Лучистый теплообмен между серыми телами

Лучистый теплообмен между серыми телами, образующими замкнутую систему [c.108]

Лучистый теплообмен между серыми телами [c.289]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами — серым и 106 [c.106]

Лучистый теплообмен между серыми поверхностями усложняется тем, что часть лучистой энергии многократно отражается от одной поверхности к другой, пока не будет поглощена полностью. Однако и в этом случае можно показать, что количество тепла, переданного от тела/к телу 2, может быть определено по формуле, аналогичной уравнению (14-39) [c.189]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Рис 14-8. Лучистый теплообмен между двумя замкнутыми системами серых тел [c.190]

Рис. 3-3. Лучистый теплообмен между двумя вогнутыми серыми телами, образующими замкнутую систему.

Лучистый теплообмен между двумя серыми телами, произвольно расположенными в пространстве [c.219]

Пример 2. Рассчитать лучистый теплообмен между двумя серыми телами, одно из которых заключено внутри другого, причем внутреннее тело не имеет вогнутостей. [c.220]

Лучистый теплообмен между двумя серыми телами 221 [c.221]

Лучистый теплообмен между двумя серыми непрозрачными телами. Между двумя непрозрачными телами проис.ходит постоянный взаимный тепловой обмен лучеиспусканием. Уравнение [c.10]

Этот закон устанавливает связь между степенью черноты г и поглощательной способностью А серых тел. Рассмотрим лучистый теплообмен между параллельно расположенными неограниченными пластинами серой 1 с температурой Т и поглощательной способностью А и абсолютно черной 2 с температурой То (рис. 11.4). Примем Т > То. Тогда плотность теплового потока, передаваемого серым телом черному, равна [c.541]

Рис. 11.5. Лучистый теплообмен между Рис. 11.6. Лучистый теплообмен между замкнутой системой двух серых тел выпуклым серым телом и оболочкой

В отдельных случаях, например при теплообмене между двумя серыми телами, образующими замкнутую систему, задача может быть сравнительно просто решена обычными методами баланса лучистых потоков. [c.109]

Рассматривая лучистый теплообмен в пределах спектрального участка (Д )г, приходим к системе уравнений, аналогичной системе уравнений (18-13)—(18-15) для двух серых тел, разделенных серой средой. Различие между этими системами состоит только в том, что в новой системе уравнений вместо г. - окл и г соответственно представлены и = [c.338]

Рассмотрим один из приближенных методов расчета [Л. 171, 262], основанного на экспериментальных данных, приведенных в 17-1. Если газообразное тело находится в оболочке, которая обладает свойствами серого тела, то часть энергии, излучаемой газом, поглощается этой оболочкой, а часть ее отражается. Отраженная оболочкой энергия частично поглощается газом, а частично вновь попадает на поверхность оболочки. Результирующий тепловой поток при теплообмене излучением между газом и оболочкой определится разностью между лучистым потоком, испускаемым газом на оболочку, и частью излучения оболочки, которое поглощается газом [c.386]

Известно, что при лучистом теплообмене между двумя серыми телами I и 2, заключенными одно в другое без вогнутостей внутреннего тела 2 (чтобы исключить самопереизлучение) будет справедливо [c.269]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Решение задачи о лучистом теплообмене между произвольными нечерными телами связано с большими математическими трудностями и слишком сложно для практического использования. Обш,ее решение поставленной задачи применительно к замкнутой системе серых тел, разделенных лучепрозрачной средой, было дано Ю. А. Сурн-новым [Л. 61 ]. Это решение в зависимости от геометрической структуры системы связывает между собой распределение лучистых потоков по поверхностям тел с распределением температур и оптических констант по этим поверхностям. [c.108]

Закон Кирхгофа устанавливает связь между излучательной способностью Е и коэффициентом ноглощения А реальных тел. Чтобы выявить такую связь, рассмотрим лучистый теплообмен между двумя неограниченными гшосконараллельными поверхностями, одна из которых является абсолютно черной с температурой Г , а другая - серой с температурой Т и степенью черноты 5 (рис. 2.81). [c.122]

Теплообмен излучением между двумя телами. Рассмотрим теплообмен, излучением между двумя элементарными серыми площадками и йр2 (фиг. 23), произвольно ориентированными в пространстве. Следовательно, восстановленные из центров этих площадок нормали и N2 могут быть расположены по отношению друг к другу в пространстве под любым углом. Расстояние между центрами площадок (1Е и йр2 равно г. Обозначаем угол наклона г по отношению к нормали N1 через ф], а по отнош ению к нормали Л г через фг. Лучистый поток из точеч- [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...