Уравнения реактивного торможения

Б] УРАВНЕНИЯ РЕАКТИВНОГО ТОРМОЖЕНИЯ 38Т [c.387]

Приложение 11Б Уравнения реактивного торможения [c.387]

УРАВНЕНИЯ РЕАКТИВНОГО ТОРМОЖЕНИЯ [c.389]

В общем случае реактивного торможения для угла наклона траекторий движения снаряда к местному горизонту из уравнения (ИВ.9) получаем [c.389]

Торможение вращения тела возможно, если величина реактивного момента достаточно велика qur > М). Решив уравнение (11), получим зависимость угловой скорости тела от времени [c.266]

В достаточно регулярных случаях условия (18.7)—(18.8) смыкаются с известными соотношениями принципа максимума и методов динамического программирования. В самом деле, сравнивая, например, соотношения (13.7) и (18.5), замечаем, что в регулярных случаях роль функции ф может играть потенциал V, фигурирующий в уравнении Беллмана. Однако и в этих случаях функция ф, удовлетворяющая нужным условиям, подчас может быть найдена проще, причем здесь не оговариваются жесткие априорные ограничения класса. С другой стороны, описываемый здесь подход нашел эффективные приложения и в нерегулярных случаях, в частности, при построении оптимальных скользящих режимов. Таким путем для этих случаев были разработаны методы, позволившие разрешать нелинейные вариационные задачи об управлении в ситуациях, характерных для приложений, и, в частности, были опубликованы методы решения таких задач, которые возникают при исследовании проблем оптимального снижения и торможения летательных аппаратов. Заметим, что решение ряда сложных задач (в частности, для нелинейных систем третьего порядка) было найдено описанными методами в замкнутой форме. Так же были исследованы нерегулярные обстоятельства, характерные для задач об управлении движением точки переменной массы в центральном поле, причем были выяснены дискуссионные вопросы, связанные с этой задачей. Далее, была исследована задача о реактивной стабилизации твердого тела с неподвижной точкой при условии минимума расхода топлива, причем снова были обнаружены и изучены экзотические оптимальные движения. [c.219]

Приведенные соображения завершают изучение проблем спуска в на-стояш,ей главе необходимо, однако, признать, что многие из этих проблем были рассмотрены здесь лишь частично или вообш,е не рассматривались. Например, реактивное торможение заслуживает гораздо более подробного изучения, особенно в связи с посадками при полном отсутствии атмосферы (например, на поверхность Луны), Также не затрагивались вопросы управления и контроля в процессе выхода на траекторию спуска. Не рассматривались здесь и эффекты суточного вращения Земли и ее атмосферы, которые наряду с учетом отклонения атмосферы от изотермической должны быть введены в рассмотрение при проведении точного анализа операции спуска. Кроме того, изучались лишь некоторые частные случаи входа в стационарную атмосферу, и в дальнейшем необходимо исследовать более широкий диапазон входных углов, включая сюда и возможность использования переменных коэффициентов подъемной силы и аэродинамического сопротивления 123]. В связи с этим для анализа движения может оказаться полезной общая форма уравнения (11.17) [c.386]

Но круговые спутниковые орбиты связаны условием rV = onst = = r Vl = grl. Так что если наложить требование, чтобы в процессе реактивного торможения орбита оставалась в основном круговой, то уравнение (11Б.4) можно переписать следуюш им образом [c.388]

В 1953 г. Г. Г. Черный решил чрезвычайно важную для описания работы сверхзвуковых воздухозаборников задачу об устойчивости течения в канале со скачком уплотнения, замыкающим сверхзвуковой поток. Ее актуальность определялась необходимостью организации эффективного торможения сверхзвукового потока в канале воздухозаборников воздушно-реактивных двигателей. Это предполагало расположение скачка вблизи минимального сечения канала, где число Маха потока слегка превышает единицу. Согласно уравнениям квазиодно-мерного течения, при фиксированном давлении на выходе из канала стационарный скачок может располагаться как до так и после минимального сечения. Наличие двух стационарных решений, близость числа Маха перед скачком к единице, а его положения — к минимальному сечению обусловили необходимость анализа устойчивости такого течения. Г. Г. Черный показал, что при отсутствии отражения возмущений от выхода из канала течение со скачком в расширяющемся канале устойчиво, а в сужающемся неустойчиво. Им же установлена возможность стабилизации потока с помощью перфорированных стенок и присоединенных объемов. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...