Угол давления между плоскостями и прямым

Найдем главный вектор и центр давления для плоской стенки s, расположенной под некоторым углом к горизонту (рис. 1.9). Для этого проведем плоскость Q, включающую стенку s, до ее пересечения с поверхностью жидкости и расположим две системы координат, имеющих общее начало в точке О, так, чтобы плоскость хОу одной системы лежала на поверхности жидкости, а плоскость системы х Оу совпадала с плоскостью Q. Если оси у и у совместим с прямой, образованной от пересечения плоскости Q с поверхностью жидкости, то угол между осями х v. х будет равен углу а наклона плоскости стенки. Ось z будет нормалью к Q и S. [c.29]

График этого уравнения показан на рис. 10.3 для случая =1,4 (воздух). Из рис. 10.1 видно, что ih i = i i sin 3, следовательно, Aii = Mj sin 3, где р — угол между направлением скорости до скачка и плоскостью скачка. Уравнение (10.11) и график на рис. 10. 3 показывают, что коэффициент восстановления давления тем меньше, чем больше скорость набегающего потока и чем больше угол наклона скачка. Наибольшие потери давления возникают в прямом скачке, когда р = 90°. Торможение потока в косом скачке уплотнения (р< 90°) сопровождается меньшими потерями давления. Напомним, что при изоэнтропическом торможении потери давления отсутствуют. [c.202]

В приведенном выше решении существенно, чтобы угол между прямой скольжения ЛИ1 н осью у ие был меньше, чем я/4. Если это условие ие выполняется, т. е. а 6, то а плоскости течения ху необходимо рассматривать области, изображенные на фиг. 11. Область между прямой РВ, и контактной прямой перемещается как жесткое тело вместе со штампом и образует как бы жесткий нарост. Поля напряжений и скоростей совпадают здесь с теми Ж полями в решении Прандтля, приведенном выше. Сила давления штампа определяется по формуле (2.3). [c.457]

Изучение природы скачков давления представляет большой практический интерес. Различают прямые н косые скачки уплотнения. В и р я м о м скачке уплотнения угол между плоскостью ударной волны н направлением скорости газа до н после скачка прямой в к о с о м скачке у п л о т н е н и я этот угол отличается от прямого. Сжатие газа в скачке является процессом необратимым, протекающим с возрастанием энтропии, что всегда приводит к необратимым потерям энергии. Поэтому при проектировании реактивных двигателей, сверхзвуковых дис1зфузоров, газовых турбин и сверхзвуковых летательных аппаратов необходимо уметь определять состояние газа при течении сквозь скачок уплотнения. [c.245]

Omin=l-58-tg ./ 0,54, где — угол линии давления, т. е. угол между прямой, проходящей через точки касания шариков с желобами, и плоскостью центров шариков. [c.596]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...