Физические свойства кипящей жидкости

Из изложенного следует, что на кр1 влияет большое количество -различных факторов. К основным из них относятся р, w, Д/н, х, физические свойства кипящей жидкости и состояние поверхности. [c.326]

На основании имеющихся опытных данных можно считать установленным, что интенсивность теплоотдачи к кипящей жидкости определяется тепловой нагрузкой поверхности нагрева, давлением, физическими свойствами кипящей жидкости и состоянием поверхности нагрева. Это выражается следующей опытной формулой [c.75]

Для каждой жидкости характерно свое соотношение сил, действующих на паровой пузырек, так как каждая из сил зависит от совокупности физических свойств кипящей жидкости и пара. Свойства веществ в жидкой и паровой фазах сказываются также и на условиях движения пузырьков в жидкости после их отрыва от поверхности. Эти условия неодинаковы у различных жидкостей, и они могут не совпадать с условиями движения пузырьков в воде. [c.191]

Так как О < < 1, то 0,935 < п < Г. Следовательно, коэффициент" рециркуляции весьма близок к единице и довольно слабо зависит от физических свойств кипящей жидкости. [c.123]

Гидродинамика двухфазного потока и теплоотдача в этом случае целиком определяются температурным напором (тепловым потоком), давлением и физическими свойствами кипящей жидкости. Форма, геометрические размеры, а также расположение погруженных поверхностей теплообмена в пространстве практически не оказывают влияния на теплоотдачу, поскольку при кипении в большом объеме имеют место условия для беспрепятственного удаления пузырьков пара с поверхности теплообмена. [c.232]

Установить закономерности процесса кипения — значит найти связь между физическими свойствами кипящей жидкости, греющей поверхности, режимными параметрами и величинами, характеризующими процесс кипения. К последним относятся скорость зарождения и роста пузырей, их размеры и число. [c.5]

Мл, X, физические свойства кипящей жидкости и состояние поверхности. [c.317]

Физические свойства кипящей жидкости [c.66]

Исследования пузырькового кипения жидкости в большом объеме, проводившиеся в последние 10—15 лет, показывают, что оно нарушается при некоторой тепловой нагрузке поверхности нагрева q p, зависящей в основном от физических свойств кипящей среды. Основы теоретического подхода к обобщению опытных данных изложены в [1, 2]. Дальнейшее развитие эти положения получили в работах [3—7]. [c.80]

Для сопоставления и обобщения привлекались опытные данные по теплоотдаче к различным кипящим жидкостям в большом объеме в возможно более широком интервале давлений и физических свойств [Л. 17—22]. [c.27]

Можно считать установленным наличие следующей эмпирической связи, отражающей зависимость теплообмена с кипящей жидкостью от тепловой нагрузки и физических свойств конкретной рабочей среды alq"= f(p), так как по линии насыщения все физические свойства однозначно определяются заданием давления (или температуры). [c.236]

На теплоотдачу при кипении, кроме уже перечисленных выше физических свойств, большое влияние оказывают теплопроводность и вязкость. С увеличением коэффициента теплопроводности жидкости теплоотдача повышается, поскольку основной поток тепла от стенки воспринимается жидкой, а не паровой фазой. С увеличением вязкости теплоотдача, наоборот, уменьшается, так как уменьшается интенсивность перемешивания жидкости, обусловленная парообразованием. При небольших тепловых нагрузках интенсивность теплообмена при кипении зависит от высоты слоя кипящей жидкости (рис. 13->6). [c.295]

По мере увеличения скорости газового потока будет происходить качественное изменение физических свойств слоя. При определенной, критической скорости газа, зависящей от свойств материала и газа, частички начнут свободно и интенсивно перемещаться слой увеличится в объеме и станет похожим на кипящую жидкость, т. е. наступит псевдоожижение частиц (рис. 46, б). [c.141]

Для пояснения механизма теплоотдачи при кипении удобно ввести в рассмотрение массовую скорость образования паровой фазы Gf, кг/ м -ч), на поверхности нагрева и наибольшую возможную массовую скорость G удаления пара от поверхности нагрева при данных условиях пузырькового кипения. Величина Gf определяется плотностью теплового потока qFy количеством работающих центров парообразования, давлением и физическими свойствами жидкости в вязком подслое. Величина 0 - определяется условиями, внешними по отношению к вязкому подслою подъемной силой пузырей пара, скоростью течения жидкости вне подслоя, а в некоторых случаях формой и размерами объема кипящей жидкости и расположением поверхности нагрева в поле силы тяжести. [c.304]

Величина максимальн )го теплового потока ( kpi мо-)ii T изменяться в зависимости от физических свойств кипящей жидкости, ее недогрева и давленпя. Влияние размеров поверхности те1плообмена незначительно. Однако автомодельность кризиса сохраняется только в определенном диапазоне геометрических размеров. [c.308]

Очевидно, что помимо физических свойств веш ества радиус устойчивого зародыша зависит от перегрева стенки по отношению к температуре насыщ ения и давления, онределяюш его физические свойства кипящей жидкости. [c.266]

Чем богаче реквизит , тем сильнее эффект. И зрелищно, и по физическим свойствам кипящие слои, псевдо-ожижаемые различными газами (водородом, гелием, воздухом, углекислым газом или ксеноном), существенно различаются. Очень заметное влияние на поведение кипящего слоя оказывают давление и температура. А какая чудотворная сила заключена в материале зернистых частиц (особенно в его размере и плотности). Но ведь слои твердых частиц могут псевдоожижаться и капельными жидкостями, тем самым демонстрируя совершенно новые качества. Не исключена фильтрация газа сквозь слой зернистого материала, заполненный жидко- [c.73]

В заданных конкретных условиях для каждой жидкости существует предельное значение критерия Kw, выше которого влияние механизма турбулентного обмена в однофазной среде становится пренебрежимо малым. Однако в общем случае эта граница не может быть точно определена только с помощью критерия Kw [182]. Дело в том, что при кипении жидкости с заданными физическими свойствами количество теплоты, вынесенное из пристенной области за счет процесса парообразования, пропорционально ql rp"), а интенсивность турбулентного обмена в однофазной среде определяется значением числа Рейнольдса Re = twi/v, а не одной только скоростью W [182]. Например, при фиксированных значениях плотности теплового потока я скорости циркуляции интенсивность переноса теплоты при турбулентном течении однофазной среды с увеличением диаметра трубы уменьшается. Следовательно, этот механизм переноса перестает влиять на теплоотдачу к кипящей жидкости в трубе большего диаметра при меньшем значении q и, следовательно, Кш- При механизмов переноса теплоты с увеличением вязкости жидкости также смещается в сторону меньших значений критерия К -При кипении в трубах коэффициент теплоотдачи зависит также от иаросодержания потока. Эта зависимость обусловлена возрастанием истинной скорости жидкой фазы w и изменением структуры потока по мере накопления в нем пара при неизменном массовом расходе парожидкостной смеси. [c.228]

Практически важным учет влияния изменения физических свойств на теплообмен представляется для четырех случаев течение газов ирп высоких температурах и высокой энергонапрпженностн асплоотдающих поверхностей течение жидкостей с сильно изменяющейся вязкостью течение воды и других кипящих теплоносителей при околокритических параметрах и течение диссоциирующих газов. [c.103]

Во многих случаях,— писал Менделеев,— настоит еще большое сомнение относительно места олементов, недостаточно исследованных и притом близких к краям системы так напр., ванадию, судя по исследованиям Роско, должно быть дано место в ряду азота, его атомный вес (51) заставляет его поместить между фосфором и мышьяком. Физические свойства оказываются ведущими к тому же самому определению положения ванадия так хлорокись ванадия УОСР представляет жидкость, имеющую при 14° удельный вес 1.841 и кипящую при 127°, что и приближает ее, а именно ставит выше соответственного соединения фосфора. Поставив ванадий между фосфором и мышьяком, мы должны бы были открыть таким образом в нашей предыдущей таблице особый столбец, ванадию соответствующий. В этом столбце, в ряду углерода, открывается место для титана. Титан относится к кремнию и олову по этой системе совершенно точно так, как ванадий к фосфору и сурьме. Под ними, в следующем ряду, к которому принадлежит кислород и сера, может быть нужно поместить хром тогда хром будет относиться к сере и теллуру совершенно так, как титан относится к углероду и олову. Тогда марганец Мп = 55 должно было бы поместить между хлором и бромом. Составилась бы при этом следующая часть таблицы [c.115]

Смотреть страницы где упоминается термин Физические свойства кипящей жидкости : [c.131] [c.97] [c.345] [c.346] [c.4] [c.249] [c.274]

Смотреть главы в:

Теплофизические свойства фреона-22 -> Физические свойства кипящей жидкости

ПОИСК

Жидкости, свойства) свойства)

Кипа 320, XII

Свойства Физические свойства

Свойства жидкостей

Свойства физические

Физические ПТЭ - Физические свойства

Физические свойства жидкостей

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...