Область тумана

Следовательно, изотермы в области тумана также представляют собой прямые линии, тангенс угла наклона которых также зависит от температуры. Но тангенс угла, а следовательно, и наклон линии резко меняются (рис. 13.2). На этом рисунке в отличие от предыдущего показана область температур, меньших О ""С, причем наклон изотермы в области тумана, состоящего из частиц жидкости, располагается, как было показано, более полого, чем изотермы в области ледяного тумана. [c.190]

В период наблюдений при температурах воздуха ниже 0°С обледенение электрических проводов, находящихся на высоте 6,0—10,0 м от поверхности земли, было отмечено на расстояниях от брызгального бассейна до 80—100 м. Слой плотной наледи на проводах достигал 15—20 мм. На расстояниях свыше 130—140 м обледенение отмечено не было. При небольших скоростях ветра до 2 м/с обледенение и изморозь наблюдались на расстоянии до 30 м от брызгального бассейна [45]. Высота области тумана не превышала 45 м, гололед распространялся на расстояние до 130 м. Эти результаты наблюдений за распространением области туманообразования и связанное с ним воздействие капельной сконденсировавшейся влаги на окрул<аю-щую среду относятся к сравнительно небольшим скоростям ветра, до 3 м/с. При больших скоростях ветра туман распространяется на значительные расстояния. Как отмечали американские исследователи, туман наблюдался на расстояниях от брызгальных бассейнов до 340 м, опасные льдообразования — до 200 м. [c.121]

Рассмотрим теперь влажный воздух, охлажденный до t=0° С. Район изотермы 0° G в /, d-диаграмме показан на рис. 14-5. Процесс отвода тепла при постоянной температуре f=0° G от влажного воздуха, находящегося в состоянии насыщения, но не содержащего еще капель воды, будет, очевидно, направлен по изотерме области тумана. Однако в данном случае дело осложняется тем, что в зависимости от количества отнимаемого тепла в паре могут появляться либо капли воды, либо частицы льда. Энтальпия влажного воздуха для какой-либо заданной величины d будет, конечно, меньше в том случае, если в воздухе находятся частицы льда, а не капли воды, причем уменьшение энтальпии будет соответствовать величине теплоты плавления льда. [c.471]

Из сказанного следует, что изотерма 0° G области тумана для воздуха, содержащего лишь частицы льда, будет иметь больший наклон, чем аналогичная изотерма для воздуха, содержащего лишь частицы воды (на рис. 14-5 соответственно линии аЬ и ас а расстояние, взятое по вертикали между этими двумя изотермами, будет равно произведению теплоты плавления льда на содержание льда в воздухе. [c.471]

При i < 0 G влага в воздухе может присутствовать только в виде пара и льда. Для 0° G получаем из (14-36) для области тумана, учитывая, что d =d, и d,=0 [c.471]

Выше мы отметили, что если /, i-диаграмма строится для различных давлений влажного воздуха, то линии насыщения влажного воздуха водяным паром занимают различные положения. Для каждого из давлений, т. е. для каждого из положений линии насыщения, изотермы области тумана необходимо наносить заново. [c.471]

На диаграмме нанесена линия насыщенного воздуха для расчетного-давления и семейство подобных ей вспомогательных кривых насыщения, рассчитанных для других давлений (от 0,4 до 20 ата), но построенных на той же основной сетке изотерм. Выше линии насыщения располагается область ненасыщенного воздуха, ниже — область тумана. [c.83]

На линии насыщения изотермы претерпевают излом, так как ниже этой линии изменение влагосодержания при постоянной температуре происходит только за счет изменения содержания жидкости или твердой фазы, что оказывает меньшее влияние на величину энтропии, чем изменение содержания пара. Поэтому изотермы под линией насыщения располагаются более круто и представляют собой прямые линии, уклон которых изменяется с изменением температуры и не зависит от влагосодержания. При этом нет необходимости наносить изотермы в области тумана, достаточно лишь показать их направление (см. фиг. 33, а). [c.83]

На построенной диаграмме показаны изотермы области тумана, наклон которых определяется обычным соотношением [c.98]

Изотермы области тумана нанесены пунктирными линиями и не привязаны к линиям ф=1. [c.98]

Решение. Процесс сжатия воздуха (см. рис. 10-2) изображается вертикальной линией 7—8, процесс охлаждения — линией о—9 выпадение влаги начинается в точке Р, где при д.авлении 5 кгс/см будет достигнута относительная влажность ф=100%. Дальнейшее охлаждение проходит с выпадением влаги. Если бы из воздуха удалось удалить всю выпавшую влагу, то (см. задачу 10-16) в конце охлаждения до 35° С в воздухе осталось бы воды 7,2 г/кг с. в., т. е. было бы удалено воды 14—7,2=6,8 г/кг с. в. Однако в соответствии с условием настоящей задачи удаляется лишь 4 г/кг с. в. Следовательно, после охлаждения до 35° С и удаления части влаги в воздухе остается вода в виде тумана. Для определения состояния такого воздуха нужно учесть, что влагосодержание его будет равно 10 г/кг с. в., а температура равна 35° С. Изотерма области тумана (она же изотерма мокрого термометра) при давлении р=5 кгс/см и температуре <=35° С представлена линией KL (о построении такой линии говорится в задачах 10-11 и 10-12) здесь она направлена в область тумана при р=5 кгс/см . Точка Ь отвечает, очевидно, искомому состоянию воздуха. Дросселирование воздуха не изменит по- [c.113]

Предположим, что к 1 л г сухого воздуха примешано х кг смеси пара и воды или льда, причем из этого количества на долю насыщенного пара приходится х кг, а остальные (х — х ) кг — на долю воды или льда. Теплосодержание всей смеси 1 = I (х — x )t (для воды) и 1 = 1 — х — х ) (80 — 0,5 ) (для льда) следовательно, в области тумана изотермы представлены прямыми линиями. Для 0° мы имеем две изотермы одну для воды, а другую для льда. [c.612]

Температура смеси может быть получена непосредственно из диаграммы, причем безразлично, где находятся точки 7 и 2 по отношению к пограничной линии. Если обе точки / и 2 лежат на пограничной линии, то при смешении всегда образуется туман. Если же точка 1 лежит в области тумана, а точка 2 вне этой области, то по /дг-диаграмме легко определить то количество воздуха, не насыщенного водяным паром, которое нужно примешать к влажному воздуху, чтобы устранить туман. Соединим точки 1 к 2 прямой линией и отметим точку пересечения этой линии с пограничной кривой абсцисса, соответствующая [c.613]

Для какой-либо точки в области тумана при температуре t и абсолютной влажности л долю влаги, находящейся в парообразном состоянии, находят следующим образом. Отыскивают пересечение изотермы с пограничной кривой. Величина х, найденная в точке пересечения, представляет собой количество влаги в парообразном состоянии, а следовательно, х—х — количество влаги, выпавшей в виде жидкости. [c.300]

Если в ненасыщенный воздух впрыскивается вода, то воздух охлаждается до тех пор, пока не будет достигнута пограничная кривая. Охлаждение воздуха происходит даже и тогда, когда впрыскиваемая вода теплее воздуха. Это легко усмотреть с помощью , х-диаграммы, проводя из начального состояния влажного воздуха прямую смешения, параллельную направлению засечки на внешней рамке диаграммы, соответствующей энтальпии подмешиваемой воды. Для температур воды, которые еще встречаются в области тумана, т. е. для рис. 189, примерно-до 50° С прямую смешения можно проводить также параллельно соответствующей изотерме в области тумана (см. следующий пункт). [c.302]

На рис. 2 в координатах Z=f (Г,.,, С о) приведены результаты расчетов для случая течения в трубе диаметром 5 мм. Убывание относительного осаждения в области малых температур стенки связано с ранним образованием тумана, а в области больших температур — с повышением парциального давления цезия на стенке. [c.278]

Рис. 5.1. Зависимость области распространения тумана от скорости ветра и расстояния от крайних сопл

Как известно, процесс трансформации воздущных масс, нагретых и увлажненных при контакте с капельным потоком, может быть описан уравнениями притока теплоты и турбулентной диффузии пара. Задача, как правило, решалась методом конечных разностей, графически было получено распределение температур воздуха за пределами брызгального бассейна при заданных начальных и граничных условиях. Область туманообразования можно определить также из анализа уровня температур и влажностей воздуха в области разбрызгивания горячей воды и зависимости плотности насыщенного воздуха от температуры среды [45]. Превыщение влаго-содержания в области разбрызгивания по отношению к влаго-содержанию насыщенного воздуха означает наличие области туманообразования. Если температура и влажность воздуха у разбрызгивающего устройства ниже, чем у насыщенного воздуха при температуре внешней среды, туман образовываться не будет. Границы области распространения тумана определяются интенсивностью перемешивания водяного пара и разностью абсолютных значений параметров воздушного потока в области факела разбрызгивания и в окружающей среде. [c.122]

Между этими двумя изотермами находится область состояний влажного воздуха — тумана, в котором содержатся как частицы воды, так и частицы льда. [c.471]

Чтобы установить очертание и расположение изотерм в области тумана и ледяного тумана, снова обратимся к выражению для энтальпии по формуле (13.19). Беря производную от энтальпии по паро-содержанию при условии = onst, = = onst и d,. = 0, получим для изотерм области тумана, состоящего из частиц жидкости, [c.190]

График зависимости протяженности области расиростране-иия тумана у поверхности земли от скорости ветра при 0 = = —4,0—8,0°С и = 7,0—12,5°С приведен на рис. 5.1. Из графика следует, что адвекция тумана наступает при w = 0,8 м/с при W = 1,0 м/с зона видимости у поверхности земли располагается на расстоянии 15—18 м от брызгального бассейна. Опытные данные по установлению границ области тумана получены Южтехэнерго при испытаниях бассейнов, оборудованных эвольвентными соплами с диаметром выходного отверстия 25 мм, разбрызгивателями П-16 конструкции Московского отделения ТЭП, Юни-Спрей . При йтрицательных температурах воздуха наблюдалось интенсивное обледенение сооружений в непосредственной близости от бассейна. Границы обледенения непостоянны, зависят от гидрометеорологических условий среды. [c.121]

На диаграмме нанесены идущие под углом 135° к оси ординат линии постоянной энтальпии t, вертикальные линии постоянного влагосодержания d, изотермы влажного воздуха и линии постоянной относительной влажности воздуха ф. Кривая для ф=1007о является пограничной. В состояниях, соответствующих точкам на этой кривой, парциальное давление водяного пара и его плотность достигают максимально возможных при данной температуре. Влажный воздух в таких состояниях называется насыщенным. Область над кривой ф= 100% является областью ненасыщенного воздуха. В этой области в воздухе находится перегретый пар, парциальное давление и плотность которого меньше максимально возможных при данной температуре. Под кривой <р= =100% расположена область тумана, т. е. таких состояний, когда в воздухе присутствуют и пар и мельчайшие капельки жидкости (влажный пар). [c.276]

Мы уже отметили, что если воздух насыщен водяным паром, то дальнейшее впрыскивание воды в такой воздух не приводит к росту наросодержа-ния — оно уже достигло максимально возможной величины и влага будет конденсироваться, образуя туман. Соответственно в I, d-диаграмме правее линии насыщения будет располагаться область насыщенного воздуха (так называемая область тумана). Если изотерма влажного воздуха продолжена правее линии насыщения, то, хотя величина d растет, остается постоянным и равным d, и, следовательно, рост d осуществляется только за счет роста. d (твердая фаза выпадает лишь при 0° С, поэтому при i > 0° С 0). [c.470]

Определим теперь, как будут располагаться изотермы в области насыщенного воздуха (области тумана). Дифференцируя выражение (14-36) по d при i= onst с учетом того, что d =d,= onst и d =0, получаем [c.470]

Отсюда видно, что изотермы в области насыщенного воздуха представляют собой прямые линии, угол наклона которых тем больше, чем выше температура. Из (14-37) и (14-38) следует, что при переходе через линию насыщения изотерма претерпевает излом, причем наклон изотермы в области насыщенного воздуха значительно меньше, чем в области ненасыщенного воздуха. Из (14-38) следует также, что в области тумана изотерма О С совпадает с изоэнтальпой, а так как температура обычно не очень велика, то изотермы [c.470]

Допустим, что начальное состояние влажного воздуха на I, d-диаграмме-характеризуется точкой I (температура ij, влагосодержание dj). Отводя от влажного воздуха тепло, охладим до его температуры fjj. При охлаждении воздуха его влагосодержание не изменяется, и, следовательно, этот процесс может быть представлен отрезком вертикали I—II. Точка II (конец процесса охлаждения) соответствует температуре и влагосодержанию djj=dj. Прямая I—II пересекает, как это видно из рис. 14-6, линию пасыш ения влажного воздуха водяным паром в точке III (точка росы для воздуха состояния II). При охлаждении влажного воздуха ниже точки III водяной пар, содержаш ийся в этом влажном воздухе, будет конденсироваться и выпадать в виде тумана. Состояние II лежит в области тумана и представляет собой смесь насып1,епного воздуха в состоянии IV и воды, состояние которой на диаграмме представлено быть не может (это состояние лежит в бесконечности, так как d= o). Если удалить воду, взвешенную во влажном воздухе в виде тумана, [c.472]

В виде варианта составлена /d-днаграмма в прямоугольных координатах, на которой наносятся все процессы, изображавшиеся на диаграмме в косоугольной анаморфозе. На диаграмме в прямоугольных координатах можно аналитически проводить анализ сушильных, испарительных и других процессов. Уравнения линий / = onst и d= onst определяют процессы испарения влаги и нагревания воздуха. Уравнение процесса смешивания двух состояний воздуха будет I=a+bd. На этой диаграмме в прямоугольных координатах наносится область тумана. Выявлен радиус кривизны линии ф=1. Предлагаются методы измерения состояния воздуха в области тумана, что имеет значение для сушильной техники, техники обестуманивания, кондиционирования, метеорологии и т. п. [c.269]

Любая точка, лежащая ниже кривой ф = 100%, характеризует состояние так называемого пересыщенного воздуха (область тумана). При условии ф< 100% кривые ф = onst строятся следующим образом. По тем же уравнениям, что и ранее, предварительно определяются значения влагосодержаний для данного ф = onst при различных температурах влажного воздуха. Затем находят точки, соответствующие парным значениям d и t, соединение которых и дает кривую Ф = onst. В качестве примера на рис, 158 показана построенная таким образом кривая для ф = 90%, проходящая через точки с , и с . [c.344]

Если к воздуху примешивается вода при температуре ig в мелко раздробленном состоянии, то di dx = ig, и состояние влажного воздуха меняется по линии, совпадающей с изотермой (Q = 0), расположенной в области тумана, причем эта изотерма при невысоких температурах воды почти совпадает с линией i = onst. [c.614]

Линия ф=100% разделяет / -диаграмму на верхнюю область влажного ненасыщен-нюго воздуха и нижнюю область тумана или перенасыщенного воздуха, в котором влага может находиться в капельно.м состоя ши. Одновременно с э,тнм линия ср = 100% показы- [c.185]

В нижней части диаграммы построена линия значений парциального давления водяного пара. Ниже кривой насыщения ф = 100 % на диаграмме находится область пересыщенного состояния паровоздушной смеси. Так как состояние пересыщения является неустойчивым и обычно сопровождается конденсацией, то эту область называют также областью тумана. Левую нижнюю часть диаграммы для температур воздуха ниже 0 С обычно строят исходя из упругости водяного пара над льдом. Область ниже кривой насыщения при i < О С шринято называть областью ледяного тумана. [c.25]

Кривая насыщения ф = 100 % разделяет /d-диаграмму на верхнюю область влажного ненасыщенного воздуха и нижнюю область пересыщенного воздуха, в котором влага может находиться в капельном состоянии (область тумана). Одновременно с этим линия ф = 100% показывает максимально возможное насыщение воздуха влагой при данной температуре. Использование приведенных выше упрощенных формул, поскольку водяной пар во влажном воздухе считался идеальным газом, дает небольшие расхождения (на 2—3 %) с результатами, полученными с помощью /d-диаграммы ВТИ, построенной по точным формулам. Эта диаграмма дана в прил. 5. На ней при температурах выше 100 ° С линии ф = onst идут вертикально вверх по d = onst, как это и следует из формул (7.2) и (7.7). Действительно, [c.98]

На оси ординат л = 0 отложена энтальпия сухого воздуха, начиная от точки плавления льда. Ось =0, соответствующая состоянию сухого воздуха и жидкой воды при 0° С, проведена под уголом вниз слева направо. Угол наклона этой оси выбран таким, что изотерма 0° С для влажного насыщенного воздуха проходит горизонтально (на диаграмме она видна лишь в виде короткого отрезка между началом координат и пограничной кривой). Линии д = соп81 представляют собой вертикальные прямые, линии г = соп51 — прямые, параллельные оси = 0. На диаграмме нанесена пограничная кривая 11 = 1 для общего давления р=1 кгс/см =1 ат. Эта кривая соединяет все точки росы и разделяет область ненасыщенных состояний (вверху) и область тумана (внизу), в которой влага находится частью в виде пара, а частью в виде жидкости (туман, влага, выпавшая в осадок) или в твердом виде (ледяной туман, снег). Изотермы в ненасыщенной области в соответствии с уравнением (399) представляют собой прямые с небольшим наклоном, вверх. На пограничной кривой они имеют излом и в области тумана-проходят почти параллельно линиям постоянной энтальпии, как эта следует из уравнения (400). [c.300]

Со стороны газообразной среды, обладающей градиентом температур, на находящиеся в ней взвешенные частицы действуют термофоретические силы [49]. Можно предположить, что в области объемной конденсации ионизирующейся добавки во всем объеме канала или в пристенном пересыщенном слое образуются частицы капель тумана, на которые кроме сил, вызванных продольным градиентом давления в потоке, дейст- [c.244]

Определенный практический интерес в рассматриваемой области представляет вопрос о влиянии смачивателей и смачиваемости пылинок на коэффициент их осаждения. Изучение этого вопроса рядом авторов заключалось, главным образом, в подборе смачивателей, добавляемых к воде для повышения эффективности столкновений, механизм же процесса исследован недостаточно. Поэтому приведенные в литературе данные часто противоречивы. Так, Бургож и Расбах [Л. 14] не обнаружили влияния смачивателей на осаждение масляного тумана распыленной водой. К таким же выводам пришли Джонстон, Филд и Фаслер [Л. 15], исследуя [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...