Структура турбулентного потока. Распределение осредненных скоростей

Структура турбулентного потока. Распределение осредненных скоростей [c.35]

Подстановка выражений (10-44) в уравнения пограничного слоя для осредненного движения приводит к обыкновенному дифференциальному уравнению с решениями, удовлетворяющими условию постоянства потока количества движения только при / (х — x,) и ио-ч-(х—х ) (это строго выполняется при (Ы1 и)<М1]. В автомодельном потоке этой категории структура турбулентной вязкости и распределения осредненной скорости развивается естественным путем, самопроизвольно, из автомодельных форм на значительном расстоянии вверх по потоку члены в уравнениях движения и энергии, выражающие конвективный перенос осредненным движением соответствующих свойств, имеют тот же порядок величины, что и члены, выражающие локальные эффекты, такие как градиент касательного напряжения или величина порождения энергии турбулентных пульсаций. [c.343]

Различие в структурах установившегося и неустановившегося потоков реальных сред зависит от ряда факторов. При ламинарном неустановившемся движении среды изменение распределения местных скоростей по сечению потока обнаруживается при более низких частотах колебания расхода, чем при турбулентном движении. Не-стационарность распределения местных скоростей зависит от закона изменения расхода среды во времени, что затрудняет определение обобщенных коэффициентов осреднения гидродинамических величин. [c.186]

Микро- и макроструктур закрученного потока представлякгг особый интерес для понимания физического механизма процессов течения и тепломассообмена. На структуру турбулентного течения существенно влияют особенности радиального распределения осредненных параметров и кривизна обтекаемой газом поверхности. При этом поле турбулентных пульсаций при закрутке всегда трехмерно и имеет особенности, отличающие его от турбулентных характеристик осевых течений [16, 27, 155, 156]. Одно из основных и характерных отличий состоит в том, что в камере энергоразделения вихревой трубы наблюдаются значительные фадиенты осевой составляющей скорости, характеризующие сдвиговые течения. Эти градиенты наиболее велики на границе разделения вихря в области максимальных значений по сечению окружной составляющей вектора скорости. Приосевой вихрь можно рассматривать как осесимметричную струю, протекающую относительно потока с несколько отличной плотностью, и естественно ожидать при этом появления эффектов, наблюдаемых в слоях смешения струй [137, 216, 233], прежде всего, когерентных вихревых структур с детерминированной интенсивностью и динамикой распространения. Экспериментальное исследование турбулентной структуры потоков в вихревой трубе имеет свои специфические сложности, связанные с существенной трехмерностью потока и малыми габаритными размерами объекта исследования, что предъявляет достаточно жесткие требования к экспериментальной аппаратуре. В некоторых случаях перечисленные причины делают невозможным применение традиционных [c.98]

Отмеченное различие между распределениями скоростей во внешней области турбулентного пограничного слоя и в центральной части трубы является следствием многих причин. Быть может, главной из них является то, что в отличие от трубы внешняя область турбулентного пограничного слоя граничит с набегающим на пластину потоком, имеющим очень малую по сравнению с самим слоем интенсивность турбулентности ). Турбулентная структура этой области пограничного слоя, несмотря иа наблюдаемую стационарность профиля осредненных во времени скоростей на самом деле очень хаотична. В пограничный слой попеременно то врываются массы малотурбулентиой внешней жидкости, то восстанавливается турбулизированная жидкость пограничйого слоя. [c.751]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...