Аномалии в спектрах фононов

Аномалии в спектрах фононов [c.320]

Ко>н [13, 14] показал, что в спектрах фононов должны существовать определенные аномалии, связанные с соответствующими аномалиями в поведении статической диэлектрической проницаемости системы электронов. [c.320]

В натрии, однако, эффект не был замечен. Последний результат легко понять, если обратиться к формуле (5.52). Из ее видно, что величина особенности весьма сильно зависит от величины затравочного матричного элемента Как раз в натрии взаимодействие электронов с фононами относительно слабое. В свинце же оно сильное, что и позволяет наблюдать указанные аномалии в фононном спектре. [c.322]

Наблюдаемый рост теплопроводности в точке фазового перехода обязан сингулярности теплоемкости, скачок которой в данном случае подавляет усиление фонон-фононного взаимодействия. Последнее, по-видимому, не очень значительно изменяет фононный спектр шпинельной структуры феррита лития, ибо упорядочение затрагивает только октаэдрическую подрешетку. Аномалия теплопроводности предсказана в [3] для идеальных или почти полностью упорядоченных растворов стехиометрического состава. Оказалось, что вероятность рассеяния фононов пропорциональна 1 — т] (т) — коэффициент упорядочения) и резко убывает при переходе от полного беспорядка к почти полностью упорядоченному раствору. Соответственно теплопроводность при этом возрастает. Экспериментально кинетика роста теплопроводности при упорядочении прослежена в [16, 17]. [c.47]

Фононный спектр вазиодномерных кристаллов, как следует из рассеяния нейтронов (см. рис. 4.13,6), характеризуется провалом в дисперсионной зависимости о)(р) при определенном значении квазиимпульса фононов р. Эта конов-ская аномалия обусловлена электрон-фононным взаимодействием и наблюдается при квазиимпульсе фоноиов, равном удвоенному фер.миевскому квазиимиульсу электронов к = 2кр). В одномерных металлах поверхность Ферми состоит из двух плоскостей -j-k и —/ёр. Процессы рассеяния электронов с сохранением энергии происходят только между этими плоскостями и сопровождаются изменением импульса на 2кр. Именно при этом значении импульса максимально проявляется электрон-фононная связь, [c.120]

В кристаллах TTF—T NQ, так же как и в другом типе квазиодномерных кристаллов — КСР, аномалия (провал в зависимости (р)) по мере понижения температуры и приближения к ФП становится гигантской. Эта аномалия в конечно.м итоге приводит к умножению элементарной ячейки при ФП с отщеплением оптической ветви (или ветвей). Одна из отщепленных ветвей оказывается мягкой, и именно она обусловливает связь фононного спектра с волнами зарядовой плотности, что и приводит к высокой 6з ниже ФП. [c.120]

Изменение энергии фононов зависит от д, во-первых, через зависимость от д матричного элемента и члена, содержащего энергию, и, во-вторых, через изменение области интегрирования. Из рис. 2 видно, что при q < 2kp могут рождаться электроннодырочные пары, у которых электрон и дырка могут обладать одинаковой энергией Ер = %Щ12т. При значениях q > 2kp это уже невозможно. q — 2kp есть наименьшее значение q, при котором суммирование в (50.21) производится по всей сфере Ферми. Можно показать, что из этого следует, что при q = 2kp появляется логарифмическая сингулярность на подъеме дисперсионной кривой af ig) (аномалия Кона). Ее наблюдали в фононном спектре свинца. [c.206]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...