Поляризатор через преломление

Пусть свет определенной длины волны, прошедший через поляризатор П и ставший линейно поляризованным, падает на кристаллическую пластинку К толщиной d, вырезанную из одноосного кристалла параллельно оптической оси (рис. 18.1). Сквозь пластинку будут распространяться по одному направлению, но с разной скоростью два луча, поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, которые принято называть главными направлениями кристаллической пластинки. В одном из этих лучей электрические колебания направлены вдоль оптической оси, т. е. по АА (необыкновенный луч с показателем преломления Пе), в другом — перпендикулярно к оси, т. е. по ВВ (обыкновенный луч с показателем преломления По). [c.50]

Метод погружения модели в сосуд с плоскопараллельными стеклами, наполненный жидкостью с тем же коэффициентом преломления, что и материал модели. Параллельные лучи, поступающие от поляризатора, проходят через объемную модель, оставаясь параллельными и не рассеиваясь ее криволинейной поверхностью. [c.71]

Описание различных способов создания поляризованного света (отражение, преломление и т. д.) дается в книгах по оптике. Явление плоской поляризации можно пояснить с помощью простой аналогии со шнуром (фиг. 1.10). Предположим, что один его конец приводится рукой в поперечное движение, как это показано слева на рисунке. Если этот шнур пропустить через вырез в доске, то через него пройдут только колебания с направлением в плоскости выреза. Это и есть плоскополяризованные волны. Доска с вырезом служит плоским поляризатором. [c.25]

Предположим теперь, что из среды / в среду II падают сдвиговые УЗК под углом, равным или превышаюш,им 33° (луч S ). Тогда в среде I возникнут два отраженных луча Si и L (сдвиговые и, соответственно, продольные УЗК), а в среде II — один преломленный луч 11 (продольные УЗК), направленный под углом Р, равным или превышающим 14°. Таким образом, используя трансформацию сдвиговых УЗК в продольные и обратно, можно, послав сдвиговые УЗК из среды / под некоторым углом, ввести их в среду III под тем же углом. Эти соображения были проверены экспериментально. Кварцевая пластинка У-среза посылала импульсы сдвиговых УЗК (/ = 2,5 Мгц) под углом падения а = 20°, сдвиговые УЗК из алюминиевой призмы вводились через слой трансформаторного масла в алюминиевый полудиск и регистрировались анализатором (аналогичная кварцевая пластинка У-среза), отмечающим луч, направленный примерно под тем же углом 20°. Вращение анализатора вокруг его оси полностью подтвердило прием сдвиговых УЗК- При ориентировке пластины анализатора параллельно поляризатору наблюдался максимум интенсивности (это означает, что вращения плоскости поляризации преломленного луча, по крайней мере, при условии совпадения плоскости поляризации падающего луча с плоскостью его падения, не наблюдается), при взаимно-перпендику-лярном расположении (аналогично скрещенным николям в оптике) минимум. Поляризация при этом наблюдается все же не линейная, а эллиптическая, но степень поляризации значительно выше, чем в преломленном луче, образованном путем трансформации из продольных УЗК. Измерение скорости УЗК с помощью глубиномера прибора В4-7И, на котором осуществлялся эксперимент, также не оставляет никаких сомнений в том, что принимались сдвиговые УЗК. Одновременно с регистрацией сдвиговых УЗК можно было обнаружить и продольные УЗК в виде луча, направленного приблизительно под углом преломления Р = 52°, что также совпадает с расчетными данными. Регистрация продольных УЗК, наблюдающихся при отсутствии полного внутреннего отражения их, производилась обычной искательной головкой с кварцевой пластиной Х-среза. Полученные результаты открывают интереснейшие перспективы. Во-первых, искательная головка для работы сдвиговыми волнами может быть выполнена не из органического стекла, как это общепринято, а из металла. При этом радикально решается вопрос об износостойкости этих головок. Во-вторых, и это не менее важно, появляется возможность использовать поляризацию УЗК для повышения чувствительности и осуществить контроль металлов с высоким уровнем [c.73]

Объясним принцип модуляции света на основе линейного элект-рооптического явления. Для простоты рассмотрим кубический кристалл, обладающий изотропным показателем преломления п. На рис. 12.2 показан простейший электрооптический модулятор света. Кристалл с приложенным вдоль оси х напряжением Ej, помещен между скрещенными поляризаторами. На такую систему направляется свет, распространяющийся вдоль оси г. Расположим поляризатор Ml так, чтобы входящее в кристалл излучение было поляризовано под углом 45° по отношению к полю Е . Тогда падающий на кристалл свет имеет равные компоненты поля Е по осям X я у. Приложенное вдоль оси х электрическое поле вызовет определенную разность показателей преломления Ап для компонент светового поля по осям хну. Если длину кристалла по оси z обозначить через /, то возникшая разность фаз между компонентами светового вектора вдоль осей х а у по выходе света из кристалла [c.287]

Для М. с. используют также искусственную оптич. анизотропию, к-рая возникает в первоначально изотропных твёрдых телах под действием упругих напряжений фотоупругость). При прохождении плоскопо-ляризов. излучения через фотоупругую среду с наведённым двулучепреломлением излучение становится эллиптически поляризованным. Помещая такую среду между скрещенными поляризатором и анализатором, наблюдают амплитудную М. с., аналогичную модуляции в электрооптич. средах. Применение таких модуляторов особенно целесообразно в ИК-дианазоне, т. к. разность фаз колебаний обыкновенного и необыкновенного лучей со п , где п — показатель преломления, [c.184]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

В оптическом эффекте Керра двулучепреломление, индуцированное мощным излучением накачки, используется для того, чтобы изменить состояние поляризащ1и слабого сигнала при прохождении через изотропный нелинейный диэлектрик [5, 6]. Данный эффект можно применять в оптических затворах с пикосекундными временами срабатывания [8]. В световодах его впервые наблюдали в 1973 г. [12] с тех пор этот эффект привлекает большое внимание [13-20]. Принцип действия керровского затвора показан на рис. 7.1. На входе в световод излучения накачки и сигнальное излучение поляризованы линейно угол между направлениями их поляризаций равен 45°. Скрещенный поляризатор на выходе световода блокирует прохождение сигнала в отсутствие накачки. Когда накачка включается, разница показателей преломления для параллельных и перпендикулярных поляризационных компонент сигнала (по отношению к направлению поляризации накачки) становится другой из-за двулучепреломления, вызванного излучением накачки. Дополнительная разность фаз для двух компонент на выходе из световода проявляется в виде изменения состояния поляризации сигнального излучения, и часть сигнала проходит через поляризатор. Коэффициент прохождения сигнала зависит от интенсивности излучения накачки, и им можно управлять, просто изменяя эту интенсивность. Поскольку сигнал на одной длине волны может быть промодулирован накачкой на другой длине волны, этот прибор называется также керровским модулятором, и его можно применять в системах оптической связи и в оптических переключателях. [c.179]

Рис. 3.3. Электрооптический затвор. Поляризация падающего света задается поляризатором Р. Анализатор А скрещен с поляризатором Р. Если к электро-оптическому материалу не приложено напряжение, то он изотропен и затвор света не пропускает. При приложении напряжения U в материале создается электрическое поле и он становится двулучепреломляющим. Показатели преломления для составляющих света с поляризациями, параллельной н перпендикулярной внешнему полю, не одинаковы. Поэтому. скорости распространения этих составляющих различаются, в результате чего прошедший через материал свет в общем случае оказывается эллиптически поляризованным и частично пропускается анализатором. Коэффициент пропускания определяется формулой

На рис. 26.4 и 26.5 изображены эти призмы. Они отличаются от призмы Волластона тем, что один из лучей проходит через призму без преломления, что оказывается удобным при конструировании оптической системы. В призме Рошона (рис. 26.5) луч сначала проходит вдоль оптической оси без каких-либо изменений, а затем во второй половине призмы делится на два луча, так как падает под некоторым углом а на границу раздела. Обыкновенный луч о, колебания в котором перпендикулярны к оптической оси, как бы не чувствует границы раздела и проходит через призмы без преломления. Необыкновенный луч е преломляется и выходит из призмы, отклоняясь в сторону. Для призмы Сенармона (рис. 26.4) имеет место другое направление оптической оси во второй призме. В этом случае также обыкновенный луч о проходит поляризатор без отклонения и имеет колебания, расположенные в плоскости чертежа. [c.205]

Параллельный пучок света от лампы, наполненной парами натрия, проходит сквозь пару поляризатор — анализатор, направления пропускания которых параллельны и которые разделены пластинкой из кальцита с параллельными гранями, оптическая ось которой фиксирована в плоскости граней. Какой должна быть минимальная толщина этой пластинки, чтобы только одна из О-линий натрия, отстоящих на 6 А, прощла через анализатор с максимальной интенсивностью Следующая таблица дает главные значения показателей преломления кальцита в области Д-линий [c.129]

Для М. с. используют также искусств. оптич. а низотропию, к-рая возникает в нек-рых изотропных тв. телах под воздействием упругих напряжений (фотоупругостъ). При прохождении плоскополяризованного излучения через фотоупругую среду с наведённым двулучепреломлением излучение становится эллиптически поляризованным. Помещая такую среду между скрещенными поляризатором и анализатором, наблюдают амплитудную М.с., аналогичную модуляции в электрооптич. средах. При->1енение таких модуляторов особенно целесообразно в ИК диапазоне, т. к. разность фаз колебаний необыкновенного и обыкновенного лучей где п — показатель преломления, равный 4- -6 для в-в, прозрачных в этом диапазоне. [c.430]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...