Энергетический выход и эффективность охлаждения

Для узкополосного излучения величина мощности люминесценции значительно превосходит мощность внешнего теплового излучения, если рассчитать последнюю в том же спектральном интервале. Предполагая флуоресценцию изотропной, получаем, что оказывается примерно равной яркостной температуре излучения Тв . Заметим, что величина стремится к бесконечности в случае строго монохроматического или строго направленного излучения. Так как самая низкая температура чёрного излучения для видимого спектра составляет 800 К, то теоретически можно получить максимальное значение для эффективности охлаждения образца, излучающего при комнатной температуре в видимом спектре оно равно 300/(800 — 300) = 0,6. Однако, данный расчёт является идеализированным, так как мы предполагаем квантовый выход излучения равным единице при любой структуре энергетических уровней. [c.37]

Описанные случаи подразумевают высокий энергетический выход конечного перехода 1 О и отсутствие центров паразитного поглощения, таких как тяжёлые изотопы СО и СЫ , или других неконтролируемых примесей. Эффективность этих схем охлаждения определяется такими параметрами, как отношение вероятностей безызлучательных переходов между рабочими уровнями к вероятностям прочих возможных механизмов распада возбуждения, и такими как способность поглощения оптических переходов при накачке. Что касается рассмотрен- [c.47]

Энергетический выход и эффективность охлаждения. [c.76]

Очевидна также экономическая эффективность, использования горючих и тепловых ВЭР без преобразования энергоносителя. Освоенные схемы использо.вания горючих газов в качестве топлива на энергетические и технологические нужды промышленных предприятий, как правило, требуют дополнительных затрат на аккумулирующие емкости, позволяющие снизить неравномерность выхода горючих ВЭР из агрегатов-источников и затрат в систему их транспорта от источника до потребителя. При этом необходимо учитывать, как правило, незначительные дополнительные затраты, связанные со сжиганием горючих ВЭР в энергетических и технологических установках. Что же касается затрат в системы охлаждения и очистки, то они не должны относиться на утилизацию, так как очистка газов требуется в любых схемах согласно требованиям санитарных норм по охране окружающей среды. Как показывает практика использования горючих газов на промышленных предприятиях, затраты на утилизацию горючих ВЭР составляют не более 10—20% затрат на ископаемое топливо., которое экономится и вытесняется за счет сжигания горючих газов из топливно-энергетических балансов промышленных предприятий. [c.279]

Определенный практический интерес представляет анализ энергетической эффективности двухступенчатой осевой турбины, функционирующей в составе ПТУ с промежуточной регенерацией, при которой осуществляется промежуточное регенеративное охлаждение перегретого пара, вышедшего из первой ступени турбины (вплоть до температуры насыщения). Данные такого исследования, полученные при = 0,5 кг/с в результате многократного решения задачи (5.76). .. (5.82) при варьировании давления на выходе из первой ступени р2, представлены на графиках рис. 5.10 и 5.11 в функции от приведенной изоэнтропной скорости истечения из соплового аппарата первой ступени [c.107]

Как было показано ранее, оптическое охлаждение сопровождается значением энергетического выхода 7эн превышающим единицу (1.1). Чем лучше выполняется это условие, тем выше, как это следует из (1.53), оказывается эффективность охлаждения. Прингсхейм предположил, что при 7эн > 1 в модели, показанной на рис. 1.6,6, происходит охлаждение частиц и весь процесс эквивалентен действию холодильной машины. Однако, как будет показано ниже, это предположение требует некоторых уточнений. Впервые на это было указано в работах В. В. Антонова-Романовского, Б. И. Степанова, М. В. Фока [c.74]

А.В. Мартыновым и В.М. Бродянским проанализировано влияние дроссель-эффекта [112]. Для идеального газа или газа, находящегося при температуре инверсии или при относительно низком давлении на входе, характеристики вихревых труб выходят из начала координат (рис. 2.10,5). При а,. > О характеристики смещаются вниз, а при а, < О — вверх, так как при этих условиях дросселирование приводит к уменьшению и к увеличению вверх относительно горизонтальной оси. Примечательно, что даже при отрицательном дроссель-эффекте вихревая труба позволяет осуществлять охлаждение части вводимого исходного потока, так как энергетическая эффективность энергоразделения в [c.54]

Анализ результатов траверсирования различными зондами объема камеры энергоразделения позволяет выделить следующие характерные особенности распределения параметров в вихревой трубе с дополнительным потоком. Как и в обычных разделительных вихревых трубах, работающих при ц 1, четко различаются два вихря — периферийный и приосевой, перемещающиеся в противоположных направлениях вдоль оси. Первый — от соплового сечения к дросселю, второй — в обратном направлении. Распределение параметров осредненного потока существенно неравномерно как по сечению, згак и по длине камеры энергоразделения. Радиальные градиенты статического давления и полной температуры уменьшаются от соплового сечения к дросселю, а их максимальные значения наблюдаются в сопловом сечении. Распределение тангенциальных и осевых компонент скорости качественно подобны для различных сечений, однако, количественно вдоль трубы они претерпевают изменения. Поверхность разделения вихрей в большей части вихревой зоны близка к цилиндрической, о чем свидетельствуют пересечения осевых скоростей для различных сечений примерно в одной точке оси абцисс Т= 0,8 (см. рис. 3.9 и 3.10). Это хорошо согласуется с результатами исследований вихревых труб с диффузорной камерой энер-горазцеления, работающих при ц < 0,8, и позволяет в составлении аналитических методик расчета вихревых труб с дополнительным потоком вводить допущение dr /dz = О, а радиус разделения вихрей Tj для этого класса труб считать равным примерно 0,8. Как и у обычных труб, интенсивность закрутки периферийного потока вдоль трубы снижается -> 0), а возвратное при-осевое течение формируется в основном из вводимых дополнительно масс газа, скорость которых на выходе из трубки подвода дополнительного потока имеет осевое направление. По мере продвижения к отверстию диафрагмы приосевые массы в процессе турбулентного энергомассообмена с периферийным вихрем приобретают окружную составляющую скорости. Затухание закрутки периферийных слоев происходит тем интенсивнее, чем больше относительная доля охлажденного потока. Опыты показывают, что прй оптимальном по энергетической эффективности [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...