Понижение конечного давления расширения

Расширение пара до 1 ата, т. е. практически до атмосферного давления, соответствует работе паросиловой установки с выпуском отработавшего пара в атмосферу (работе на выхлоп ). Табл. 15 показывает, что получаемый в этом случае термодинамический к. п. д. крайне низок и составляет всего лишь 0,203. Понижение конечного давления расширения пара ниже атмосферного, т. е. работа паросиловой установки с конденсацией пара, сопровождается значительным повышением термодинамического к. п. д. цикла, а следовательно, и повышением экономичности установки в целом. При снижении конечного давления р2 с 1 ата до 0,05 ата г] цикла возрастает более чем на 60 /о. [c.182]

ПОНИЖЕНИЕ КОНЕЧНОГО ДАВЛЕНИЯ РАСШИРЕНИЯ [c.243]

Очень действенным средством для повышения термического к. п. д. y t является понижение конечного давления расширения р . Так, например, при p = >Q ата и ii = 400° для [c.309]

Как видно из рис. 1.70, понижение конечного давления р2 (при неизменных pi и Ti) повышает термический к. п. д. цикла Ренкина, поскольку в области влажных паров это сопровождается понижением температуры Т2, а следовательно, расширяется температурный интервал цикла. Из этого же рисунка видно, что понижение р2 увеличивает степень заполнения площади цикла Карно площадью цикла Ренкина, вследствие чего относительный термический к. п. д. цикла Ренкина увеличивается. Однако с понижением рг расширение пара в турбине спускается в область влажных паров, следовательно, необратимость этого процесса возрастает, и поэтому внутренний относительный к. п. д. цикла Ренкина уменьшается. Из этого анализа следует, что одновременное повышение начальных параметров пара и понижение его конечного давления повышает степень термодинамического совершенства цикла Ренкина. Обычно давление пара в конденсаторе pi = 0,003...0,005 МПа. [c.95]

Дальнейшее понижение конечного давления сопро вождается бесполезным расширением пара за пределами лопаточного аппарата [Л. 23]. [c.17]

Понижение конечного давления р . На фнг. 51 показаны процессы расширения пара при неизменных pi и t, но при различных значениях конечного давления р 2>р Кр )- [c.90]

Используя приведенные соотношения, легко построить кривые, показывающие изменение мощности турбины в зависимости от конечного давления пара Для режимов с докритической скоростью истечения из рабочей решетки последней ступени существует прямо пропорциональная зависимость между приращением теплоперепада и приращением мощности. При сверхкритических скоростях истечения пара из рабочей решетки последней ступени изменение конечного давления пара не сказывается на параметрах пара перед ступенью. Поэтому мощность всех ступеней турбины, кроме последней, останется постоянной, а мощность турбоустановки будет меняться только в результате изменения окружной составляющей скорости выхода пара из рабочей решетки последней ступени. При наступлении сверхкритического режима истечения из рабочей решетки последней ступени прямая зависимость между приращением теплоперепада и приращением мощности будет нарушена. Понижение давления за ступенью сопровождается отклонением потока пара в косом срезе сопл и лопаток. До тех пор, пока не будет достигнуто предельное расширение в косом срезе сопл и лопаток, будет происходить увеличение мощности турбины по мере снижения давления отработавшего пара (см. 2.8). Для конденсационных турбин давление отработавшего пара, соответствующее режиму, при котором исчерпывается расширительная способность косого среза сопл и лопаток и прекращается прирост мощности, называется предельным вакуумом. При эксплуатации предельный вакуум не достигается, так как быстрее устанавливается экономический вакуум, при котором полезная мощность турбоустановки (за вычетом затрат мощности на привод циркуляционных насосов) при данном расходе пара в конденсаторе достигает максимального значения. [c.199]

В случае, когда частица помещена в конечный объем пара, решение существенно меняется. Основное отличие состоит в том, что давление в паре со временем меняется. При наличии фазовых переходов температура поверхности также меняется в соответствии с условием равновесия На рис. 5.9.2 представлены результаты решения для режима, когда имеет место конденсация при Ж1о=0,071 (а20=0,8-10 ). Конденсация пара приводит к расширению остающейся массы пара, вследствие чего происходит его существенное охлаждение, которое сначала не может быть компенсировано теплом, выделяющимся при конденсации. Температура на границе ячейки Tf, опускается до 269 °К. В дальнейшем тепло, выделяющееся при конденсации, нагревает пар. Температуры частицы и пара при т оо выравниваются, и процесс асимптотически прекращается. Распределение температур и скоростей в отдельных фазах в каждый момент времени монотонно. В данном случае получено значительное понижение давления, примерно в четыре раза, за время порядка что свидетельствует об эффективности даже малого по объему впрыска холодных капель в пар при аварийном повышении давления. [c.316]

Изобразим в р,и-диаграмме произвольный равновесный процесс линией 1—2 (рис. 2-1). Из графика видно, что при переходе газа из начального 1 в конечное состояние 2 происходит понижение давления и увеличение удельного объема газа. Это есть процесс расширения газа, который считается прямым процессом. Обратным процессом считается процесс сжатия газа, когда он из состояния 2 переходит в начальное состояние / при этом происходит уменьшение удельного объема и повышение давления. [c.25]

Так как процесс протекает без подвода и отвода теплоты, то энтропия системы остается неизменной и 5=0. При протекании в такой системе необратимого адиабатного процесса часть работы, например, будет расходоваться на преодоление трения и перейдет в теплоту, которая усваивается газом. В связи с этим энтропия системы будет увеличиваться пропорционально теплоте трения. При одинаковом понижении давления конечная температура газа Т% будет больше температуры Га обратимого процесса и работа расширения, пропорциональная падению температуры и равная 1ц =-с Т Гз), будет меньше, чем в обратимом процессе. [c.73]

При расширении газа и понижении давления скорость его возрастает от начального давления С до конечного С1, и следовательно, часть потенциальной энергии газа превращается в кинетическую. Для случая адиабатического расширения газа это увеличение кинетической энергии вытекающей струи газа будет равно соответствующему понижению теплосодержания г [c.436]

Понижение конечного давления расширения приводит к увеличению работы цикла, поскольку разность /1 — ь при этих условиях намного превышает незначительное увеличение количества теплоты, потребного для нагрева рабочего тела до параметроз в точке 1 (рис. 102). Расчеты показывают, что если снизить ког еч-ное давление отработавшего пара при неизменных начальных параметрах, равных, например, р1 = 2,94 МПа и = 673 К, КПД цикла Репкина увеличится с 35,5% при конечном давлений р2 = 9,8 кПа до 36,7% при р. = 3,9 кПа. Однако очень сильно 140 [c.140]

Понижение конечного давления при расширении пара. Пони-жеине конечного давления в цикле приводит к увеличению не холь- [c.191]

В is-диаграмме (рис. 7-20) график этого шроцесса имеет вид вертикальной прямой 1-2. Начальная точка 1 этого процесса находится на пересечении изобары pi с изотермой i/i, а конечная точка 2 — на пересечении изобары р2 с линией постоянной степени сухости xi-При адиабатном расширении перегретого пара он становится сначала сухим насыщенным, а затем влажным, причем с понижением давления степень сухости его уменьшается. Следует заметить, что в области очень влажных паров вблизи нижней пограничной кривой адиабатное расширение пара сопровождается не увлажнением его, а подсушкой. [c.126]

Аналогичное явление будет происходить при увеличении расхода жидкости в трубопроводе, которое сопровождается понижением давления в той его части, которая расположена по течению перед регулирующим органом. Уменьшение сечения трубопровода и расширение жидкости создают излишние объемы жидкости, которые должны пройти через трубопровод. Благодаря этому на небольшой промежуток времени компенсируется потребное увеличение расхода и потому скорость жидкости не сразу, а постепенно получит повышенное значение по всей длине трубопровода. С такой же скоростью будет распространяться и соответствующее этому процессу понижение давления. В реальных условиях весь процесс получается, конечно, более сложным, но описанные картины дают физически правильную модель явления. Как пишет Н. Е. Жуковский все явления гидравлического удара объясняются возникновением и распространением в трубах ударной волны, происходящей от сжатия воды и от расширения стенок тpyбы . [c.12]

В установках с паровыми турбинами, как уже указывалось, не допускается, чтобы степень влажности пара при выходе из турбины была выше 13—14%. Наиболее простым способом уменьшения конечной влажности пара является повышение степени перегрева острого пара. Действительно, при цо-стоянны х значениях Р1 и рг увеличение начальной температуры пара от до tl" (рис. 13-24) вызывает понижение влажности пара после расширения от (1—д ) до (1—х "), в силу чего в яа-росиловы х установках пар высокого давления применяется только в сочетании с высокими температурами перегрева. [c.254]

В результате взрыва поршень идет направо, и продукты горения расширяются до конца хода по адиабате Ьс. причем давление их падает с рз до р . Это — такт расширения адиабата Ьс есть линия изменения состояния продуктов горения. В правом мертвом положении поршня открывается выпускной клапан в крышке (на чертеже не показанный), сообщающий полость цилиндра с наружным воздухом, давление в цилиндре теоретически мгновенно падает с р4 до наружного рь чему в индикаторной диаграмме соответствует вертикаль ей, и часть продуктов горения вылетает наружу с более или менее резким звуком (выхлоп). Вертикаль ей, конечно, не является линией изменения состояния на деле понижение давления продуктов горения с р4 до рх при открытом выпускном клапане получается не в результате отвода от них тепла по изохоре ей, а исключительно вс.ледствие выравнивания давления в цилиндре с наружным, которое происходит теоретически мгновенно без теплообмена и, следовательно, должно быть адиабатическим. Таким образом, при падении давления в индикаторной диаграмме по вертикали ей продукты сгорания расширяются адиабатически от давления р4 до Рх и, не помещаясь в цилиндре, частью выходят наружу. Следовательно, изменение состояния продуктов горения во время выхлопа ей изображается отрезком адиабаты сс (рис. 7-3) являющейся продолжением адиабаты Ьс за точку с до пересечения в точке С с изобарой наружного давления Рх. Расширение Ьс происходит в цилиндре, а расширение ссх — в выпускной трубе отрезок с1сх = Д ет объемное количество газов, выходящее из цилиндра при выхлопе, а точка Сх определяет состояние продуктов горения, соответствующее точке с1 линии выхлопа ей индикаторной диаграммы. [c.175]

Процесс расщирения пара в многоступенчатой турбине (рис. 33) состоит из последовательных процессов в ступенях 7—IV, причем конечное состояние предыдущей стуненрг является начальным для последующей. По мере понижения давления и расширения пара растут его удельные объе.мы. Для пропуска возрастающих объемов пара от ступени к ступени увеличиваются диаметры и проходные сечс1шя сопловых и рабочих решеток. [c.60]

Т. к. здесь вследствие сравнительно незначительного повышения давления во время сжатия охлаждения обыкновенно не требуется, то на основании ур-ия (84а) мощность сжатия исчисляется в N = Вовремя начального периода расширения (процесс СС фиг. 59, Б и фиг. 67) теплопадение Н вследствие понижения давлё-ния в камере сгорания изменяется работа расширения отдельных составных частей газа исчисляется или на основании ур-ия (106) путем определения величины площади D. D. (фиг. 67) или же, в идеальном случае, более простым образом с помощью уравнения (108). Оста.71ьные части работы расширения в виду постоянства соответственного теплопадения отыскиваются легко. В виду переменного теплопадения Н кпд будет конечно ниже, чем при однообразном состоянии потока, т. к. лопатки данного рабочего колеса рассчитаны только на один определенный перепад тепла (на данную скорость). Как уже упоминалось выше, в турбинах с быстрым сгоранием имеется тоже возможность вместо раздельного сжатия и разрежения устроить сжатие заряда посредством газо сгорания и при этом по мере возможности стремиться к достижению идеального процесса, указанного на фиг. 60, Б. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...