Зависимость тока от поля

Зависимость тока от поля 10 [c.335]

В сильных электрических полях наблюдается нарушение линейности закона Ома / = а . Минимальную напряженность электрического поля, начиная с которой не выполняется линейная зависимость тока от напряжения, называют критической. Эта граница не является резкой и определенной и зависит от природы полупроводника, концентрации примесей, температуры окружающей среды. [c.273]

Рис. 2-4. Зависимость тока от напряженности поля в жидких диэлектриках

В отличие от газов в кривой зависимости тока от напряженности поля в жидких диэлектриках отсутствует горизонтальный участок (рис. 2-4). Для жидкостей высокой степени очистки на кривой возможен горизонтальный участок, отвечающий току насыщения (как и для газов). [c.36]

Электрич. доменная неустойчивость. Ток / разогревает газ носителей, темп-ра к-рых Т становится выше темп-ры решётки Т (см. Горячие электроны). Изменение Гд вызывает изменение времён релаксации, В результате зависимость тока / от напряжённости электрич. поля (вольт-амперная характеристика, ВАХ) становится нелинейной, на ней появляются падающие участки, к-рым соответствует отрицат. дифференциальное сопротивление (рис. 4) П. т. т. Возникающая неустойчивость наз. перегревной. [c.604]

В сильных электрических полях наблюдается нарушение линейности закона Ома J == уЕ. Минимальную напряженность электрического поля, начиная с которой не выполняется линейная зависимость тока от напряжения, называют критической. [c.68]

Рис. 2-17. Зависимость тока от напряженности электрического поля (а и б) и пробивного напряжения от времени воздействия (в) для полярных и неполярных жидких диэлектриков [Л. 2-40].

Как показано выше, для степенного (в частности линейного) закона фильтрации не только функционалы К и О, но и однозначно связанный с ними функционал Q (расход через трубку тока) является монотонным функционалом поля фильтрационных сопротивлений с увеличением локальных фильтрационных сопротивлений расход падает. Как частный случай отсюда получаются обе теоремы о вдавливании для расхода. Естественно возникает предположение, что подобные теоремы справедливы для общего случая, и лишь технические трудности препятствуют их доказательству. Излагаемый ниже пример, принадлежащий Н.Д. Якимову, показывает, что в общем случае это предположение неверно, и ни утверждение о монотонной зависимости расхода от поля фильтрационных сопротивлений, ни аналог первой теоремы о вдавливании для произвольного закона фильтрации в трехмерном случае не имеют места [147]. [c.22]

После снятия электрического поля ориентация ионов постепенно ослабевает. Математически такой процесс выражают формулой, отражающей зависимость тока от времени при разрядке [c.42]

На рис. 31 показан характер зависимости тока от напряжения. Начальный участок кривой до напряжения соответствует области выполнения закона Ома, когда число положительных и отрицательных ионов Яд в данном объеме газа можно считать постоянным. Ток пропорционален напряжению на газовом промежутке плотность тока пропорциональна напряженности поля. [c.57]

На фиг. 23 показан характер зависимости тока от напряженности поля в жидких диэлектриках. В жидкостях с высокой степенью очистки на кривой наблюдается горизонтальный участок, отвечающий току насыщения (как и в случае газов). [c.52]

Регенерация свойств керамики и кристаллов при данной 0 ускоряется под действием поля противоположной полярности по сравнению с той, при которой производилось старение. Характерные зависимости тока от времени в рутиловой керамике при перемене полярности напряжения, приложенного к образцу, приведены на рис. 1-29. Вначале образец в течение 100 мин находился при [c.37]

Для рутиловой керамики (а также и ряда других керамик) в постоянном поле зависимость тока от времени на втором этапе старения (см. 1-5) характеризуется эмпирическим соотношением I = = Если пробой конденсаторов при данном У и 0 происходит на втором этапе, то это соотношение может быть использовано для прогнозирования срока службы. Установлено, что пробой рутиловой керамики, завершающий процесс старения, является электро-тепловым и обусловлен интенсивным разогревом диэлектрика в момент = т при достижении определенной мощности тепловыделения Р ,р. Условие пробоя поэтому может быть записано в виде [c.65]

Наличие первого этапа на кривой зависимости тока от времени и явление регенерации в поле обратной полярности можно объяснить только при условии, что с течением времени на одном из электродов развиваются процессы, обеспечивающие увеличение уровня инжекции носителей тока в диэлектрик. Таким образом, уже отсюда видно, что гипотеза об инжекции носителей тока из электродов в кристалл в процессе его старения достаточно сложна и включает в себя предположения о ряде явлений одновременно протекающих в кристалле и на границах с электродами. Тем не менее, эта гипотеза пользуется большим вниманием и усиленно разрабатывается как с теоретических, так и с экспериментальных позиций. [c.142]

Гипотеза об электрическом старении (электролитическом окрашивании) кристалла с учетом инжекции носителей тока должна объяснить наличие первого этапа в зависимости тока от времени, а также процесс регенерации в поле обратной полярности. Наличие первого этапа, характеризуемого постоянным значением тока и отсутствием заметного окрашивания указывает на то, что в начальный момент времени на катоде еще не созданы условия, обеспечивающие достаточно интенсивную инжекцию электронов в кристалл. Экспериментальные данные показывают, что продолжительность первого этапа определяется величиной ионного тока в кристалле. По-видимому, создание условий для инжекции электронов из катода также обеспечивается ионны.ми процессами, как и компенсация электронного объемного заряда. Возможно, что в тонком слое около катода образуется положительный объемный заряд за счет избыточных анионных вакансий [111, 112], стимулирующий вхождение электронов в кристалл, или на поверхности катода появляется моноатомный слой щелочного металла, понижающий работу выхода электронов из катода [113] [c.162]

При приложении к слою газа электрического напряжения в нем возникает ток проводимости (рис. 9). С дальнейшим повышением напряжения наступает пробой газа (точка П на рис. 9). Пробой в однородном электрическом поле происходит в виде искрового разряда (искры), соединяющего металлические электроды, поме- Рис. 9. Зависимость тока от щенные в газовой среде. Явление напряжения (вольт-амперная пробоя газообразных диэлектриков характеристика) для воздуха в однородном электрическом поле описывается законом Пашена, согласно которому пробивное напряжение ( /пр) всякого газообразного диэлектрика (газа) есть функция произведения давления газа (р) на толщину (Л) слоя газа [c.15]

П ри этом в целях упрощения допущено, что магнитные линии полей рассеяния перпендикулярны стержням сердечника, и магнитное сопротивление стали сердечников ничтожно мало. Пользуясь указанны.м выражением, можно с достаточной точностью расчетным путем определить зависимость индуктивного сопротивления трансформатора от расстояния. между катушками и, следовательно, кривую зависимости тока / от расстояния I, 1 = 1(1) (рис. 42). При раздвижении катушек сварочный ток сначала резко изменяется, а затем по мере увеличения расстояния между катушками изменение тока замедляется. Таким образом, шкала изменения тока имеет неравномерный характер.- [c.69]

Примеры графиков периодической зависимости тока от напряженности магнитного поля показаны на рис. К-4. Более короткий период (случай В) [c.756]

В простейшем случае, когда направления тока и поля взаимно перпендикулярны (рис. 38), величина силы F не зависит от ориентации отрезка провода в плоскости ху, перпендикулярной к направлению магнитного поля. Этот простейший случай удобно использовать для определения зависимости силы F от силы тока / и длины жесткого провода I. Измерения показывают, что F пропорциональна И, и, следовательно, отношение F/It (при неизменном магнитном поле) есть величина постоянная, определяющая (аналогично случаю электрического поля) напряженность магнитного поля. Таким образом, при ПОМОШ.И динамометров, измеряющих силы, действующие на отрезок провода с током, мы определяем напряженность магнитного поля Н. [c.79]

Рис. 21.11, Зависимость критической плотности тока от. индукции магнитного поля при 4,2 К [22]

В ферромагнитных металлах зависимость р от напряженности магнитного поля также имеет ряд особенностей, которые обусловлены наличием в этих веществах самопроизвольной намагниченности. В больших магнитных полях (когда происходит техническое насыщение материала) сопротивление с ростом напряженности поля всегда уменьшается независимо ог направления магнитного поля по отношению к току, [c.739]

Если в процессе прохождения однородного магнитного поля Дд угол между магнитным моментом атомов и направлением магнитного поля изменяется, то траектория атомов в неоднородном поле магнита также изменяется. Следовательно, соответствующие атомы уже не попадут в приемник Я атомов. Таким образом, если снять кривую зависимости тока атомов от частоты вращения дополнительного магнитного поля, то она будет иметь вид, показанный на рис. 77. Кривая имеет резонансный характер и обладает резко выраженным минимумом. Измерив частоту мин вращающегося поля, соответствующего минимуму тока атомов, мы получаем частоту прецессии Wj = (0 атомов в однородном магнитном поле. Затем по формуле (40.2) определяем гиромагнитное отношение yj = [c.227]

Зависимость тока атомов от частоты вращающегося магнитного поля [c.227]

ЗАВИСИМОСТЬ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ И ПЛОТНОСТИ ТОКА ОТ КООРДИНАТЫ [c.26]

Зависимость напряженности электрического поля, а следовательно, и плотности тока от координаты найдем, рассмотрев отношение напряженности в точке х к ее значению на поверхности раздела. Поделив уравнение (3-2) на уравнение (3-4) и приняв во внимание выражения (3-6), после сокращений будем иметь [c.38]

Существует неск. методов диагностики П., т. е. определения её параметров. Помещая в плазму электрич. зонд (маленький электрод) и регистрируя зависимость тока от подаваемого напряжения, можно определить темп-ру и плотность П. С помощью миниатюрной ин-дукц. катушки — маги, зонда — можно измерять изменение магн. поля во времени. Эти способы связаны, однако, с активным вмешательством в П. и могут внести нежелат. загрязнения. К более чистым методам относится просвечивание П. пучками нейтральных частиц и радиоволнами. Лазерное просвечивание П. в разл. вариантах, в т. ч. с использованием голографии, является наиб, тонким и к тому же локальным методом лаб. диагностики П. [c.600]

Епшние неоднородностей. Поверхность большинства эмиттеров неоднородна, на ней существуют пятна с разной работой выхода. Между ними возникает контактная разность потенциалов Аф и электрич. поля (поля пятен) величиной Лф/Л (где R—характерный размер неоднородностей). Эти поля создают дополнит, потснц. барьеры для эмитируемых электронов, что приводит к более сильной зависимости тока от анодного напряжения (аномальный эффект Шоттки), а также увеличивает зависимость тока от Г. Поскольку размеры неоднородностей обычно не малы, 100 А, а значения разности потенциалов между соседними пятнами 0,1 — 1 эВ, то типичные величины полей пятен не велики ( )0 В/см или меньше) и требуют для своего раскрытия относительно малых (по сравнению со случаем нормального эффекта Шоттки) внеш. полей, с чем и связана большая величина (аномальность) эффекта в случае неоднородных поверхностей. [c.101]

Током пучка управляют, изменяя потенциал диафрагмы, наз. модулятором и расположенной между катодом и ускоряющим электродом (анодом). Три электрода—катод, модулятор и ускоряющий электрод — образуют первую линзу электронного прожектора. Для достаточно эффективного отбора электронов с катода поле, создаваемое ускоряющим электродом, должно доходить до поверхности катода. Изменение потенциала модулятора приводит к изменению тока луча. Управляющее действие модулятора аналогично действию управляющей сетки электронной лампы, но в отличие от последней потенциал модулятора влияет также на величину площади поверхности катода, у к-рой имеется ускоряющее поле. Это приводит к более сильной зависимости тока от напряжения модулятора. График зависимости тока катода (нли тока луча) от напряжения модулятора, наз. модуляционной характеристикой прожектора, приближённо описывается па-раболич. законом с показателем степени ss5/2. [c.561]

На рис. 2-4 показан характер зависимости тока от напряженности поля в жидких диэлектриках. В жидкостях с высо- [c.45]

Для Т-80 и ВаТЮз установлена приблизительно такая зависимость тока от напряженности поля, которая предсказывается теорией токов инжекции, а именно I = А (1/— /о)"- В процессе старения Т-80 величина п достигает 1,5, а для ВаТ10з на третьем этапе старения п — 2. [c.178]

Поверхность большинства эмиттеров неоднородна, на ней существуют пятна с разной работой выхода. Между ними возникает контактная разность потенциалов и электрич. поля ( поля пятен ). Эти поля создают дополнительные потенц. барьеры для эмитируемых эл-нов, что приводит к более сильной зависимости тока от анодного напряжения (аномальный эффект Шотки), а также увеличивает зависимость тока от Т. [c.757]

Переходя к описанию свойств электрического тока, сформулируем основной закон о зависимости напряженности магнитного поля от силы породивплего его тока. Этот закон обычно связывают с именами Био, Савара и Лапласа. Запишем его в виде, который называют теоремой о циркуляции вектора Н [c.17]

Рис, 7,26. Зависимость плотности тока от напряженности электрического поля для полупроводника, имеющего зонную структуру, нзобрал<енную на рис, 7,25 [c.257]

Эндрю [4] впервые исследовал зависимость р от размеров и температуры для тонких проволок из олова и ртути. Он нашел, что величина р не зависит от температуры, но для оловянных проволок в поперечных нолях она монотонно возрастает при изменении диаметра от р = 0,54 для проволоки диаметром 0,105 см до р = 0,67 для проволоки диаметром 0,0027 см. Отсюда видно, что о стремится к 0,5 для очень больших образцов. Для образцов больших размеров влияние тока характеризуется кривыми, подобными показанным на фиг. 16. С возрастанием ноля кривые становятся более вогнутыми при уменьшенип измерительного тока и в пределе для нулевого тока переход в поперечном поле становится идентичным переходу в продольном поле. Для образцов меньших размеров была получена предельная кривая, определяющая влияние тока. При уменьшении тока ниже предельного значения дальнейшего увеличения вогнутости кривод не происходит. Для проволок диаметром 30 мк эта кривая практически линейна и зависимости от тока но наблюдается. Полученные результаты показывают, что в больших образцах при малых измерительных токах слои параллельны оси цилиндра, а при увеличении тока они поворачиваются нормально к его оси. Для образцов малых диаметров спои, по-видимому, всегда перпендикулярны оси, даже и в случае малых токов. [c.653]

Таким образом, о гекаемый электрическим током сверхпроводящий соленоид должен представлять собой сверхпроводниковый электромагнит , не требующий питания током. Однако оказалось, что сверхпроводимость нарушается не только при повышении температуры свыше температуры перехода Ткр, но также и при возникновении на поверхности сверхпроводника магнитного поля со значением магнитной индукции выше некоторого критического значения Вкр. Это объясняется диаграммой состояния сверхпроводника, схематически изображенной на рис. 2.8(а). Каждому значению температуры данного материала, находящегося в сверхпроводящем состоянии, соответствует свое значение Вкр. Зависимость Вкр от температуры во многих случаях описывается формулой [c.22]

Из этой формулы следуег, что ток утечки в газах в слабых электрических полях прямо пропорционален напря- кенности, т. е. подчиняется закону Ома. При достаточно большой напряженности электрического поля вследствие увеличившейся скорости переброса зарядов электрическим полем на электроды рекомбинация прекратится. Все заряды, возникающие в данном объеме за единицу времени, будут достигать электродов. При этом ток утечки будет определяться только формулой (2-11) он будет зависеть не от приложенного напряжения, а только от интенсивности естественной ионизации. На рис. 2-9 показана зависимость тока утечки в воздухе от напряжения между электродами, В слабых ПОЛЯХ соблюдается закон Ома, при некотором значении напряженности наступает насыщение — ток перестает зависеть от напряженности. При применении искусственных ионизирующих воздействий, увеличивающих чи- [c.44]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...