Параметрический генератор порог

Параболическое приближение 198 Параметрический генератор 578 --порог 579 [c.612]

Кристалл ниобата бария-натрия занимает видное положение среди других нелинейных материалов, поскольку в нем при температуре выше комнатной не возникают оптически наведенные неоднородности, которые так ограничивают применимость ниобата лития. Считается, что это свойство связано с отсутствием пустот в структуре кристалла— качество, присущее всем другим ниобатам со структурой вольфрамовой бронзы. Такая стойкость кристалла ниобата бария-натрия к оптическому излучению позволила получить с его помощью весьма эффективную ГВГ излучения непрерывного лазера на АИГ и тем самым создать источник интенсивного излучения с длиной волны 5300 А. Этот кристалл использовался также для создания непрерывного параметрического генератора света с чрезвычайно низким порогом генерации, составляющим всего лишь 3 мВт для накачки с длиной волны 5300 А. [c.117]

Столь разительное снижение порога было достигнуто благодаря тому, что Смит и др. смогли использовать в качестве накачки моду ТЕМоо излучения непрерывного лазера они также весьма эффективно согласовали ее с собственной модой резонатора. Запуск параметрического генератора непрерывного действия явился кульминационным моментом в процессе создания нелинейных материалов исключительно высокого качества. [c.196]

В определенной области, если при этом обеспечивается достаточная глубина изменения параметра (порог для внешнего воздействия), происходит параметрическое возбуждение колебаний в недовозбужденной автоколебательной системе с частотой, точно в два раза меньшей частоты внешнего воздействия. Этим объясняется форма резонансных кривых второго рода, аналогичных кривым параметрического резонанса в параметрических генераторах с нелинейным затуханием. [c.222]

Оценим порог накачки для параметрического генератора, представленного схематически на рис. 12.8 и использующего кристалл LiNbOj. Для расчета выберем следующие параметры [c.579]

Естественно, что, как и в лазере на красителе, в ПГС с синхронной накачкой принципиальную роль играет точное согласование длины резонатора с периодом следования импульсов накачки. Ширина син-хрорезонансной характеристики уменьшается по мере уменьшения длительности импульсов накачки и несколько увеличивается при значительных превышениях пороговых значений интенсивности накачки. Существенно, что в параметрических генераторах синхрорезонансная характеристика имеет, как правило, два максимума, соответствующие групповому синхронизму для сигнального и холостого импульсов. Как показано в [3], энергетическая эффективность ПГС с синхронной накачкой достигает максимума при четырех- пятикратном превышении порога генерации. [c.258]

В гл. 6 мы подчеркивали, что параметрическое преобразование частоты вверх является частным случаем процесса генерации излучения суммарной частоты. Подобно этому, параметрические усилители и генераторы являются частными случаями генераторов разностной частоты. Из соотношений Мэнли — Роу (разд. 2.14) мы знаем, что в процессе генерации разностной частоты фотон наибольшей частоты распадается на два фотона с меньшими частотами энергия, черпаемая из пучка с большей частотой, распределяется между двумя пучками с меньишми частотами. Следовательно, этот процесс можно использовать для усиления волн слабый сигнал заставляют взаимодействовать с мощной волной накачки, имеющей более высокую частоту, тогда обе волны — возникающая в процессе взаимодействия волна разностной частоты (известная под названием холостой волны ) и первоначальный сигнал — усиливаются. Если холостая волна и усиленный сигнал снова проходят, имея нужную фазу, через тот же самый нелинейный кристалл, то обе волчы снова усиливаются. Более того, даже если только одна из волн повторно и в нужной фазе пропускается через кристалл, то в результате снова получается усиление обеих волн. Таким образом, усилитель может быть превращен в генератор путем введения соответствующей обратной связи (т. е. резонатора) либо для обеих волн, либо только для одной из них. Если усиление за один проход превысит потери за тот же проход, самовозбуждение генератора может возникнуть с затравкой из шумов. Если и для сигнальной, и для холостой волн имеются резонаторы, то порог генерации, естественно, ниже, нежели в том случае, когда резонанс существует только для одной из них. Однако по другим соображениям (как показано в разд. 7.5) этот так называемый двухрезонаторный вариант параметрического генератора может быть менее предпочтительным. [c.189]

Пример, = 1 И 1) либо только на частоте (Oi (однорезо-наторный генератор), либо на двух частотах (Oi и (02 (двухре-зонаторный генератор). Для пучка накачки зеркала являются достаточно прозрачными. Генерация возникает, когда усиление, обусловленное параметрическим эффектом, начнет превышать потери в оптическом резонаторе. Следовательно, для начала генерации нужна некоторая пороговая энергия входного пучка накачки. Когда этот порог достигнут, генерация наступает как на частоте (Oi, так и на (02, а конкретное сочетание величин oi и (02 определяется соотношениями (8.58). Например, при условии фазового синхронизма типа I, в котором участвуют необыкновенная волна с частотой (03 и обыкновенные волны с частотами (Oi и >2 (т. е. бщ,+ Omj), из соотношения (8.586) получаем [c.503]

При экспериментальном исследовании использовалась схема генератора с детектором (рис. 9.45). Параметрическое воздействие U — = Uo os2лvt подавалось на усилитель / и складывалось с напряжением V, снимаемым с детектора. Наличие параметрического воздействия приводит к модуляции амплитуды генератора. При малых значениях Uo глубина модуляции амплитуды максимальна, если частота воздействия близка к частоте процесса установления [216], определяемой превышением 4 v KILt, пад порогом генерации т] и постоянной времени детек-Рис. 9.53 тора ЛдСд = В силу не- [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...