Желобковая линия

Френкель вывел формулу для волнового сопротивления двух проводников с нечетной формой колебаний, т. е. имеющих противоположные полярности по отношению к земле и симметрично расположенных внутри прямоугольной коробки. При таком возбуждении, очевидно, можно ввести электрическую стенку посередине между двумя проводниками, перпендикулярно к линии, соединяющей их центры, без какого-либо нарушения конфигурации электрического поля. Если теперь боковые стенки коробки удалить в бесконечность, получим желобковую линию плюс ее зеркальное изображение или две уже упоминавшиеся спаренные плоские неэкранированные линии. В любом случае деление пополам соответствующей величины волнового сопротивления дает соответствующий результат для желобковой лннии с одним проводником. Эта модификация уравнения Френкеля [4.4] приводит к следующему результату [c.95]

В линии осуществлена гибкая связь между станками за счет накапливания заготовок в бункере, а обрабатываемых деталей на самом транспортере. Транспортирующее устройство представляет собой желобковую систему с цепными подъемниками, имеющими самостоятельный электропривод. [c.268]

Устья отводящих труб в высокорасположенных баках промывочной воды должны быть прикрыты козырьками для предотвращения образования воронок и засоса воздуха в фильтры при промывке, что особенно опасно для фильтров с подстилочными слоями. Общая промывочная линия и общая линия на подводе сжатого воздуха (кол-, лекторы-магистрали) должны иметь указывающие расходомеры, а на воздушной линии, кроме того, должен быть установлен (после общей задвижки) контрольный кран для выпуска из магистрали воздуха. Магистрали, боковые ответвления дренажей и особенно дренажные колпачки должны быть изготовлены из прочного и коррозийно-стойкого материала. Дренажные щелевые колпачки из пластмассы ВТИ-К, фарфоровые ВТИ-5 недостаточно прочны, их рекомендуется заменять щелевыми трубами из нержавеющей стали или желобково-щелевыми дренажами ТКЗ. [c.97]

Кроме того, конвективная неустойчивость П. в магнитных ловушках может быть стабилизована при наличии электрического контакта между П. и проводящими стенками, когда концы силовых линий оказываются вмороженными в жесткие проводящие торцы. При очень малой кривизне силовых линий магнитного поля появляется дополнит, возможность стабилизации Рис. 1. желобковой неустойчивости [c.22]

Второй (назовем его косвенным ) пусть состоит в подбора формы таким образом, чтобы обеспечивалось эффективное разрежение спектра собственных волн, в частности подавление низших (основных) волн. Тогда в качестве рабочего можно использовать высокодобротное колебание,.-которое по структуре поля является высшим, фактически же — оказывается основным. По этому принципу работают, по-видимому, желобковые волноводы [12], которым сейчас уделяется большое внимание, как перспективным линиям передачи волн миллиметрового диапазона Пока измеренные потери значительно превышают расчетные (см. [12]), но тем не менее они значительно ниже, чем, например, в прямоугольных волноводах. Для достижения полной ясности необходимы дополнительные исследования. [c.14]

Выше кривизну силовых линий мы учитывали введением эффективной силы тяжести. Такой подход слишком сильно упрощает рассмотрение явления, так как не учитывает особенности эффекта сжимаемости плазм >1, присущего реальному магнитному полю. Учтем эти эффекты более детально при анализе желобковой неустойчивости. В магнитных [c.17]

В линейном приближении существует трудность в описании колебаний неоднородной плазмы в кривом магнитном поле из-за неприменимости квазиклассического приближения. Однако если амплитуда волн конечна, то оказывается, что волновые пакеты сами локализуют себя, что упрощает задачу, поскольку допускается рассмотрение в локальном приближении с использованием малого параметра — отношения размера пакета к размеру неоднородности. Желобковые вихри почти параллельны силовым линиям невозмущенного магнитного поля. Поэтому для их описания воспользуемся уравнениями (6.47) —(6.49), в которых положим дг =0. Кривизну магнитного поля для простоты учтем введением эффективного ускорения свободного падения в уравнение завихренности [c.152]

Эта конструкция, показанная в поперечном сечении на рис. 3.1 отдаленно напоминает желобковую линию, рассматриваемую в 4. и была предложена Фритше [3.86]. Она обладает комбинацией пр имуществ трехслойной полосковой линии (экранированная констру ция), микрополосковой линии (открытая конструкция, легкость и готовления). Приближенные формулы для параметров лннии В1 водятся при допущении квазипоперечной ТЕМ-волны и имеют сл дующий вид (предполагается, что у полоски нулевая толщина) [c.72]

Весьма общий анализ желобковой лннии бьи дан Чисхольмом [4.114], использовавшим вариационный метод для вывода выражения для расчета волнового сопротивления конструкции, в которой расположение цилиндрического проводника не ограничено центральносимметричной позицией. Это выражение имеет определенную ценность при определении эффектов конструкционных допусков. Однако соответствующие формулы крайне сложны и неудобны и поэтому не будут здесь воспроизведены. Ограничимся приведением более простого выражения для волнового сопротивления симметричной желобковой линии [4.14] [c.95]

Равновесные МГД-конфигурации могут обладать избытком свободной энергии в виде энергии магн. поля и энергии теплового расширения плазмы. Это т. н. к о н-фигурационный избыток свободной энергии. Высвобождение избытка энергии магн. поля при перестройке конфигурации является источником наиб, быстро развивающейся разновидности МГД Н. п. Примером может служить токовая неустойчивость плазменного шнура, сжатого магн. полем протекающего по нему тока (наблюдается при пинч-эффекте). Наиб, радикальным методом стабилизации конфигураций подобного типа является наложение достаточно сильного продольного магн. поля Дц > Д(рХ /2лг, где Яф — магн. поле собств. тока г — радиус плазменного шнура, — продольная длина волны возмущения. Высвобождение конфигурац. избытка энергии при тепловом расширении плазмы связано с желобковой неустойчивостью, к-рая представляет собой возмущения в виде вытянутых вдоль силовых линий магн. поля языков, расширяющихся поперёк силовых линий в сторону ослабевающего магн. поля. Возмущения подобного типа приобретают характер перестановок целых элементарных силовых трубок магн. поля, заполненных плаз-мбй. Желобковая Н. п. является МГД-аналогом конвективной неустойчивости в обычной гидродинамике. [c.346]

Для полностью ионизованной П. в магнитном поле из неустойчивостей 1-й группы вглделяется наиболее опасная — конвективная, или желобковая, неустойчивость. Эта неустойчивость — следствие диамагнетизма П., в силу к-рого она выталкивается из областей с более сильным магнитным полем. При р = Н 8л, когда внутри П. магнитное поле отсутствует, граница П. устойчива, если магнитное поле нарастает от границы наружу, и неустойчива в противоположном случае. Для П. низкого давления (Р = 8пр/Н << 1) в магнитной ловугпке с замкнутыми силовыми линиями условие конвективно устойчи- [c.21]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...