Поле тензорное силовое

В кинематике сплошных сред, наряду с принятыми в кинематике дискретной системы точек понятиями перемещений, скоростей и ускорений, появляется характерное для сплошной среды представление о бесконечно малой деформации среды, определяемой тензором деформаций. Если рассматривается непрерывное движение текучей среды, то основное значение приобретает тензор скоростей деформаций, равный отношению тензора бесконечно малых деформаций к бесконечно малому промежутку времени, в течение которого деформация осуществилась. Как с динамической, так и с термодинамической стороны модель сплошной среды отличается от дискретной системы материальных точек тем, что вместо физических величин, сосредоточенных в отдельных ее точках, приходится иметь-дело с непрерывными распределениями этих величин в пространстве — скалярными, векторными и тензорными полями. Так, распределение массы в сплошной среде определяется заданием в каждой ее точке плотности среды, объемное силовое действие — плотностью распределения объемных сил, а действие поверхностных сил — напряжениями, определяемыми отношением главного вектора поверхностных сил, приложенных к ориентированной в пространстве бесконечно малой площадке, к величине этой площадки. Характеристикой внутреннего напряженного состояния среды в данной точке служит тензор напряжений, знание которого позволяет определять напряжения, приложенные к любой произвольно ориентированной площадке. Перенос тепла или вещества задается соответствующими им векторами потоков. [c.9]

При соответствующих упрощающих предположениях модель может быть значительно схематизирована вплоть до перехода к обычному силовому упругому бездефектному континууму. Так, если считать не зависящим от <, у, г, а все тензорные плотности дефектов и порождаемые ими пластические поля — равными нулю, получим известную среду Миндлина. Если к тому же предполагать, что а = [c.295]

Соотношение (109.12) кратко выражает свойство инвариантности этого тензорного поля [ср. (109.6)]. Из (109.11), (109.12) получим соотношение, дающее правило преобразования силовых постоянных в члене третьего порядка при преобразованиях поворота [c.330]

Для точечного гармонического во времени силового источника f 5(г), действующего в неограниченном однородном изотропном твердом теле, найтн тензорную функцию Грина G. (г,ш), связывающую поле смещений с возбуждающей силой [c.180]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...