Линии тока три обтекании сферы

Рис. 73. Линии тока при обтекании сферы идеальной жидкостью.

Рис. 9-2. Линии тока ползущего движения Стокса при обтекании неподвижной сферы.

Линии тока и распределения скорости для этого случая были ранее показаны на рис. 8-3. Они воспроизведены здесь на рис. 9-3 для непосредственного сравнения со случаем обтекания неподвижной сферы, приведенным на рис. 9-2. [c.191]

Рис. Х1-28. Положение и-форма ударной волны I, звуковой линии 2 и линий тока (штрихи) для числа М =2 при обтекании поверхности сферы 3 [8]

Мысленно можно представить схему обтекания той же сферы с выступающей вперед заостренной областью, заполненной газом и отделенной от внешнего потока поверхностью тангенциального разрыва (рис. 3.17.1, в). В этой области газ либо покоится и давление его постоянно (схема обтекания Чаплыгина), либо эта область заполнена циркулирующим в ней завихренным потоком. Давление в первом случае в области покоя перед сферой может быть различным (больше давления в бесконечности, но меньше давления торможения набегающего потока), и величина этого давления определяет размер и форму области во втором случае произвол в выборе течения в области перед телом еще больше и связан с различным заданием распределения завихренности по линиям тока в этой области. [c.328]

Установившееся движение сферических частиц, капель и пузырей в жидкости. В химической технологии часто встречается задача об установившемся движении сферической частицы, капли и пузыря со скоростью / в неподвижной жидкости. Вследствие линейности уравнений Стокса решение этой задачи можно получить из формул (2.2.12), (2.2.13), прибавляя к ним члены Уд = — / os0, Vg = / sin 9, описывающие однородное течение со скоростью / в направлении, обратном обтекающему потоку. Хотя динамические характеристики обтекания не изменяются, картина линий тока в системе отсчета, связанной с неподвижной жидкостью, будет выглядеть иначе. В частности, линии тока внутри сферы не будут замкнутыми. [c.48]

Экспериментальное значение коэффициента сопротивления пластины, поставленной нормально к потоку, может достигать значений G = 2. Следует, однако, иметь в виду, что структура течения в ближнем следе, а значит, и давление на тыльной стороне обтекаемого тела существенно зависят от числа Рейнольдса. По рис. 10.2 можно проследить характер изменения структуры потока за сферой при изменении Re от 9,15 до 133, а по рис. 10.7 — за цилиндром при Re == 0,25. .. 57,7. Но возможны и другие конфигурации потока. Они в значительной степени определяются также формой и положением обтекаемого тела. Так, например, при обтекании цилиндрических тел крылового профиля при малом угле атаки (см. рис. 8.30, а) возможно практически безотрывное течение, при котором форма линий тока для вязкой жидкости близка к форме этих линий для идеальной жидкости. Но при возрастании угла атаки увеличиваются положительные градиенты давлений на выпуклой части поверхности профиля и это в итоге приводит и отрыву пограничного слоя, который быстро сверты- [c.391]

Обсуждается положение точки Ферри на наветренной стороне У-образного крыла при его симметричном обтекании сверхзвуковым потоком газа. Установлено, что в зависимости от режима обтекания точка Ферри может располагаться как в точке излома поперечного контура У-образного крыла, так и всплывать от поверхности крыла к головной ударной волне в плоскости симметрии течения. Показано, что перестройка структуры конического течения обусловлена при наличии маховской конфигурации ударных волн меныпими потерями полного давления на сфере для линий тока, прогнедгних систему косой-прямой скачки уплотнения в окрестности стенки У-образного крыла, чем для линий тока, прогнедгних мостообразный скачок. [c.654]

Наиболее удивительным в картинах линий тока является полное отсутствие асимметрии относительно средней плоско-Рис. 4.18.2. Линии тока сти z == 0. Это возможно только при при обтекании сферы. малых числах Рейнольдса, когда жидкость лишена инерции. Экспериментальное наблюдение при более высоких числах Рейнольдса свидетельствует о наличии асимметрии, проявляюш,ейся в формировании вихрей и в существовании следа за кормовой частью сферы. [c.146]

Линзы на поверхностях раздела иесмешивающихся жидкостей 43 Линии тока (при обтекании сферы 174, 189, 408 [c.472]

При условии Re 1 в реальных следах передняя и задняя части приближенно симметричны, и такие следы соответствуют приближению Стокса — ползущему течению ( 30), если можно получить решение такой краевой задачи. В интервале 5 < Re < <30 (приближенно )) при обтекании кругового цилиндра или другого необтекаемого препятствия линии тока отрываются , образуя конечный выпуклый след, который качественно напоминает конечную каверну, описанную ранее в этой главе. В действительности подобные следы наблюдались позади сфер и дисков вплоть до значения Re = 200. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...