Характеристики нейтронов различных энергий

Таблица 41.1. Некоторые характеристики нейтронов различных энергий [8]

ХАРАКТЕРИСТИКИ НЕЙТРОНОВ РАЗЛИЧНЫХ ЭНЕРГИЙ [c.843]

По характеристикам ядерных материалов он отмечает важность полученной таблицы точных сечений деления урана-235 и плутония-239 быстрыми нейтронами различных энергий, которая позволяет надежно определить критические размеры атомной бомбы. Благодаря этому, можно признать, что приведенные в материалах формулы для критического радиуса могут быть правильными с точностью до 2%, как это указано в тексте. В то же время осталось неясным, как могла быть достигнута столь высокая точность в определении сечений деления, и было бы важно получить сведения об опытах по размножению нейтронов, которые проводились с большими количествами урана-235 или плутония. (Можно предполагать, что эти данные внесли существенные коррективы в представления наших специалистов о величине критической массы делящихся материалов, в частности, урана-235). [c.62]

На рис. 1 ) показаны максимальная и минимальная энергии нейтронов (отвечающие их испусканию под углами О и 180°) при различных энергиях бомбардирующих частиц в названных реакциях. На рис. 2 и 3 приведены некоторые характеристики реакции Т (1п) Не для энергии бомбардирующих дейтронов =0,5 — 3 Мэз. [c.193]

До сих пор мы рассматривали только пригодные для радиографии источники тепловых нейтронов. Однако возможна радиография и с помощью нейтронов других энергий источники их будут рассмотрены далее. Характеристики нейтронов, обладающих различной энергией, приведены в табл. 9.2. [c.302]

Из формулы (34. 33) следует, что величина Яв различна для разных сред и является функцией энергии нейтронов для данной среды . Величина Xs (как и ) является одной из важнейших характеристик замедлителя, так как чем меньше Xs, тем быстрее происходит замедление. Коэффициент называется замедляющей способностью замедлителя. [c.305]

Для получения групповых констант требуется знание микроскопических сечений как функций энергии вместе с характеристиками энергетических групп, т. е. числа и размеров отдельных энергетических интервалов, а также геометрии и состава рассматриваемой системы. Геометрия может быть одномерная, например плоскость, сфера или бесконечный цилиндр, и двух- или трехмерная. В зависимости от числа пространственных переменных системы используются различные расчетные программы. Обычно число счетных точек в пространственной сетке может быть равным (50) , где й — число пространственных переменных. Приближение углового распределения потока нейтронов, например [c.159]

Интенсивность у-нейтронных радиоактивных источников примерно на два порядка ниже а-нейтронных, но зато они сравнительно моноэнергетичны благодаря тому, что при одной и той же энергии порядка нескольких МэВ импульс фотона почти на два порядка меньше импульса t-частицы. Комбинируя различные у-излучатели с дейтерием и бериллием, можно получать нейтроны различных энергий от 0,12 до 0,87 МэВ Характеристики некоторых у-нейтрон-ных источников приведены в табл. 9.1. [c.484]

Эксперименты проводили на циклотроне Вашингтонского университета, материаловедческом исследовательском реакторе (MTR) и импульсном реакторе Годива-П [2, 35]. В циклотроне в результате бомбардировки бериллиевых мишеней дейтронами с энергией 22 Мэе получали нейтроны с энергией в несколько миллионов электронвольт, которые использовали для облучения транзисторов. Реактор Годива-П давал 1,4-10 нейтронов в импульсе. Интегральный поток нейтронов [нейтронIсм ) определяли для нейтронов с энергией выше 400 кэе. В этих работах для различных транзисторов были получены значения коэффициента р, соответствующие передаче слабых и сильных сигналов, в.зависимости от тока эмиттера /<= при различных интегральных потоках нейтронов. Кроме того, определены коллекторные характеристики в области малых токов эмиттера, а также зависимость от интегрального потока нейтронов при различных напряжениях смещения. В табл. 6.1 и 6.2 приведены значения для необлученных транзисторов, рассчитанные значения постоянной К для некоторых из этих транзисторов, а также значения р для случая слабых сигналов пос.ле облучения быстрыми нейтронами при указанных значе- [c.285]

В экспериментах на различных действующих установках (электронном синхротроне, протонном циклотроне, генераторе нейтронов с энергией 14 МэВ на установке OKTAVIAN, реакторной установке YAYOI) измеряли энергетические и дозовые характеристики скайшайн нейтронов. [c.325]

При оценке полезного действия излучения необходимо учитывать неполноту поглощения материалом энергии падающего луча, немоноэнергетичность луча, изменение механизма поглощения в зависимости от частоты и энергетических характеристик излучения. Когда энергия превышает 10 эВ, фотоны могут выбивать протоны или нейтроны из атомных ядер с наведением радиоактивности. Излучения различных уровней энергии заметно ослабляются в зависимости от толщины поглощающего материала (табл. 44.5). [c.469]

В модели оболочек без остаточного взаимодействия состояния нуклонов в ядре полностью описываются самосогласованным потенциалом типа (3.8) (с добавкой (3.9) в применении к протонам). Одним из важнейших применений теории оболочек в целом является получение спинов и четностей основных и некоторых возбужденных состояний ядер. Эта возможность базируется на том, что каждая замкнутая оболочка имеет нулевой полный момент и положительную четность. Поэтому в создании спина и четности уровня ядра принимают участие только нуклоны внешних оболочек. Например, в ядре изотопа кислорода gO основное состояние должно иметь (и действительно имеет) характеристику так как сверх заполненных оболочек Z = 8H yV, = 8в этом ядре имеется один нейтрон в третьей оболочке, начинающейся уровнями ld /j. К сожалению, однако, для большинства ядер такие предсказания оказываются неоднозначными. Рассмотрим для примера ядро изотопа хрома В этом ядре заполнены оболочка Z = 20 и подоболочка N = 28. Сверх этих оболочек в состоянии fy имеются четыре протона, моменты которых могут складываться различными способами по правилу (1.31) с учетом принципа Паули. В результате этого сложения получаются различные состояния с суммарными моментами У = О, 2, 4,. .. В модели без остаточного взаимодействия энергии всех этих состояний одинаковы. Поэтому без допущений о виде остаточного взаимодействия нельзя сказать, каким должен быть спин основного состояния ядра 24Сг . Последовательный учет остаточного взаимодействия сложен и математически громоздок. Поэтому мы ограничимся рассмотрением модели оболочек с феноменологическим спариванием, в которой остаточное взаимодействие учитывается предельно простым способом. В этой модели принимается, что остаточное взаимодействие приводит к спариванию одинаковых нуклонов. С явлением спаривания мы уже встречались в гл. И, 3, п. 5. Оно состоит в том, что нуклоны одного сорта стремятся объединиться внутри ядра в пары с нулевым суммарным моментом и положительной четностью. Допущение о феноменологическом спаривании, как видно, совершенно не усложняет математического аппарата модели. Ниже мы увидим, что оно существенно расширяет область применимости оболочечных представлений. [c.98]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...