Эксперименты модельные с жидкостью

Если для сопоставления формулы (6.56) с результатами экспериментов использовать значения п, определяемые по опытным кривым роста пузырьков, то, как следует из рис. 6.15, указанная формула хорошо согласуется с опытными данными. На рис. 6.15 приведены результаты большого числа экспериментальных работ, в которых исследовалось кипение различных жидкостей (вода, этанол, метанол, толуол, ацетон, четыреххлористый углерод, калий) при давлениях, не выше атмосферного. Как видно из рисунка, подавляющее большинство опытных точек лежит в полосе 40 % от расчетной кривой, хотя следует отметить, что над кривой оказалось заметно больше точек, чем под кривой. Однако с учетом фактического отличия формы пузырька от модельной (согласно рис. 6.14, 5) согласование расчетной кривой и опытных данных следует считать удивительно хорошим. [c.282]

Модельные эксперименты [4] по воздействию на трахею потока газа, в которых газ движется с постоянной скоростью II в трубе со слоем жидкости на ее стенке, показали, что масса М выносимой из трубы жидкости в течение импульса длительностью г определяется соотношением [c.245]

В работах [20, 70) модель нефтеносного грунта представлена в виде поли-дисперсной структуры, состоящей из шаров двух диаметров, связанных между собой пронизанным трещинами цементом, и пор, частично или полностью заполненных жидкостью. При выводе формулы для расчета эффективной теплопроводности системы использовался метод усредненного элемента. Далее было показано, что твердый каркас грунта по теплофизическим свойствам можно считать однородном. В результате модель нефтеносного грунта можно представить в виде структуры с взаимопроникающими компонентами каркас -поровое пространство. Расчет теплопроводности грунта проводится по формуле (2.8). Теплопроводность порового пространства находится из соотношения (2.23). Для имитации тепло- и массопереноса в нефтеносных грунтах проводились модельные эксперименты на образцах из пенобетона и пористого стекла, которые насыщались керосином. На рис. 7.10 показаны результаты экспериментов, проводимых при разной температуре. [c.148]

Началом систематического изучения конвективной неустойчивости можно считать эксперименты Бенара (1900 г.), наблюдавшего возникновение регулярной пространственно-периодиче-ской конвекции в подогреваемом снизу горизонтальном слое жидкости (ячейки Бенара). Рэлей (1916 г.) теоретически исследовал устойчивость равновесия в горизонтальном слое и определил порог конвекции для модельного случая слоя с обеими свободными границами. Дальнейшее развитие теории продвигалось весьма медленно из-за значительных вычислительных трудностей. В ряде работ рассматривались лишь некоторые усложнения задачи о горизонтальном слое, связанные с различными условиями на ограничивающих плоскостях. В 1946 г. Г. А. Остроумов теоретически и экспериментально исследовал условия возникновения конвекции в вертикальном круговом канале. Вскоре после этого рядом авторов была изучена конвективная неустойчивость равновесия в полостях разной формы, а также были исследованы некоторые общие свойства спектра характеристических возмущений. [c.5]

Проведено сравнение аналитической модели течения с результатами специально проведенных экспериментов на модельных жидкостях и на технологическом расплаве. Проанализированы условия адекватности модели и эксперимента, получены условия на значения параметров и теплофизические характеристики жидкостей, обеспечивающих применимость модели. Найден диапазон скорости вращения теплового поля, при котором происходит наилучшее перемешивание расплава в тигле. [c.36]

При перегретой нижней границе > О полученное в модели распределение температуры в бесконечном слое жидкости на расстоянии / , от центра координат совпадает с полем температуры на стенке тигля радиуса / ,, создаваемое при перегреве к нагревателей, равномерно расположенных вокруг тигля (сравните (1.1) и (1.24)). Можно считать, что в середине тигля, в центральной зоне, поля скорости и температуры жидкости будут близки к (1.24), когда базовые градиенты температуры малы. Это подтверждается результатами модельных и технологических экспериментов, приведенных ниже. На фиг. 2 даны векторные поля скоростей в плоскости (ф = т /2) и г ф (4 = 1), рассчитанные по (1.23). [c.42]

Отсюда следует, что при одинаковой жидкости в натуре и на модели т = 1) скорость модельного потока должна быть больше скорости натурного в раз. Это противоречие с требованиями критерия Фруда можно было бы устранить путем выбора надлежащего масштаба вязкости т . СЗднако это практически невозможно, так как модельные эксперименты можно проводить лишь с водой и воздухом и только в редких случаях использовать другие жидкости (масло или глицерин). Поэтому практически мы 134 [c.134]

Течение жидкости в тонкой пленке в данном случае обусловлено градиентом кривизны ее поверхности (градиентом кривизны мениска). Прямыми измерениями в модельных экспериментах установлено, что при испарении с поверхности мениска жидкой пленки кривизна поверхности в зоне наиболее интенсивного испарения возрастает. Для схемы рис. 8.4 это означает, что АНIdr < О, т.е. кривизна поверхности пленки уменьшается по мере удаления от оси симметрии. Поскольку давление в паре р" однородно, из формулы Лапласа [c.351]

Ниже излагаются результаты экспериментальных исследований, выполненных Г. А. Дрейцером, А. С. Неверовым и А. С. Мякочи-ным. Эксперименты ставились следующим образом. В модельный бак, частично заполненный жидкостью, вдувался определенный расход горячего газа и происходил разогрев стенок. При достижении заданного давления в газовой подушке начиналось вытеснение жидкости из бака и продолжался разогрев стенок. После окончания слива подача газа прекращалась и шло его остывание [c.211]

Здесь же следует еш,е раз отметить, что отсутствие цоперечных волн в жидкости и, следовательно, невыполнение одного из необходимых критериев подобия не позволяют в ряде случаев исследованные на таких моделях волновые явления сразу же использовать в сейсмологии и сейсморазведке. Ценность полученных результатов моделирования в условиях, близких к сейсмическим (по геометрическим, скоростным признакам), заключается в познании законов распространения волн, которые теоретически или не исследованы, или исследованы приближенно. Кроме того, знание этих законов должно в дальнейшем обеспечить исследование очень сложных волновых явлений на твердых моделях. Наконец, более простые эксперименты в жидких моделях с твердыми включениями очень важны в методическом и учебном отношениях, поэтому они необходимы в начальной фазе модельных исследований [исследование ряда дифракционных задач в таких моделях предлагает, например, провести Петрашень (1964)]. [c.84]

Взаимодействие импульсных струй жидкости с преградой под водой исследовалось экспериментально и теоретически на модельных задачах [1-3]. Эти результаты экспериментов и расчетов показали эффективность импульсных струй под водой. В то же время развитие этих исследований требует более глубокого понимания протекающих при этом процессов, в частности взаимодействия затопленной импульсной струи с преградой. Теоретические и экспериментальные исследования малогабаритной гидропушки с пороховым приводом, которая может быть использована для разрушения конкретных объектов как на воздухе, так и под водой, показали ее эффективность в различных условиях [4]. [c.31]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...