Входной и выходной зрачки

Апертурная диафрагма, входной и выходной зрачки [c.319]

Входным зрачком называется то из действительных отверстий или их изображений, которое сильнее всего ограничивает входящий пучок, т. е. видно под наименьшим углом из точки пересечения оптической оси с плоскостью предмета. Выходным зрачком называется отверстие или его изображение, ограничивающее выходящий из системы пучок. Очевидно, входной и выходной зрачки являются сопряженными по отношению ко всей системе. [c.320]

Рис. 14.4. граница изображения источника света играет роль входного и выходного зрачков системы. [c.321]

Видимое увеличение телескопической системы — угловое увеличение для параксиальных лучей, проходящих через осевые точки входного и выходного зрачков [c.200]

Недостаток большинства 3,-л. с,— кольцевая форма входного и выходного зрачков (см. Диафрагма), [c.85]

Необходимый компонент оптической системы — апертурная диафрагма, которая ограничивает телесный угол пучка лучей, образующих изображение предметного источника. Все элементы системы формируют изображения апертурной диафрагмы. Те нз них, которые находятся в пространстве предмета и изображения, называют входным и выходным зрачками системы [45]. Изображение апертурной диафрагмы, формируемое г—1-й поверхностью, назовем входным зрачком для i-ro элемента, а следующее ее изображение, формируемое t-м элементом — его выходным зрачком (одновременно это входной зрачок для г+ 1-го элемента). Координаты точки в плоскости входного зрачка обозначим II,, в плоскости выходного — Ч - Они связаны линейным увеличением в зрачках Y/ S = уД , Пг==У,- Чг Расстояния от вершины поверхности до входного и выходного зрачков обозначим и (правило знаков то же, что и для s. y Для t l выполняются соотношения, полностью аналогичные (2.12), [c.54]

Отметим, что соотношение типа (2.16) можно получить для любой другой системы оптически сопряженных плоскостей, не обязательно связанной с выходными зрачками элементов. Однако при оценке аберрационных искажений изображения, формируемого системой, необходимо знать области изменения зрачковых и полевых координат. При этом оказывается, что только в плоскости выходного зрачка системы (и во всех плоскостях входных и выходных зрачков элементов системы) область, через которую проходят лучи, формирующие изображение, — область изменения зрачковых координат — не зависит от положения точки изображения (предмета), т. е. от области изменения полевых координат. Независимость зрачковых и полевых координат в плоскости зрачка заставляет во всех расчетах пересчитывать суммарные аберрации именно в эту плоскость. По этой же причине координаты точки поверхности (плоскости), на которой рассматривают аберрации, были заранее названы зрачковыми. Следует отметить, что независимость координат в плоскости выходного зрачка соблюдается только в первом приближении. На самом деле размеры и форма области в плоскости выходного зрачка, которую занимают лучи, равномерно заполняющие входной зрачок, могут сильно изменяться при удалении полевой точки от оси. Это явление, получившее название аберрационного виньетирования, особенно важно для широкоугольных объективов [39], которые в настоящей книге не рассматриваются. [c.57]

Определим положение точек пересечения главного луча с осью поверхности до и после преломления, т. е. положение входного и выходного зрачков [c.252]

Входные и выходные зрачки и люки интерферометров [c.21]

На рис. 19 дано 00 — оптическая ось системы, состоящей яз р числа линз NN и N — соответственно входной и выходной зрачки, ограничивающие падающий в систему пучок лучей, выходящих из точки А, изображением которой является точка А. Произвольные, но сопряженные точки Р ц Р (см. рис. 7) перенесены в центры Р к Р зрачков (рис. 19), радиусы которых обозначены через q и q. На основании формул (10) и (22), полагая 6 и q вместо У и У, линейное увеличение в зрачках [c.115]

Условным пучком лучей прибора называется совокупность условных лучей, заполняющих входное и выходное окна и области входного и выходного зрачков. [c.386]

Основные понятия, связанные с диафрагмированием. Ширина пучков, проходящих через диафрагмированную систему, различна для различных точек предмета. Для точек предмета, лежащих на оси оптической системы, диафрагмирование характеризуется апертурной диафрагмой, входным и выходным зрачками. [c.140]

Здесь д1, 92,..., д ит. д. — радиусы зрачков отдельных линз, а Поэтому и бр — суть входной и выходной зрачки для всей системы. Инварианты (55 ) и (56 ) устанавливают определенные соотношения между полем зрения и светосилой оптических систем. [c.113]

На фиг. 68 00 — центрированная оптическая система, ш — плоскости предмета и изображения, Р ж Р — плоскости входного и выходного зрачков, расположенные соответственно от первой и последней поверхностей системы [c.143]

Что называется апертурной диафрагмой оптической системы входным и выходным зрачками В каком случае входной зрачок совпадает с апертурной диафрагмой [c.352]

Рис. 7.15 Входной и выходной зрачки.

Чаще всего оптическая система ограничивает возможный размер пучков, которые могут проходить через К. Такими ограничителями могут быть оправы линз или другие препятствия, наличие которых называют виньетированием (рис. 2.35). Параксиальные изображения передним и задним элементами системы К образуют соответственно входной и выходной зрачки. Лучи, касающиеся границ зрачков, называются боковыми, а луч, проходящий через предмет и центр выходного зрачка, называют главным лучом. Эти лучи играют важную роль при анализе аберраций. [c.141]

Рис. 2.35. Входной и выходной зрачки оптической системы. Луч, проходящий через О и, называется главным. Апертура >4 не отделяет пучка лучей от аксиальных точек. Если предмет О расположен достаточно далеко от оси, то выходной зрачок выглядит частично освещенным, что показано на врезке (на рисунке справа вверху). Такое частичное освещение называют виньетированием. 1 — плоскость предмета 2 — входной зрачок 3 — первая поверхность 4 — последняя поверхность 5 — выходной зрачок б — плоскость изображения 7 — ограничитель 8 — прошедший пучок.

В анализе аберраций, начатом в 1856 г. Зайделем, удобно использовать специальные координаты для плоскостей предмета и изображения и для входного и выходного зрачков. Их выбирают из тех соображений, чтобы в параксиальном приближении все координаты точек пересечения луча с указанными плоскостями совпадали. При этом изменения этих координат (координат Зайделя) для конечного луча являются мерой отклонения от идеальной параксиальной траектории. [c.143]

Для рассмотрения аберрационного виньетирования в случае отсутствия дисторсии при угловом увеличении в зрачках, не равном единице, обратимся к фиг. 45. Здесь А — осевая точка предмета А о — ее изображение Си С — центры входного и выходного зрачков и 0 — отрезки от зрачков до предмета и изображения. Величину предмета примем равной [c.62]

Перейдем к определению сагиттального линейного увеличения для зрачков. На фиг.46 р/ ир — радиусы входного и выходного зрачков в меридиональной плоскости р и р 5 — радиусы тех же зрачков в сагиттальной плоскости. [c.65]

К конструктивным характеристикам фотообъективов относятся фокусное расстояние вершинное фокусное, рабочее и торцовое расстояния диаметры и положение входного и выходного зрачков геометрическое относительное отверстие оптическая длина объектива положение главных плоскостей световые диаметры первой и последней компонент. [c.26]

Рпс. 25. Угол поля изображения Рис. 26. Входной и выходной зрачки [c.30]

Изображение, давае.мое объективом, перевернутое. Окуляр в некоторых случаях оставляет изображение перевернутым (астрономические трубы), в иных переворачивает еще раз, давая в конечном счете прямое изображение. Получение прямого изображения, важное для земных наблюдений, достигается разными способами (устройство окуляра, дополнительно переворачивающие призмы — призматические бинокли). Для каждой реальной трубы важно установить расположение диафрагм и оправ, определяющих апертурную диафрагму (входной и выходной зрачки) и диафрагму поля зрения. [c.332]

FfOM. А. о. с. характеризуют несовершенство oii-тпч. систем в монохроматич. свете. Происхождение А. о. с. можно попять, рассмотрев прохождение лучей через центрированную оптич. систему L (рис. 1). ОО — плос] ость предмета, 0 0[ — плоскость изображений, РР н Р Р[ — соответственно плоскости входного и выходного зрачков. В идоально11 оптич. системе [c.9]

Легко показать, что трехлинзовый пропорциональный объектив — система афокальная (параллельный пучок лучей фокусируется любой из крайних линз в плоскости асферики и, следовательно, другой линзой снова превращается в параллельный). Кроме того, входной и выходной зрачки пропорционального объектива, скомпонованного из двух дублетов линза — асферика, лежат в бесконечности, поэтому в пространствах предмета и изображения ход главных лучей телецентрический каждую точку изображения формирует пучок лучей, ось симметрии которого параллельна оси системы. Таким образом, все точки изображения по освещенности находятся в равных условиях, что бывает существенно в эксплуатации. [c.130]

Объектив (рис. 5.8) — определенное достижение в области комбинированных систем, однако следует признать, что достоинства компенсированных поверхностей в его схеме, по существу, не реализованы. Апертурная диафрагма в рассмотренном объективе расположена так, что входные и выходные зрачки обеих компенсированных поверхностей лежат в плоскости, проходящей через их общий центр. Следовательно, обе поверхности будут изопланатическими, а асферика выполняет ограниченную роль компенсатора сферической аберрации при ее удалении из схемы рис. 5 8 других аберраций не возникает. Главное же достоинство компенсированных поверхностей состоит как раз в произвольности расположения их выходного зрачка, что использовано, скажем, в схеме Гипергона с двумя асфериками. [c.180]

Дважды сопряженные системы переменного фокусного расстояния. Гопкинс [26, 27] показал, что в системе, состоящей из трех перемещающихся компонентов, можно добиться не только постоянства положений плоскостей предметов и изображений, но и такого же постоянства второй пары сопряженных плоскостей, в частности плоскостей входного и выходного зрачков. Это имеет большое значение, когда панкратическая система работает не самостоятельно, а за какой-нибудь другой системой постоянного увеличения. Так обстоит дело с фазово-коитрастиым микроскопом переменного увеличения. На рис. П1.35 приведена схема конструкции панкратической системы с 20-кратным перепадом, рассчитанная Гопкннсом для фазового микроскопа. На рис. П1.36 [c.312]

В некоторых группах рефлекторов и иных осветительных систем по конструктивным соображениям (обычно связанным с габаритами) или нз-за наличия контротражателя, центральная (осевая) часть световых пучков затенена другими словами, входной (и выходной) зрачок этих систем не является сплошным, а центральная часть его не работает. [c.471]

Приемный телескоп кассегреновского типа имеет первичное зеркало диаметром 76 см и относительное отверстие 1 1,5. К телескопу пристыкована дополнительная оптическая система, выполненная в виде отпаянной трубы, в которой под давлением находится инертная газовая смесь. Входной и выходной зрачки телескопа закрыты тонкими стеклянными окнами, так что труба телескопа также герметически закрыта. Вместе с дополнительной оптической системой приемный телескоп имеет относительное отверстие 1 5. [c.210]

В несимметричных объективах (триплеты, тессары, тип Пецваля и т. д.) входной и выходной зрачки находятся внутри объектива, вблизи апертурной диафрагмы. [c.118]

На рис. 33 00 — центрированная оптическая система, L н L — плоскости предмета и изображения, Р а Р плоскости входного и выходного зрачков, расположенные соответственно от первой и последней поверхностей системы на расстоянии и х[. Из точки В, находящейся на расстояниях от оси и Si от первой поверхности системы, исходит внемеридиональный (косой) луч BQ.. . Q B, пересекающий плоскость входного зрачка в точке Q с координатами отсчитываемой от меридиональной плоскости (содержащей ось системы и точку В предмета), и m-i, отсчитываемой от сагиттальной плоскости (содержащей ось z, перпендикулярную меридиональной плоскости). Внемеридиональный луч BQ в пространстве предметов определяется четырьмя величинами h 1 mi и All при заданном J i. Часто вместо li пользуются углом w [c.141]

На фиг. 54 дано 00 — оптическая ось системы, состоящей из р числа линз iViVj и N N[ — соответственно входной и выходной зрачки, ограничивающие падающий в систему пучок лучей, выходящих из точки А, изобрежением которой является точка А. Произвольные, но сопряженные точки Р11 Р (фиг. 42) перенесены в центры Р ж Р зрачков (фиг. 54), радиусы которых обозначены через g и р. На основании (44) и (56), полагая Q и q вместо Y и У, линейное увеличение в зрачках будет равно [c.111]

Все указанные и другие особенности телескопов прежде всего зависят от качества п размеров их объективов как зрачков входа телескопической снсте.мы. Действительно, диаметры световых пучков соответствуют диаметрам входного и выходного зрачков. Входной зрачок определяется диаметром объектива телескопа, который возможно, по желанию, увеличить до значительных размеров. Выходной же зрачок как изображение оправы объектива, по-лученноэ окуляром, обычно немного больше диаметра зрачка глаза. Поэтому увеличение угла зрения системы будет обратно пропорцпонально величине диаметра объектива. [c.48]

Рассмотрим чертеж (фиг. 161), на котором представлен ход некоторого луча АВВ А, не проходящего через центры Во и В о входного и выходного зрачков, через которые проходит главный луч AoBqBoAo. [c.278]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...