Постоянная Кармана

Показатель адиабаты 448 Политропный газ 447 Постоянная Кармана 244 [c.732]

Величина носит название универсальной постоянной Кармана согласно опытам Никурадзе, у.з = 0,38. [c.156]

При этом постоянная Кармана х, соответствующая этому выражению, оказалась равной 0,333. [c.307]

V — удельный вес — напряжение Рейнольдса q — поток тепла и, и — мгновенные составляющие скорости Ь — толщина по- граничного слоя ф,11,5 —нормированные координаты с, а, а —константы х —постоянная Кармана П(х) — линейный масштаб S Рейхардта индексы О — набегающий поток оо — окружающая жидкость. [c.201]

Заметим еще, что вместо коэффициента А часто используется так называемая постоянная Кармана х=11А. Заменяя А на 1/х и обозначая через р, формулу (6.25) можно также переписать в виде [c.238]

С этой точки зрения традиционное включение в знаменатель выражения (8.12) для масштаба Ь постоянной Кармана х, приводящее к дополнительному увеличению этого масштаба в 2,5 раза, представляется не очень удачным. [c.448]

Условные обозначения и, у — осредненные продольная и поперечная составляющие скорости 7 —температура у — удельный вес — напряжение Рейнольдса д — поток тепла и, V — мгновенные составляющие скорости Ь — толщина по-м граничного слоя ф, т], — нормированные координаты с, а, а — константы к—постоянная Кармана П(х)—линейный масштаб ей Рейхардта О —набегающий поток оо—окружающая жидкость. [c.223]

Полуэмпирические теории 219, 221, 222..,228, 232 Порог водослива 142 Постоянная Кармана 36 [c.338]

Здесь и — постоянная Кармана, входящая в логарифмический профиль скоростей (42.4). При таком определении р есть отношение р = Viyp(i/xr>p6, где Viyps и Хтурб — коэффициенты в соотношениях [c.298]

Последнее получается комбинированием (13-10), (13-67) и (13-70а). В равномерном потоке A = /io. В двумерном потоке гидравлический радиус R становится равным глубине потока. Это уравнение применимо к внешней зоне (см. п. 13-2.4), где (//6 = f///i>0,15, и справедливо как для гладких, так и для шероховатых стенок. Постоянная Кармана к часто принимается равной 0,4, хотя имеются данные, по которым следовало бы уменьшить это значение. Например, Элата и Иппен [Л. 14] нашли, что для плавно изменяющегося течения в гладком горизонтальном канале х = 0,376. Ванони [Л. 15] нашел, что для неподвижной песчано-зернистой шероховатости, когда 0,003значения х находятся в диапазоне от [c.326]

Элдер рассмотрел диффузию в канале со свободной поверхностью на высоте 2 = Я и сравнил результаты с данными экспериментов по расплыванию капель раствора марганцевокислого калия в потоке воды, текущей в слегка наклонном лотке. Здесь уже требовалось подобрать профиль средней скорости, соответствующий течению в лотке результат оказался весьма чувствительным даже к небольшим изменениям этой формы. В работе Элдера предполагалось, что профиль скорости в канале дается логарифмической формой закона дефекта скорости с постоянной Кармана х = 0,41 если значение Kzz снова определять с помощью аналогии Рейнольдса (т. е. приравнять его турбулентной вязкости) п принять, что Кхх = Куу = Kzzy то получим [c.561]

Возможно, на тот же эффект воздействия взвеси на турбулентность потока косвенно указывают результаты опытов В. И. Виноградовой (1963), наблюдавшей уменьшение постоянной Кармана с ростом концентрации взвеси в лотках с гладким дном и обратное явление в лотках с сильно шероховатым дном. Н. А. Силин, В. ф. Очеретько и И. А. Пи-щенко (1965) также высказывают мнение, что при определенных условиях введение в поток твердых частиц может давать обратный эффект, т. е. приводить к увеличению турбулентности. [c.761]

Мы здесь не будем задерживаться на имеющих значитель-ную давность многочисленных спекулятивных полуэмпириче-ских формулах, выражающих потоки через профили, так как почти все они не сравнивались с данными непосредственных измерений (появившимися лишь в самое последнее время) и мало надежны. Вместо этого мы воспользуемся развитой в 7 теорией подобия для турбулентного режима в приземном слое воздуха. Согласно этой теории, профили скорости ветра и температуры (влажности пока мы не будем касаться) определяются общими формулами (7.24), содержащими параметры ы, д, (от последней величины зависит полная скорость й г)), То = Т го) (от То зависит Т г)), универсальную постоянную Кармана и и две универсальные функции Щ) и /1( ). Постоянная и близка к 0,4 относительно функций / и Д также имеется ряд сведений, собранных в 7 и пп. 8.1—8.2. Будем пока считать, что эти функции нам точно известны. В таком случае любые четыре измерения значений скорости и температуры позволяют составить четыре уравнения, в принцип достаточные для определения четырех параметров и ,, д, го и То, причем число необходимых измерений, вообще говоря, нетрудно даже уменьш ить (например, вовсе не рассматривая значений Т(г) или рассматривая только разности Т г2)—Т г]), не зависящие от То)- Сложность здесь состоит только в том, что на самом деле функции / и Д до сих пор известны лишь приближенно (причем данные о них ра,зных исследователей даже кое в чем противоречат друг другу) и не задаются никакими простыми аналитическими формулами, а результаты измерений всегда содержат некоторые ошибки. Поэтому на практике приходится пользоваться какими-то приближенными выражениями для f и fi, и разные методы, использующие разные наборы исходных данных, будут приводить к несколько различным результатам. [c.445]

Поскольку высказанное выше предположение включает утверждение, что турбулентный режим в пограничном слое Описывается небольшим числом параметров, применяя его, целесообразно ограничиться случаями, когда движение жидкой частицы не выводит ее за пределы слоя постоянства турбулентного напряжения трения х — и (в случае температурно стратифицированной жидкости) турбулентного потока тепла д. Начнем, следуя Эллисону (1959) и Бэтчелору (1959), со случая пограничного слоя обычной (нестратифицированной) жидкости, для которого д — О (для определенности можпо считать, например, что речь идет о приземном слое атмосферы в условиях безразличной стратификации). В этом случае турбулентный режим определяется параметрами ы, и 2о. Существенно, однако, что вне очень тонкого слоя жидкости (толщина которого имеет тот же порядок величины, что и 2о), непосредственно примыкающего к стенке 2 = 0, важную роль играет уже только один параметр ы,. Изменение же величины го (скажем, ее замена на г ) приводит лишь к дополнительному горизонтальному перемещению всей массы жидкости по направлению оси Од с постоянной скоростью - 1п , где х = 0,4— постоянная Кармана 0 [c.490]

Элдер рассмотрел диффузию в канале со свободной поверхностью на высоте Z=H а сравнил полученные при этом результаты с данными специальных экспериментов, в которых исследовалось расплывание капель раствора марганцевокислого калия в слегка наклонном лотке, по которому свободно стекала вода. Здесь уже требовалось подобрать форму профиля средней скорости, хорошо соответствующую реальному течению в лотке, причем результат оказался весьма чувствительным даже к небольшим изменениям этой формы. В работе Элдера предполагалось, что профиль скорости в открытом канале дается логарифмической формой закона дефекта скорости (5.43) с постоянной Кармана х=0,41 тогда, если Ка определять с помощью аналогии Рейнольдса и принять, что Kxx=Kyy=Kzz, то оказывается, что [c.551]

На основании экспериментов в аэроди-гнамической трубе и атмосфере хорошо известная постоянная Кармана обычно принимается равной к 0,4. Коэффициент с в выражении .28) составляет порядка 0,25 — 0,3 [2.20, 2.25]. [c.39]

Эпюра скоростей, характеризующая турбулентное течение в трубе, носит логарифмический характер и описывается выражением и , = = (ujn) п у + с, где с = onst — осредненная во времени локальная скорость потока щ=Уxjp — динамическая скорость к— постоянная Кармана п = 0,41 т — напряжения турбулентного трения. [c.76]

Джилл представлял экспериментальные данные в виде зависимости (цтах-й)1и =f lnyjr) И указывал на линейную зависимость скорости газа от логарифма поперечной координаты. При этом постоянная Кармана X изменялась от 0,4 до 0,1. К аналогичным выводам приходит Б. Л. Кириллов и другие. В их опытах X изменяется от 0,07 до 0,16, причем при у/г = 0,7-5-1 Х= 0,14 4-0,16, а при у/г = О-ь0,7 X = 0,07ч-0,095. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...