Выделение люминесценции

Выше при выделении люминесценции использовалось приближение Кондона. Можно показать, однако, что подобное выделение можно провести с учетом отклонения от приближения Кондона [10], а также вырождения электронных уровней возбужденного состояния [8, 18]. Его можно провести и для РВС экситонов [19]. Кроме того, можно показать, что предположение [c.333]

Если электрону в валентной зоне сообщить энергию, превышающую ширину запрещенной зоны, то он, покидая валентную зону, перейдет в зону проводимости (рис, 16.4, /), При движении по зоне проводимости электрон, потеряв часть своей энергии, опускается к ее дну (рис. 16.4, 2), а в дальнейшем переходит на локальный уровень активатора (рис, 16.4, < ). При уходе электрона из валентной зоны возникает дырка, которая ведет себя подобно положительному заряду. Дырка, двигаясь по валентной зоне, рекомбинирует (рис. 16.4, 4) с электроном, попавшим на уровень активатора из зоны проводимости. Выделенная энергия при рекомбинации электрона и дырки возбуждает ион активатора, являющийся центром высвечивания. Поскольку движение электрона в зоне проводимости происходит с большой скоростью, то процесс люминесценции в данном случае является весьма кратковременным. [c.362]

Рис. 9.11. Интенсивность люминесценции исходных проб воды и дистиллята (а) и выделенных фракций (б) при Х акс=472 нм

Выделение возбуждающего света и отделение от него света люминесценции производится светофильтрами УФС-3, ФС-1, СС-4, СС-8, СС-14, ЖС-3, ЖС-18. Характеристики фильтров приведены в разд. V. [c.70]

Выделение тепла электронная эмиссия электризация возникновение зарядов полей люминесценция возникновение дефектов, полостей активных центров, свободных радикалов, ионов возникновение жестких излучений и радиоволн [c.347]

Выделение водородных пузырьков при воздействии ультразвука иногда сопровождается световыми вспышками, которые можно объяснить люминесценцией. [c.364]

Примером, поясняющим возникновение линий в спектре фосфоров, может служить соединение элементов П1 и V групп GaP. Как показано на рис. 63, в спектре люминесценции GaP появляется множество линий, соответствующих выделению определенной энергии при излу-чательной рекомбинации электронов и дырок, т. е. когда электрон переходит из вышележащего заполненного донорного уровня на лежащий ниже незаполненный акцепторный уровень. Чтобы это могло произойти, электрон и дырка должны находиться рядом, так как электрон переходит непосредственно от одной примеси к другой. [c.137]

Высвечивание может происходить как в отдельных центрах (молекуле, ионе или комплексе), так и при участии всего вещества люминофора. Например, при рекомбинационном свечении процесс преобразования энергии возбуждения в люминесценцию протекает, как отметили, следующим образом сначала в результате возбуждения происходит разделение разноименно заряженных частиц, затем они рекомбинируют с новыми партнерами , в результате чего в люминесценции участвует весь люмино( р. К аналогичному выводу придем и при объяснении высвечивания кристаллофосфоров на основе зонной теории. В этой связи различают два класса свечения так называемое свечение дискретных центров и свечение вещества. Под свечением дискретных центров понимают люминесценцию, развивающуюся в пределах отдельных частиц, выделенных из остального вещества среды. В случае люминесценции вещества, как отметили выше, при поглощении, переносе к месту излучения и излучении энергии участвует все вещество люминофора. Подобная классификация люминесценции была введена В. Л. Лев-шиным. [c.359]

Симметрия кристаллич. поля определяет выделенные направления дипольного момента переходов, к-рые проявляются в различии степени поляризации люминесценции кристаллов и коэффициентов поглощения света, поляризованного вдоль и перпендикулярно оптич. оси кристалла. Напр., в кристалле рубина решётка А1еОа представляет собой октаэдр, слегка деформированный вдоль пространственной диагонали, к-рая в этом случае является оптич. осью. Деформация приводит к тому, что поглощение света, падающего вдоль оптич. оси, в полосе 5500 Л оказывается в 2 раза больше, а в полосе 4000 А на 10% меньше, чем распространяющегося в перпендикулярном направлении. Изучение поляри-зац. характеристик С. к. позволяет определять симметрию решётки, пространственную структуру центров и ориентацию дипольных моментов, соответствующих электронным переходам центров, находящихся во внутрикристаллич. поле. [c.628]

Усилители на стекле с неодимом. Эксперименты по усилению и компрессии импульсов лазера на фосфатном стекле (Я=1,054 мкм, т = =5 пс) проведены авторами [71]. Выделенный из цуга генерации одиночный импульс испытывал бездисперсионную самомодуляцию в коротком (L=40 см) отрезке градиентного многомодового световода. Использование многомодового световода со сравнительно большим диаметром сердцевины (50 мкм) позволило увеличить выходную энергию частотно-модулированного импульса до 2 мкДж. В усилителе на фосфатном стекле его энергия увеличивалась до 500 мкДж, после чего он сжимался до 700 фс. Регистрация производилась методом двухфотонной люминесценции с использованием оптического многоканального анализатора. Пиковая мощность импульса с учетом потерь в решеточном компрессоре составила 300 МВт. [c.269]

Светофильтры УФС (фиг. 153), ФС (фиг. 154) и СС (фиг. 155) служат для выделения возбуждающего света из спектра источника в люминесцентной лшкроскопии и для выделения узкой области спектра в ультрафиолетовой микроскопии. Светофильтры ЖС (фиг. 156) и ЖЗС, пропускающие свет люминесценции и задерживающие возбуждающий свет, помещают между препаратом и окуляром. [c.287]

Светящиеся краски обладают способностью к люминесценции (холодному свечению). С этой целью в лаки вводят светосоставы, содержащие люминофоры, — вещества, способные к холодному свечению. Люминесценция заключается в выделении люминофором световой энергии за счет ранее поглощенной им энергии света, радиоактивного излучения и других видов энергии. [c.629]

В частности, для рубина, генерируюш,его на частоте V = = 14 400 см и имеющего полуширину линии люминесценции при комнатной температуре Аг-= Юсм (1 см == = 3 Ю Гц) и показатель преломления 1,76, при объеме электромагнитного поля I/ — 10 см , получаем значение М порядка 10 . Все это огромное количество х юд взаимодействует с активной средой, и наблюдается излучение во всех направлениях. Для получения излучения в заданном направлении, т. е. на выделенных модах, необходимо осуществить преимущественные условия существования для этих мод. [c.36]

По видам излучения И. с. разделяются на два класса 1) И. с. температурного, или калорического, излучения, в к-рых излучение света есть следствие нагревания светящегося тела до высокой темп-ры. В зависимости от рода излучающего тела этот класс И. с. может быть разделен на 3 группы а) И. с. черного излучения, б) И. с. серого излучения, в) И. с. избирательного (или селективного) излучения. Основой теории излучения И. с. этого класса являются законы излучения черного тела (законы Планка, Вина и закон Стефана-Больцмана, см. Излучение) и общим законом для всех трех групп, объединяющим излучения нечерных тел с черным излучением, — закон Кирхгофа. 2) И. с. люминесцирующего излучения, работающие на принципе одного из видов люминесценции, процесса, связанного с излучением света путем возбуждения атомов за счет какого-либо вида энергии, непосредственно воздействующего на вещество. Из различных видов люминесценции в И. с., используемых на практике, наиболее применима электролюминесценция (светящийся разряд в газах) кроме того в природе встречаются явления, связанные с хемилюминесценцией, или выделением лучистой энергии ва счет энергии химич. превращений (свечение медленного окисления — свечение живых организмов). Класс люминесцирующих И. с. является по преимуще ству классом И. с. холодно I о свечения. Повышение темп-ры, имеющее место при работе подобных И. с., служит побочным фактором, не участвующим активно п процессе излучения радиаций. В нек-рых случаях однако наряду с процессом люминесценции зыделение тепла при работе И. с. достигает таких размеров, что излучение может иметь смешанный характер к подобным И. с. например м. б. отнесены лампы с вольтовой дугой (см.), обладающие лю-минесцирующим свечением дуги и темп-рным излучением раскаленных электродов теория люминесцирующего свечения тесно связана с теорией строения атома и теорией спектров. Электролюминесцирующие И. с. могут быть разделены на группы в зависимости от рода газового разряда (дуговой, тлеющий, без-электродный) и в зависимости от характера излучающей среды (пары металлов, перманентный газ). [c.242]

Такого же типа схема реализована на синхротроне ФИАН Пахра . В схеме применяется фокусирующее зеркало (радиусом около Зм), выходная щель на каретке движется по кругу Роуланда, в этой же каретке смонтированы образец и приемник излучения. Спектрометр представляет собой спектрограф ДФС-451, модифицированный на область спектра 20—2000 А. Для выделения спектральных порядков в этой схеме применяется наряду о пленочными фильтрами система из двух зеркал с переменным углом падения СИ. Горизонтальные сечения обоих зеркал являются сторонами параллелограмма, и система не меняет угла падения излучения на щель при изменении углов падения на зер.кала. В этом обрезающем фильтре из двух зеркал используется пороговая зависимость коэффициента отражения от угла падения в мягкой рентгеновской области.- Установка на базе спектрографа ДФС-451 предназначена для измерения спектров возбуждения люминесценции в Ш ирокой области спектра (20—2000 А), поэтому приемником излучения является сам [c.237]

Основньш эффектом волнового воздействия на твердую среду следует считать, по нашему мнению, явление усиления сейсмической эмиссии при облучении среды виброисточником (открытие Л. Рыкунова и др.). Этот эффект, получивший название сейсмической люминесценции, свидетельствует об усилении процесса образования трещин под воздействием вибрации. При этом усиление эмиссии наблюдается даже при очень слабом облучающем поле, энергия которого почти не расходуется на образование трещин, а лишь стимулирует порождающий их процесс разгрузки пород (переход в состояние с меньшей потенциальной энергией) подобно тому, как внешнее облучение активного вещества вызывает в нем квантовые переходы частиц на низкий частотный уровень с выделением энергии. [c.300]

Возвращение электрона из возбужденного состояния (в зоне проводимости или на примесном уровне) в состояние с меньшей энергией (свободный уровень в валентной зоне либо примесный уровень) сопровождается выделением избыточной энергии в виде тепла или излучения. В зависимости от продолжительности времени между возбуждением электрона и испусканием света люминесценцию называют флуоресценцией или фосфоресценцией. Возбуждение может быть вызвано бомбардировкой электронами (катодолюминесценция), фотооблучением (фотолюминесценция), электрическим полем (электролюминесценция) или химической реакцией (хемилюминесценция). Так называемые фосфоры —вещества, способные к катодолюминесцен-ции,— используются для покрытия экранов электрошю-лучевых трубок. Люминесцентные вещества —люминофоры — используются также в лазерах. [c.78]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...