельно возможным состоянием в обоих случаях при непрерывном изменении параметров является критический режим, т. е. достижение потоком скорости звука в выходном сечении трубы. Уравнение (17) позволяет установить количественную связь между изменением скорости и приведенной длиной трубы X- Если на входе в трубу поток дозвуковой и приведенная скорость его равна Я1 и если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого формулой (18), то на выходе из трубы поток будет также дозвуковым, причем из уравнения [c.187]

Определение положения этого скачка уплотнения можно произвести следующим образом. Пусть задана сверхзвуковая скорость в начале трубы Яь длина трубы х, диаметр трубы D, коэффициент трения и показатель идеальной адиабаты к. Вычисляем по формуле (17) приведенную длину трубы х- По формуле (18) определяем максимальную приведенную длину Хкр и убеждаемся в том, что истинная приведенная длина больше максимальной (х > Хкр)-В этом случае, как было указано, в некотором сечении, отстоящем на расстоянии Хс от начала трубы, возникает скачок уплотнения. Для простоты допустим, что скачок уплотнения прямой, тогда приведенные скорости до скачка (Я ) и после скачка (Я") связаны соотношением (16) гл. III [c.189]

Полученные в 2 результаты справедливы, однако, только в том случае, когда приведенная скорость на входе в трубу поддерживается постоянной, что требует создания вполне определенного перепада давлений в потоке для каждого режима и каждого значения приведенной длины трубы. В действительности чаще всего бывает наоборот заданной величиной является перепад давлении между входным и выходным сечениями трубы, а величины скорости, расхода и других параметров течения определяются действующим перепадом давлений и сопротивлением на рассматриваемом участке трубы. Для потока во входном сечении трубы наиболее характерной величиной, которая обычно известна или может быть легко определена, является полное давление Рх, для характеристики потока на выходе из трубы важно знать статическое давление во внешней среде или резервуаре, куда вытекает газ из трубы р . Если скорость потока в выходном сечении меньше скорости звука, то статическое давление потока, как известно, равно внешнему давлению, то есть Р2 = Ри. Если А,2 = 1, то в выходном сечении трубы р2 Ри- Наконец, при > 1 возможны также режимы, когда рг < Рв- [c.260]

ДЛЯ воздуха П р = 1,893. Вследствие трения полное давление потока по длине трубы уменьшается, поэтому в выходном сечении трубы ра/рн < Pi/рн < 1 >893. Это значит, что поток вытекает из трубы под действием докритического отношения давлений, следовательно, скорость такого потока всегда будет дозвуковой. Сколько бы не увеличивать приведенную длину трубы, получить величину А,2 = 1 не удастся действующий в потоке перепад давлений недостаточен для создания звуковой скорости истечения на выходе из трубы. [c.260]

Рассмотрим теперь особенности течения с трением при сверхзвуковой скорости на входе в трубу. Из формулы (130) следует, что если приведенная длина трубы меньше критического значения, определяемого для данного значения К > i формулой (131), то по длине трубы скорость потока будет уменьшаться, оставаясь сверхзвуковой. На выходе из трубы при непрерывном торможении потока будет получено Я2 > 1. При некотором значении приведенной длины трубы, называемом критическим, из уравнения (130) следует ф( 2)= 1, т. е. 2=1. Этой длине соответствует предельно возможный режим течения с непрерывным изменением скорости от заданного значения A,i > 1 до кч = 1. Если X > У.кр, то непрерывное торможение потока в трубе невозможно. В этом случае уравнение (130), описывающее течение с непрерывным изменением скорости, не имеет решений для 2, так как из него следует ф(Я-2)< 1. В действительности при этом в начальном участке трубы сверхзвуковой поток тормозится [c.263]

Местоположение скачка и относительную длину сверхзвукового п дозвукового участков течения в зависимости от заданных параметров можно определить следующим образом. Обозначим приведенную длину трубы от начала ее до скачка уплотнения (сверхзвуковой участок течения) [c.264]

Приведем пример расчета течения со скачком уплотнения внутри трубы. Пусть заданы приведенная скорость на входе в трубу X = 1,8 и общая приведенная длина трубы % = 0,6 (при обычных значениях коэффициента трения это соответствует примерно 30 калибрам трубы). Располагаемое отношение полного давления потока на входе в трубу к статическому давлению в резервуаре, куда вытекает газ из трубы, П = 3,0. [c.265]

Приведенная длина трубы 186, 261 Процесс адиабатический идеальный 30, [c.595]

Li — приведенная длина трубы (учитывает местные сопротивления с помощью их эквивалентных длин /,-з) [c.267]

Найти частоту вращения насоса и потребляемую им мощность, если его подача в башню = 60 л/с. Приведенные длины труб /о = 10 м = 10 м /д = 100 м диаметры = 0,2 м di = 0,2 м da = 0,15 м (Х = = 0,03 — для всех труб). [c.437]

Нетрудно видеть, что при росте приведенной длины трубы 1 = 1 2 [c.62]

Таким образом, при сверхзвуковой скорости потока на входе в трубу скачки внутри трубы возникают в случае, если противодавление оказывается выше, чем относительные давления, определяемые линией СВ, либо в с тучае, когда действительная приведенная длина трубы х превышает рассчитанное для данной скорости Х значение [c.254]

Приведенная длина трубы 249 Производные единицы измерения 193 [c.379]

Так как при X = I функция ф (К) достигает минимума <р (1) = 1, то при заданном X.j и = 1 достигается некоторая критическая максимальная приведенная длина трубы [c.66]

Х"1 х"2 4+1 D где X — приведенная длина трубы, откуда [c.67]

P(>-i) =Х+ 1-Если < 1и заданное значение приведенной длины трубы X Хкр" ча выходе 2 < 1. Если же Х = Хкр 2 = 1 Прих>Хкр реализация заданного значения X j в начале трубы невозможна. [c.67]

У- = 73 X —приведенная длина трубы [c.146]

Указание. Так как по условиям задачи температурный напор неизвестен, то нельзя непосредственно определить приведенную длину труб Z и установить режим течения пленки конденсата на наружной поверхности труб теплообменника. В связи с этим следует произвести предварительный расчет, предполагая, что режим течения конденсата ламинарный по всей высоте труб. После иахождения значения Д/ необходимо проверить режим течения конденсата. [c.166]

Если, наконец, приведенная длина трубы больше максимальной, опреде тяемой из формулы (18), то уравнение (17) не имеет решения для Яг (ср( 2)< 1). Это означает, что принятое начальное значение приведенной скорости Xi не может быть реализовано. В начале трубы с заданной приведенной длиной % скорость потока не может превышать величины, получаемой из формулы [c.188]

Следует отметить, что полученному изменению приведенной скорости (формула (16)) как при Я] < 1, так и при Я-i > 1 соответствует вполне определенное изменение полного и статического давления газа (см. формулы (10) и (И) 1). Выше мы везде полагали, что такое изменение давления может быть всегда осу-ш ествлено это являлось условием сохранения постоянного значения Я] при изменении приведенной длины трубы вплоть до получения Яг = 1. Если почему-либо указанное изменение давления невозможно, например при заданной величине перепада давлений на входе и выходе, то рассматриваемое течение с заданной начальной приведенной скоростью может оказаться нереальным. Подробнее этот вопрос рассмотрен ниже, в 7. [c.188]

Таким образом, полученный ранее вывод о том, что при увеличении приведенной длины трубы до максимального (крптиче-ского) значения скорость потока на выходе из трубы достигает скорости звука, справедлив только в том случае, если обеспечивается достаточное (зависящее от величин и х) отношение давлений П. [c.261]

Интересно отметить, что если П = onst, то при Хг < 1 изменение приведенной длины трубы % всегда приводит к изменению скорости на входе в трубу, независимо от того больше или меньше величина х ее критического значения для данного < 1. Сохранение = onst при изменении приведенной длины трубы и 12 < 1 требует соответственно изменения величины располагаемого отношения давлений чем длиннее труба, тем большее значение П необходимо для поддержания заданного режима на входе, т. е. сохранения расхода газа. [c.262]

Определяем критическое звачение приведенной длины трубы для заданного значения Xi [c.265]

Выше указывалось, что если приведенная длина трубы меньше критической для данного значения Я], то закономерности течения с трением допускают существованпе потока с непрерывным изменением (снижением) сверхзвуковой скорости на всей длине. Можно показать, однако, что наряду с полностью сверхзвуковым течением здесь также возможно течение со скачком уплотнения внутри трубы и с дозвуковой скоростью на выходе. Такой режим течения в случае % С Хкр может существовать только в определенном интервале значений = П, который находят из условия, что в выходном сечении трубы статическое давление дозвукового потока должно равняться давлению внешней среды. [c.267]

Какова скорость v перемещения поршня, если подача насоса Q = 7,85 Aj eK, приведенные длины труб 1 = 5 м, Lj=10 м, диаметр труб с = 50 мм. [c.285]

Найти число оборотов насоса и потребляемую им мощность, если его подача в башню = 60 Aj ei . Приведенные длины труб = 10 лс /j = 10 м /3=100 М-, диамет- [c.414]

На основе тщательно выполненных экспериментов и теоретических исследований Б. С. Петуховым были разработаны надежные расчетные зависимости для теплоотдачи при ламинарном режиме. Средний коэффициент теплоотдачи в них представлен как функция приведенной длины трубы. Формулу (15.8) можно записать следующим образом Ре Ч , / =0,055 (где Ре = КеРг), или =0,055. Для трубы с длиной /длины трубы г = Ре Ч/с( при этом [c.379]

Полученное соотношение устанавливает зависимость между приведенной длиной трубы у. и текущей безразмерной скоростью К для каждого значения Я,1 во входном сечении. Эта зависимость, изображенная на рис. 9.3, показывает, что при Я=Я2=1 величина х достигает максимального значения Кмакс и выражается формулой [c.249]

Если действительная приведенная длина трубы v. оказывается больше максимальной к акс, рассчитанной при заданной входной скорости 1 по соотношению (9.19), то принятое значение i,i не реализуется и его необходимо снизить. Максимально допустимая скорость находится из уравнения (9.19) при условии, что величина >С—>1макс- Зависимость Хмакс=/( 1) представлена на рис. 9.4. Случай достижения в выходном сечении трубы критической скорости соответствует (так же как и для суживающегося сопла) максимально возможному расходу. Этот расход при заданной относительной длине Ijd, известном коэффициенте сопротивления и показателе изоэнтропы k соответствует вполне определенному значению относительной скорости Xi во входном сечении трубы, а следовательно, и строго определенному значению приведенного рас.хода q в этом 250 [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...