Интерференционные эффекты в магнитном поле

Для сканирования интерференционной картины можно использовать также магнитострикционный эффект, заключающийся в изменении линейного размера тела под действием магнитного поля. Это явление особенно явно выражено для никеля, кобальта, железа. [c.500]

Существует более простой способ изменения расстояния между пластинами — температурный нагрев кольцевой трубки, которая жестко соединена с одной из интерференционных пластин. Однако термическое расширение трубки может привести к деформации оправы, в которой крепится интерференционная пластина. Инерционность системы также является ее недостатком. Для сканирования интерференционной картины можно использовать также магнитострикционный эффект, заключающийся в изменении линейного размера тела под действием магнитного поля. Это явление особенно явно выражено для никеля, кобальта, железа. [c.176]

Интерференционные эффекты в магнитном поле [c.187]

Магнитное поле создается парой катушек, расположенных на противоположных сторонах трубы, по которой течет жидкость. Если для питания этих катушек применяется постоянный ток, то вблизи электродов образуются пузырьки газа (эффект называется поляризацией), а также происходят другие электрохимические и термохимические процессы. Эти проблемы можно преодолеть, используя пульсирующий постоянный ток (переменный ток не используется, так как может приводить к интерференционным [c.259]

Один из путей осуществления этого требования — наложение продольного магнитного поля на активный элемент газового лазера с внутренними зеркалами. Вследствие эффекта Зеемана на выходе лазера будут наблюдаться две компоненты излучения, сдвинутые по частоте и имеющие противоположные круговые поляризации. Такие двухчастотные лазеры использованы в интерференционных измерителях линейных перемещений типа 5525В фирмы Хьюлет—Паккард . В них информация о контролируемом перемещении содержится в разности частот (или фаз) переменных сигналов, вырабатываемых двумя фотоприемниками, вследствие чего изменение уровней этих сигналов не оказывает значительного влияния на работу прибора. Недостатком двухчастотного лазера является сложность его конструктивного выполнения и обеспечения длительного срока работы. Поэтому рассматриваются возможные пути преобразования излучения одночастотного лазера в две пространственно-разнесенные частотные составляющие [c.247]

Наиболее сильное впечатление производят квантовые интерференционные явления. Об одном из них, эффекте Ааронова-Бома, мы упоминали в лекции 7 интерференционная картина первоначально расщепленных, а затем сведенных пучков электронов зависит от напряженности магнитного поля соленоида в области, недоступной для электронов. Это — типичный пример не силового с точки зрения классической теории взаимодействия. Другой пример вследствие принципа Паули вероятность обнаружить два фермиона в одной точке нространства равно нулю. Эту новую закономерность бессмысленно пытаться объяснить введением новых сил отталкивания. Однако при известных условиях квантовые эффекты могут стать несущественными в описании поведения частиц [49, 137]. [c.290]

Макроскопическая квантовая интерференция. Постоянное магнитное поле, приложенное вдоль участка цепи из сверхпроводршков, в котором имеется два перехода, приводит к появлению максимума сверхпроводящего тока, что свидетельствует об интерференционных эффектах, зависящих от величины напряженности магнитного поля. Этот эффект может быть использован в чувствительных магнетометрах. [c.752]

Выражения для компонент электромагнитного поля дифрагированной (рассеянной) волны получаются в виде разложений в бесконечные ряды по электрическим и магнитным мультиполям коэффициентами разложения служат слон<пые функции параметра р = 2лг/А, (г — радиус шара, к — длина волны) и показателей преломления образующего шар вещества п и окружающей среды По- Ряды сходятся очень медленно число членов, к-рые следует учитывать, приблизительно равно 2р, поэтому прп больших р необходимо применение вычислительных машин (опубликовано иеск. таблиц). При р 1 и пр < 1 существен только первый член ряда, т. е. электрич. диполь, что приводит к закону Рэлея, причем поперечные сечения рассеяния с и поглощения а пропорциопальны и соответственно (к — показатель поглощения вещества, образующего шар). Если р 1, но пр не мало, то при пр = кл (к — целое число) ст резко возрастает до о = бяг (резонансы Ми). С увеличением р рост о и а замедляется и сопровождается постеигапю затухающими осцилляциями. При р > 1 коэффициент ослабления а + о 2лг . Индикатриса рассеяния сильно зависит от р и от п. Если размеры шара близки к X, то характерной особенностью индикатрисы является большое количество резко выраженных максимумов и минимумов, имеющих интерференционную природу. При р а 1 индикатриса сильно вытянута вперед (индикатрисный эффект Ми) и при малых углах рассеяния приобретает отчетливо выраженный дифракционный характер. Столь же резкие изменения с ростом р испытывает поляризация рассеянной (дифрагированной) волны. При нек-рых р > 1 и для нек-рых углов рассеяния она оказывается отрицательной (поляризационный эффект Ми), т. е. плоскость поляризации совпадает с плоскостью рассеяния. [c.227]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...