ДИСТОРСИЯ В ТЕОРИИ УПРУГОСТИ

ДИСТОРСИЯ в ТЕОРИИ УПРУГОСТИ [c.465]

Дисторсия в теории упругости [c.466]

Гл. 8. Дисторсия в теории упругости [c.472]

Гл. в. Дисторсия в Теории упругости [c.534]

Гл. 8. Дисторсия в Теории упругосТи [c.538]

Отсюда следует, что в линейно-упругом теле равно нулю и среднее значение линейного тензора деформации ё изменение объема упругого тела, подвергнутого дисторсии, поэтому может найти объяснение лишь в нелинейной теории упругости. [c.745]

Мы получили теорему о минимуме упругой энергии, обобщенную на упругие дисторсии. Мы видим, что для температурных деформаций = уравнение (7) переходит в уравнение (12) [c.532]

В теории вязкопластичности эволюция поверхностей, ограничивающих область упругости в пространстве напряжений, может быть представлена сочетанием расширения (сужения), вращения, переноса и дисторсии поверхности текучести и поверхностей равных потенциалов - правилом кинематического и изотропного упрочнения. Введение тензора внутренних напряжений (тензора микронапряжений) ру как реального центра поверхности течения связано с наличием остаточньк напряжений на уровне микроструктуры и микронапряжений, связанных с разнообразными неоднородностями в структурных составляющих на мезоуровне. Дальнейшие упрощения заключаются в ведении дополнительных гипотез [c.372]

Разрывы вектора поворота <о и вектора перемещения и на барьере определяются по формулам Вейнгартена через векторы дисторсии с и 6 компоненты их Вольтерра назвал постоянными барьера. Для двусвязного тела формулировка теоремы Кирх-гоффа должна быть дополнена требованием задания шести постоянных барьера если упругая среда заполняет двусвязный объем и ее деформация правильная, напряженное состояние в ней определяется заданием не только внешних сил, но и шести постоянных барьера. Это доказывается в п. 5.2 построением напряженного состояния в ненагруженном теле по заданию векторов с, Ь. Измененная формулировка теоремы взаимности в двусвязном теле дается в п. 5.3, а в пп. 5.4 и 5.5 приводится выра-жение потенциальной энергии деформации, определяемой наличием дисторсии. Краевая задача теории дисторсии сформулирована в п. 5.6. Примеры, относящиеся к задачам дисторсий в полом цилиндре, рассматриваются ниже, в п. 7.3 и гл. V. [c.198]

Пере11дем к определению дисторсии, учитывающих пеинтегри-руемую часть. Для это11.цели рассмотрим лагранжиан теории упругости с тензором деформации Грина (2.17). В случае изотропного тела будет только две упругие константы и лагранжиан в декартовых координатах имеет вид [c.27]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...