Притяжение материальной площадью

ПРИТЯЖЕНИЕ МАТЕРИАЛЬНОЙ ПЛОЩАДЬЮ [c.729]

Притяжение материальной площадью. Имеем пластинку N (фиг. 441) ка-кой-нибудь формы, равномерно покрытую материей, и [c.729]

Мы знаем, что если поверхностную плотность р" заменить объемной плотностью 2р, то задача притяжения материальной площадью [c.737]

Притяжение сфер. Задачу о притяжении сфер можно вести таким же геометрическим путем, как и задачу о притяжении материальными площадями. Именно, сферический слой можно разбить на бесконечно тонкие сферические слои и, таким образом, задачу о притяжении сферическим слоем свести к задаче о притяжении сферической поверхностью. [c.738]

Найдем притяжение точки бесконечно большой материальной площадью. Вообразим, что имеем кружок Л/ (фиг. 443), который притягивает точку, находящуюся иа его оси по предыдущему будем иметь [c.731]

Имеем бесконечный слой Л/ (фиг. 444) толщины а, который притягивает точку О, находящуюся на расстоянии I от него. Разобьем этот слой на бесконечно тонкие слои толщины йг, которые можем принять за материальные площади. Сила притяжения каждого такого слоя по предыдущему выразится так [c.731]

Притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. Постараемся определить притяжение бесконечно длинным круглым цилиндром. На основании сказанного будем рассматривать притяжение материальной точки с силой, обратно пропорциональной расстоянию, площадью круга, равномерно покрытого массою так, что поверхностная ее плотность равна двум объемным плотностям цилиндра. Так как всякую материальную круговую плошадь концентрическими кругами можно разбить на материальные окружности, то рассмотрим сначала притяжение точки материальною окружностью. [c.733]

Пусть теперь материальная точка находится на самой площади круга в М. Проведя через М круг из центра О, увидим, что точку будет притягивать только круг радиуса 0М так что сила притяжения будет [c.736]

Огсюда следует бесконечно длинный цалпндр притягивает материальную точку по ньютонианскому закону тате, как эта точка притягивается с силой,, обратно пропорциональной расстоянию, материальной площадью, полученной от сечения цилиндра ортогональною плоскостью проходящей через притягиваемую точку, если предположим, что плотность, отнесенная к единице пло щади, равна данной объемной плотности цилиндра. На основании этого, вместо того, чтобы рассматривать притяжение по закону Ньютона бесконечно длинными цилиндрами, можно рассматривать притяжение точки материальными площадями, лежащими в плоскости этой точки, силой, обратно пропорциональной расстоянию. [c.733]

Разумеется, закон площадей справедлив не только для движения планет под действием притяжения к Солнцу. Движение каждой материальной точки под действием всякой центральной силы происходит с постоянной секторной скоростью (а = onst). [c.223]

Вследствие того что v = , получаем[го / ] = onst dt это обозначает, что площадь треугольника, построенного на г ъ dr (на фнг. 101 обозначено штриховкой), для одного и того же элемента времени dt постоянна и независима от положения точки на ее пути. Этот результат можно выразить следующим образом радиус-вектор г из центра притяжения к материальной точке покрывает в одинаковые времена одинаковые площади (2-й закон Кеплера). Из этого особого случая вытекает наимевовавие. закон пло> щадей. [c.308]

ЦЕНТРАЛЬНЫЕ СИЛЫ — приложенные к материальному телу силы, линии действия к-рых при любом положении тела проходят через иек-рую определенную точку, наз. центром сил. Примерами Ц. с. с тужат силы тях отеиия, направленные к центру Солнца или планеты, кулоноры силы электростатич. притяжения или отталкивания и др. Под действием Ц. с. центр масс свободного тела движется по плоской кривой, а радиус, соединяющий этот центр с центром силы, описывает в любые равные промежутки времени равные площади (см. Площадей аакон). Теория движения под действием Ц. с. имеет важные приложения в небесной механике, при расчете движения космич. ракет, искусственных спутников и т. д. [c.391]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...