Функции сложные — Дифференциал

Функции сложные—Дифференциал полный 145 [c.590]

Итак, второе начало классической термодинамики есть утверждение о существовании и возрастании некоторой функции состояния тел и сложных систем — энтропии. Дифференциал энтропии есть полный дифференциал дЗ, определяемый в обратимых процессах как отношение подведенного извне элементарного количества теплоты б(3 обр к абсолютной температуре тела Т [c.56]

Обоснование существования энтропии в общем случае (для любого тела) является сложной проблемой. Применительно к идеальному газу эта задача не вызывает больших трудностей. Поскольку удельная энтропия есть функция состояния, дифференциал которой равен 8д/Т, чтобы доказать ее существование, необходимо и достаточно показать, что отношение 8q/T есть полный дифференциал. [c.51]

Полный дифференциал сложной функции. Если функции W=f u, V), и = <((х, у, г), и = Ь х, у, г) дифферен- [c.145]

Полные дифференциалы 2-ro и более высоких порядков сложной функции w = f u, у), где U = tp (дг, у, г), J = ф (х, у, г), определяются последовательно как дифференциалы от дифференциалов при этом полные дифференциалы любого порядка функций и и v рассматриваются как переменные, зависящие от X, у, Z. Символическая формула для дифференциала любого порядка [c.145]

Принцип существования энтропии есть утверждение второго начала классической термодинамики о существовании некоторой функции состояния тел и сложных систем — энтропии дифференциал энтропии есть полный дифференциал dS), определяемый в обратимых процессах как величина отношения подведенного извне элементарного количества тепла (6Q 6p) к абсолютной температуре тела (Г) [c.54]

Изменение д.и потенциальной энергии деформации, являющейся функцией сил Рх, Р, Рз,..., произошло за счёт очень малого приращения одной из этих независимых переменных Р , поэтому дифференциал такой сложной функции равен [c.406]

В действительном движении системы обобщенные координат меняются с течением времени, т. е. qs = Fs i), следовательно, декартовы координаты будут сложными функциями времени, и проекцию действительного перемещения на ось x , т. е. dxi ы№ найдем, вычисляя полный дифференциал от функции x (q, t) [c.183]

Второе начало классической термодинамики формулируется как объединенный принцип существования и возрастания некоторой функции состояния тел и сложных систем — энтропии (термин энтропия предложен Р. Клаузиусом en— в, внутрь и trope или tropos — обращение, путь в целом — обращение внутрь, мера обесценения энергии). Дифференциал энтропии есть полный дифференциал dS, определяемый в обратимых процессах как отношение подведенного извне элементарного количества теплоты SQ gp к абсолютной температуре Т. (в обратимых процессах внутренний теплообмен отсутствует, 5Q = 0). [c.47]

Например, параметры, уравнение состояния, уравнение теплоемкостей Ср и j, 3(1ачение характеристической функции для сложной системы равно сумме ее значений для отдельных частей она имеет полный дифференциал. [c.81]

Основные правила частного дифференци ровання аналогичны правилам днфференциро вания функций одного переменного. Отметим формулу дифференцирования сложной функции если tm),-, Xn==Xn(tl..... m), TO [c.99]

Полным дифференциалом п-го порядка называется полный дифференциал от полного дифференциала —1)-го порядка. Частные пронзЕодные сложной функции f (х, у), [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...