Распространение волны в термоупругом слое

Распространение волны в термоупругом слое [c.166]

Задача о распространении термоупругих волн в прямоугольном стержне, на боковых поверхностях которого напряжения и температура равны нулю, изучалась в работе [48]. Решение разлагалось по степеням толщины слоя (г) и, таким образом, была получена последовательность систем уравнений. Для основной системы уравнений определены три типа волн, фазовые скорости которых зависят от частоты колебаний. Задача о колебаниях в термоупругом слое, на поверхностях которого задается конвективный теплообмен со средой, рассматривалась в работах 49а—с]. Было показано, что колебания затухают и диспергируют, фазовые скорости зависят от упругости и теплофизических свойств слоя, а также от условий теплообмена на поверхностях слоя. Значения фазовых скоростей при продольных колебаниях ниже, чем при поперечных, и меньше зависят от условий теплообмена на поверхностях слоя. Показано также, что фазовые скорости термоупругих волн меньше, чем упругих, например, для малых значений частот. [c.242]

Подобным способом Новацкий и Соколовский ) исследовали распространение гармонической волны в термоупругом слое. Рассмотрен как симметричный, так и антисимметричный (волна изгиба) вид волны при двух тепловых условиях на границе 0 = 0 и 0, п = 0. В силу слабой связанности температурного поля с полем деформации, характеризующейся величиной е, дано приближенное рещение частотного уравнения методом возмущений. [c.791]

Пусть в неограниченном термоупругом слое толщиной 21 в положительном направлении оси Оу движется плоская гармоническая во времени волна. С учетом конечной скорости распространения тепла движение волны описывается согласно (1.45) следующими уравнениями [c.264]

Н а в а л И. К- Термоупругие волны в слое при конечной скорости распространения тепла.— Изв. АН Молд. ССР, серия физ.-техн. и мат. наук, [c.306]

Уравнения (20 54) — (20.57) представляют собой аналог уточненных уравнений в динамике пластин. Если все леременные и параметры, характеризуюш,ие температурное поле, т е, величины 00, 01, Ть Т2, а , ад, аш, ац, is, is, dz, de, d 2, d z b, bj, bii, >14. bi5, gl, g io устремить к нулю, то эта система вы рождается. Уравнения (20.55) и (20.57) вырождаются в нуль а уравнения (20.54) и (20 56) приводятся к системе гипербо лических уравнений, описывающих приближенно симметрич ные и асимметричные колебания упругого слоя. Система уравнений ((20.54) —(20.57) применима при более коротких длинах волн, чем динамические уравнения термоупругости для пластин, основанные на гипотезах Кирхгофа. Полученные уравнения описывают распространение упругих волн с дисперсией и зат>ханием, что было исследовано в [2.15] (1966). [c.142]

К и л ь ч и н с к а я Г. А. Распространение термоупругих волн в теплопроводящем слое постоянной толщины. Прикл. механика, 1967, 3, № 12, 78—83 —РЖМех, 1968, 5В219 [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...