Корреляционная форма классическая

Заметим, что соотношению Эйнштейна (4.23) можно придать довольно общую форму (имеющую аналоги в микроскопической классической и квантовой статистической теориях) соотношения, связывающего коэффициент переноса (коэффициент диффузии) с интегралом по времени от соответствующей временной корреляционной функции (скорости). [c.47]

Такая модель позволяет исследовать голографическую систему во всех ее наиболее важных узлах. Кроме того, она позволяет расширить круг исследуемых устройств, включая оптические и неоптические устройства, изучить процессы, в основе которых лежит классический и обобщенный гармонический анализ двумерных сигналов. Модель позволяет реализовать получение цифровых голограмм, а также различных цифровых фильтров и их накопление, исследование процессов голографической фильтрации и распознавания объектов жесткой формы, изучение микроструктуры голограмм, сравнение фильтрующих свойств различных фильтров на одном и том же входном материале, сравнение различных решающих правил, исследование процесса (Армирования корреляционного максимума при различных мешаю- [c.112]

При теоретическом анализе формы контура спектральной линии возникает четыре задачи квантовая — решение уравнения для S t) классическая — усреднение по столкновениям расчет корреляционной функции — интегрирование по / в (4.1) и, наконец, вычисление Sp. Технически последнюю задачу часто связывают с кинетическими уравнениями. Существует представление Ф = = Z Фг<т(о>), где п, т — наборы квантовых индексов состояний [c.86]

Сумма первых двух членов обладает правильным свойством симметрии (3.6.23) значит, им обладает и функция g . Физически второй член представляет корреляцию он факторизован, но каждый из сомножителей неприводимым образом зависит от переменных частиц 1 и 2. Он представляет двухчастичную корреляцию возникающую за счет квантовой статистики. С другой стороны, вместе с первым членом в правой части он-характеризуется важным свойством если одночастичная функция fY (ki, Pi) известна то этот член полностью определен (как простой функционал одночастичной вигнеровской функции). Следовательно, часто-бывает удобно объединить этот член с первым членом. Их сумму можно назвать симметризованной или антисимметризованной корреляционной формой (1 j 2), отвечающей классической форме Ла (1 1 2). [c.121]

На этом этапе можно сделать существенное замечание. Квантовостатистическую систему можно полностью охарактеризовать заданием полного множества несимметризованных корреляционных форм Лв (li,. . ., Is, [Гв1), которые определяются точно так же, как и в классической механике. В самом деле, если они известны, то по формуле (3.8.14) можно восстановить s-частичную функцию Вигнера. Это замечание очень важно, ибо, как будет показано в разд. 14.3, формы (Г ) подчиняются замкнутой (хотя и бесконечной) цепочке уравнений, тогда как это не справедливо для симметризованных форм. [c.124]

Здесь для иллюстрации этого перехода избран наиболее простой случай газ со слабым межмолекулярным взаимодействием. В гл. 11 такая задача уже изучалась классическим полуинтуитив-ным методом. На первый взгляд совсем не очевидно, что полученное там уравнение Ландау может иметь какое-либо отношение к общему кинетическому уравнению, выведенному в гл. 17. Однако ниже будет показано, что если записать общее уравнение в явном виде с помопц>ю развитого в гл. 14 представления корреляционных форм, то в пределе слабого взаимодействия оно точно переходит в уравнение Ландау. [c.220]

В классическом случае из всех кинетических корреляционных форм ([Гд]) порядок Я. имеют лишь формы вида (12 3 . . [s), где коррелируют только две частицы все остальные формы f имеют не менее чем второй порядок по X. В квантовом случае это не так по тем же причинам, что и в вышеизложенном случае. При симметризации корреляционных форм появляются квантовостатистические вклады первого порядка по к во всех корреляционных функциях. В качестве примера снова рассмотрим трехчастичную корреляционную функцию. Симметризация корреляционной формы (1 I 23) приводит к выражению [c.246]

В ряде публикаций эффект Хэнбери Брауна — Твисса объясняется тем, что фотоны являются бозе-частицами и, следовательно, имеют некоторую тенденцию к ассоциации. Очевидно, что такое объяснение далеко не полно, ввиду того что квантовомеханическая форма эффекта может иметь оба знака она может соответствовать антикорреляции, или отталкиванию , а не положительной корреляции, или группировке . Далее, тот факт, что классические поля имеют только положительный корреляционный эффект, есть ясный показатель того, что средние величины, которые можно вычислить посредством корреляционных функций (даже когда существует Р-представление), не всегда эквивалентны в квантовой и классической теории. Множество различных полей, встречающихся в квантовой теории, гораздо больше множества классических полей. [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...