Метод импульсного источника тепла

МЕТОД ИМПУЛЬСНОГО ИСТОЧНИКА ТЕПЛА [c.155]

Импульсный метод линейного источника тепла основан на решении двухмерного уравнения теплопроводности для неограниченного тела при [c.315]

Комплексный импульсный метод плоского источника тепла рассматривается в [121], а комплексные методы мгновенного теплового импульса — в [103, 123]. [c.316]

Определение теплофизических показателей при высоких температурах. При определении коэффициента теплопроводности X [Вт/(м-°С)1 в интервале температур 20—850 °С применяют импульсный метод плоского источника тепла, основанный на закономерностях нестационарного температурного поля в начальной стадии. [c.299]

Рис. 25.39. Схема нагревателя установки для определения коэффициента теплопроводности при температурах до 850 °С импульсным методом плоского источника тепла

По характеру нагрева эти методы можно разделить на импульсные (зондовые), где включаются какие-либо источники тепла, и контактные, где осуществляется тепловой контакт с телами, находящимися при постоянной температуре. Существуют следующие разновидности зондов изотермические, с мгновенным импульсом, с импульсом конечной длительности, остывающие, постоянной мощности [89—91]. В контактных методах стремятся к выполнению граничных условий четвертого рода, т. е. к равенству температур или тепловых потоков на границе соприкосновения двух тел [92—93]. [c.126]

Электроискровая обработка. Электрической эрозии в той или иной степени подвержены все токопроводящие материалы, что определяет возможность использования электроэрозионных методов для обработки всех практически применяемых металлов и сплавов. Механизм процесса эрозии в импульсном разряде для случая электроискровой обработки может быть представлен в следующем виде. Под действием разряда на поверхности электродов возникают вследствие эффекта бомбардировки заряженными частицами плоские источники тепла. Нестандартный процесс распространения тепла от этих источников вызывает локальное плавление и частичное испарение металла в зоне действия источника. [c.498]

Закономерности развития нестационарных температурных полей, создаваемых действием мгновенных точечных, линейных или плоских источников тепла в неограниченном теле [101], положены в основу создания ряда импульсных методов комплексного определения теплофизических характеристик различных материалов [101, 103, 121, 123]. [c.315]

Электроконтактный метод. В процессе обработки заготовок этим методом размерное разрушение поверхностных слоев металла происходит вследствие электрического оплавления. Источниками образования тепла в зоне обработки являются импульсные дуговые разряды и контактный нагрев перемычек. Удельное значение теплоты, получаемой от дуговых разрядов, резко увеличивается с повышением напряжения на электродах. [c.634]

В работе [15] кратко рассматриваются еще две модификации импульсного метода метод квазимгновенного источника тепла и метод двух эквипотенциальных поверхностей, разобщенных в пространстве и времени. Для первой из модификаций указываются поправки к коэффициентам ф , которые зависят от величины фо = Для второй приводится график, позволяю- [c.156]

На закономерностях начальной стадии теплопроводности основано большое количество и других методик. К пим относятся, папример, методы 1мгновенного, импульсного и др. источников тепла. Они (обстоятельно рассмотрены в [Л. 8]. [c.124]

Рассмотрены способы упрощенного определения нестационарных температурных полей при импульсном лучистом нагреве переход от модели неограниченной пластины к модели полуогра-ниченного тела, от внутреннего источника тепла к тепловому потоку на облучаемой поверхности, а также пренебрежение теплопроводностью и переход к определению температур непосредственно по параметрам источника тепла. Проанализированы погрешности решений задач теплопроводности при различных способах упрощения и предложен экспресс-метод выбора способа упрощения с помощью оригинальных диграмм. [c.7]

Предложен вариант импульсного метода одновременного измерения теплофизических параметров (теплоемкости, тепло - и температуропроводности) твердых тел, основанный на применении электрока-лорического источника тепла и пироэлектрического термометра. [c.183]

На рис. 1П.2 и III.3 показаны ре -.ультаты измерений шлофизических коэффициентов исследованного стекло-ластика, которые были произведены импульсным мето-зм с плоским источником тепла. Штриховкой показаны ОЛЯ разброса экспериментальных данных. Измерения гплофизических коэффициентов импульсным методом далось произвести надежно только в диапазоне от 20 о 300 °С. Попытки произвести измерения при более вы-эких температурах не удались вследствие невозможности становить равномерное температурное распределение в бразце с точностью, требуемой Bf импульсном методе о 0,01 °С). [c.135]

Изучение влияния сжимающих напряжений на теплофизические свойства стеклопластиков проводилось с помощью импульсного метода (рис. 111.21). После испытаний ненагруженных образцов и определения времени наступления максимума температуры в спае термопары, установленной на некотором расстоянии от источника тепла, образец нагружался постоянной сжимающей силой. Поскольку расстояние между источником тепла и спаем термопары практически не изменялось, коэффициенты температуропроводности обратно пропорциональны временам наступления соответствующих максимумов температуры аеж/а тах/ тахсж- [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...