Интегральные электромагнитные силы

ИНТЕГРАЛЬНЫЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ СИЛЫ [c.31]

Объединяя найденные соотношения, получаем для интегральной электромагнитной силы формулу [c.33]

По формулам (1.111) и (1.114) можно определить интегральные электромагнитные силы, действующие на плазму со стороны магнитного поля разрядного тока, а по формуле (1.100) - тягу, определяемую действием только газодинамических сил. [c.35]

Отметим в заключение, что в [3] указывалось на возможность ускорения струи пара за счет магнитогидродинамических сил, связанных с притоком к струе импульса от электромагнитного поля. Соответствующая оценка притока электромагнитного импульса по интегральному уравнению импульсов для условий экспериментов [4, 5, 8] показала, что этот приток недостаточен для обеспечения наблюдаемых скоростей. Детальное обсуждение этого вопроса, однако, выходит за рамки настоящей работы. [c.242]

Уравнение (3.3.67) может рассматриваться как интегральное тождество, заменяющее (3.3.58), в случае деформируемого вещества с произвольными определяющими уравнениями для намагниченности и поляризации. Электромагнитная поверхностная сила (3.3.68), очевидно, является производным понятием, как t и G. [c.190]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

В последние десять — пятнадцать лет у нас в стране и за рубежом широкое развитие получили два прямых метода исследования задач дифракции. Один основан на приближенном решении строгого интегрального уравнения, полученного методами теории потенциала, а другой — на приближенном решении бесконечной системы обыкновенных дифференциальных уравнений с краевыми условиями на двух концах [47, 52, 206, 257, 258, 263 —265]. По эффективности эти методы эквивалентны методу частичных областей, приближенное решение обычно имеет относительную погрешность 2—5 %, а основные результаты в силу больших затрат машинного времени получены пока при 1/Х < 1,5, где I — характерный размер решетки. Построение строгого и эффективного решения задачи дифракции волн на эшелетте стало возможным благодаря использованию идеи частичного обращения оператора задачи. В [25, 58 при реализации этой идеи обращалась часть матричного оператора, соответствующая решетке из наклонных полуплоскостей [82, 83, 11, 112, 262]. Использование процедуры полуобращения в иной форме явилось предпосылкой для появления другого строгого метода [54, 266]. Ключевым моментом в нем является выделение и аналитическое обращение части решения, обеспечивающей правильное поведение поля вблизи ребер. Эффективности этих методов равнозначны, так как при одинаковых затратах машинного времени обеспечивают одинаковую точность окончательных результатов. Отметим, что применение метода работы [54] ограничено и пока не получило широкого развития на решетках другой геометрии, отличных от 90-градусного эшелетта. В то время как метод, развитый в [25, 58], привел к построению эффективных решений задач дифракции электромагнитных волн на эшелетте с несимметричными прямоугольными и острыми зубцами при произвольном падении первичной волны и любых соотношениях между длиной волны и периодом решетки. Результаты данной главы получены методом, приведенным в [25, 58]. [c.142]

Обычно падающий на объект свет является полихроматическим, т. е. содержит набор электромагнитных волн различной интенсивности, разных частот и начальных фаз. Такой свет можно характеризовать как интегральными параметрами — лучистым потоком Ф, силой излучения /, излучательностью R, так и спектральными характеристиками, например спектральной характеристикой излучения источника света Р ( к), определяющей интенсивность излучения для каждой длины волны. [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...