Непрерывное выделение на дислокациях

Для фазового старения характерны высокий предел текучести (сто,2 < в > 0,9—0,95), низкое удлинение, пониженные ударная вязкость, сопротивление развитию трещин и сопротивление коррозии под напряжением. Максимум предела текучести при изотермическом старении появляется позже максимума предела прочности. Низкие удлинения сплавов в фазовой стадии старения обусловлены резким снижением равномерного удлинения. При появлении в структуре частиц метастабильных фаз дислокации огибают их, образуя многочисленные дислокационные петли, в результате сопротивление начальной деформации резко возрастает, предел текучести достигает больших значений, а равномерное удлинение падает. Снижение коррозионной стойкости вызывается появлением границы раздела частицы метастабильной фазы — матрица. Склонность к коррозии под напряжением может особенно усилиться, если частицы метастабильных фаз образуют непрерывную цепочку по границам зерен, сочетающуюся с зоной, свободной от выделений, и обедненной зоной. [c.17]

В процессе коагуляции при старении прочность и предел текучести, перейдя за максимум, снижаются, удлинение, ударная вязкость и сопротивление развитию трещин несколько растут, особенно значительно улучшается сопротивление коррозии под напряжением и замедленному разрушению (возможной причиной такого улучшения может быть укрупнение частиц метастабильных фаз, нарушение непрерывности цепочек выделений, образование просветов между частицами, снижение плотности дислокаций в результате их аннигиляции). Для некоторых сплавов резкое улучшение коррозионной стойкости при изотермическом старении совпадает с максимумом предела текучести. Ряд важных характеристик практически мало зависят от стадии старения. К ним относятся местное удлинение в зоне шейки, сужение поперечного сечения, сопротивление усталости, длительная прочность и ползучесть. По-видимому, в процессе самих испытаний зонно-состаренные сплавы переходят в стадию фазового старения. [c.17]

В случае притяжения дислокации, если их линии достаточно гибки, прежде чем продолжать свое движение после пересечения (каждая в своей плоскости), соединяются по линии p Q, т. е. четверной узел расщепляется на два тройных, соединенных новой дислокацией, длина которой непрерывно меняется вначале возрастает до некоторого значения ВЕ = 21 , зависящего от угла встречи дислокаций, их размеров и пр. (это сопровождается выделением сравнительно большой [c.207]

Вследстие того что непрерывное выделение может протекать под действием малых движущих сил, при этом превращении гомогенное зарождение не имеет особого значения. Так, например, согласно проведенным оценкам, зародыши кремния могли бы образоваться гомогенно из пересыщенного твердого раствора кремния в алюминии при с /с яс 10 , в то время как процесс выделения наблюдается при J a 5. Имеются надежные экспериментальные данные, которые подтверждают существующее предположение о том, что зародыши образуются преимущественно вдоль плоскостей скольжения и субграниц в соответствии с этим наклеп обычно значительно ускоряет превращение. Имеется также большое количество электронно-микроскопических и микроскопических данных о возникновении выделений на линиях дислокаций. Сами дислокации впервые стали видимыми , когда было обнаружено, что в прозрачных кристаллах фотографической эмульсии серебро может выделяться вдоль дислокационных линий. [c.293]

При старении сплавов А1 — Ag промежуточная фаза у зарождается в твердом растворе на дефектах упаковки, что приводит к непрерывному переходу структуры матрицы в структуру выделения (Никольсон и Наттинг). Методами малоуглового рассеяния рентгеновских лучей и электронной микродифракции было показано, что само выделение -фазы содержит дефекты упаковки. Однако по мере роста частиц фазы структура ее становится более совершенной. Из-за различия в структуре у никогда не бывает полностью когерентна и на поверхности раздела должны быть частичные дислокации, что уменьшает напряжения решетки. [c.235]

Очевидно, что здесь главную роль играют внутренние яап-ря-жения в магнетите, потому что о и способны значительно увеличить коэффициенты диффузии. Вероятно, что субхмикроскапи-ческие растрескивания существуют в 01бразцах исходного магнетита их образованию в значительной мере благоприятствуют резкие изменения температуры, сопровождающие получение и окисление образцов, которые особенно чувствительны к температурным скачкам. Эти растрескивания и сопровождающие их дислокации облегчают образование зародыша и его рост за счет непрерывного притока кислорода через трещины. Это увеличение зародыша происходит отчасти за счет -излишка кислорода в матрице магнетита, что влечет за собой обеднение кислородом последней и, следовательно, лишает или ограничивает выделение гематита в виде тонких чешуек, которые обычно образуются в процессе отжига. [c.138]

Приведенные выше результаты относятся главным образом к отожженным иди слегка деформированным образцам. Экспериментальные данные, полученные на сильно деформированных образцах железа, удовлетворяют, по-видимому, теории Коттрелла— Билби [уравнение (49)], развитой Харпером с учетом миграции углерода к дислокациям под действием напряжений очень часто высказывается предположение, что кинетика ранних стадий выделения определяется именно этим процессом. В настоящее время это совпадение представляется случайным численные расчеты Булафа и Ньюмена [10] дают для случая, когда выделение происходит в виде непрерывных цилиндрических образований вдоль дислокаций, кривые старения, очень похожие на уравнение (49). Такого рода выделения можно ожидать при достаточно высокой плотности дислокаций (или низкой концентрации растворенных атомов), что находится в соответствии с кинетическими данными. [c.296]

Характерно, что отсутствует непрерывность в пятнах темного контраста у дислокаций даже при деформационном старении после закалки с 650° С. Это указывает на наличие преимущественных мест выделения у дислокаций, что согласуется с предположением о неравномерном распределении примесных атомов вдоль дислокационной линии. Это позволяет наблюдать специфический контраст на дислокациях после старения даже при малой эффективной концентрации С и N. Расчетные данные в соответствии с экспериментальными показывают, что при условной плотности атомных атмосфер — один атом на плоскость — монослойный кластер будет содержать 450 атомов примеси при расстоянии между [c.81]

Для образования когерентных зародышей наиболее выгодными местами являются участки кристаллической решетки исходной фазы, в которых при выделении затрачивается наименьшая энергия деформации (Л . ). Ими служат места расположения дислокаций, являющихся центрами внутренних искажений (напряжений). Однако пе всякие дислокации и их группы могут служить преимущественными местами образования зародышей. В первую очередь они возникают в кристаллографических плоскостях наилучшего сопряжения решеток фаз, т. е. в местах, в которых расход энергии на деформацию минимален, а на создание поверхности — ничтожен. Как показывают многочисленные исследования кристалло-геометрии и структурных особенностей мартенситных превращений, наиболее благоприятными местами образования когерентных зародышей являются плоскости скольжения, двойники, границы блоков, субзерен и зерен с малыми углами разориентировки (последние представляют собой ряды отдельных дислокаций или их скоплений, между которыми имеются области 1еискаженной решеткрт). Ширина таких границ мала (порядка 10—30 А). Образование когерентных зародышей на границах зерен с большими углами, несмотря на более высокий уровень свободной энергии в них, происходит реже из-за высокой степени искажений (плотности дислокаций), препятствующей легкому установлению когерентности мея ду решетками зародыша и исходной фазы. Границы с большим углом значительно шире, а плотность дислокаций настолько велика, что их индивидуальные свойства и особенности теряются. В отличие от границ с малым углом границы с большим углом представляют собой непрерывную область неупорядоченного строения атомов. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...