Сложение параллельных сил, направленных -в противоположные стороны

Сложение параллельных сил, направленных в противоположные стороны. Параллельные силы, направленные в противоположные стороны, могут быть приведены к равнодействующей только в том случае, если модули слагаемых сил не равны между собой. [c.50]

Рассмотрим особый случай сложения параллельных сил, направленных в противоположные стороны пусть силы Pj п Р[ (рис. 1.49, а) равны по модулю. Модули этих сил обозначим Р таким образом, = Р = Р. Складывая эти силы, на основе формулы (1.14) получаем R = Р — Р = Q, в то же время силы и Р[ не находятся в равновесии, так как они Р -не лежат на одной прямой (вспомним вторую аксиому статики). Следовательно, рассматриваемая система сил равнодействующей не имеет, т. е., будучи неуравновешенной, не может быть заменена одной силой. [c.37]

Сложение параллельных сил, направленных в противоположные стороны [c.40]

Рассмотрим частный случай сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны пусть силы Р1 и р (рис. 47, а) равны по величине. Величины этих сил обозначим Р, таким образом, Р1=Р( = Р. Складывая эти силы, на основе формулы (1.14) получаем Р = Р—Р=0, т. е. рассматриваемая система сил [c.42]

Если силы Ра и Ра направлены в противоположные стороны, то сложение их производится по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны, и тогда равнодействующая выразится как Применительно к системе сил, показанных на рис. 91, [c.74]

Сложение двух не равных по модулю параллельных сил, направленных в противоположные стороны [c.63]

По правилу сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны (формула (17)), будем иметь [c.65]

Перейдем к сложению двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны такие силы называются а н т и п а-раллельными. Пусть на твердое тело в точках А я В действуют две силы и Р , направленные в разные стороны (рис. 27), причем / 1>Р2- [c.20]

Вначале определяют равнодействующую R параллельных сил, направленных в одну сторону затем определяют равнодействующую R параллельных сил, направленных в противоположную сторону. Чтобы определить равнодействующую всей системы параллельных сил, надо сложить две антипараллельные силы Р и Я,". При сложении таких сил могут быть три случая [c.22]

Вернемся к сложению двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны. Как было доказано ( 28), равнодействующая двух таких сил равна их разности. Представим себе теперь, что обе составляющие силы по величине равны между собой, как это показано на рис. 41, с. В этом случае, опре- [c.47]

Можно произвольно изменять модуль сил пары, меняя при этом плечо так, чтобы момент пары остался неизменным. Пусть дана пара (Р, —Р) с плечом АВ (черт. 78), и мы хотим модуль Р сил пары изменить в Ф предположим для определённости, что Ф >Р Разделим плечо АВ пополам и приложим в его середине О две противоположные силы Р и —Р, параллельные силе Р с модулем р — /=. Выполняя сложение сил и / , а затем сил — Р и —Р мы получим пару (Ф, — Ф) с некоторым плечом СО, Из теоремы о сложении параллельных сил, направленных в одну сторону, известно, что должно быть [c.119]

Силы и 4 не равны по величине. Положим для определенности R R . Складывая силы и 4 по правилу сложения двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны, получаем их равнодействующую iR — R< R ). Равнодействующая Я направлена [c.122]

Пусть дана произвольная плоская система параллельных сил.. Пользуясь теоремой о сложении параллельных сил, сложим отдельно все силы, направленные в одну сторону, и все силы, направленные в противоположную сторону. В результате получим систему двух сил, эквивалентную данной системе (рис. 3.9) [c.36]

Если к твёрдому телу приложены несколько параллельных сил, направленных в одну сторону, то последовательным сложением эти силы приводятся к одной равнодействующей силе, параллельной данным силам, направленной в ту же сторону и равной по величине их арифметической сумме. Система параллельных сил, из которых одни направлены в одну сторону, а другие — в противоположную сторону, приводится или к одной равнодействующей силе, равной по величине алгебраической сумме всех данных сил, или к одной паре <в этом случае алгебраическая сумма всех данных сил равна нулю), или находится в равновесии, т. е. приводится к двум силам, равным по величине и направленным по одной прямой в противоположные стороны. [c.359]

Напомним, что от сложения двух параллельных сил, неравных по модулю и направленных в противоположные стороны, получается равнодействующая, модуль и положение линии действия которой оп. ределяются по формулам [c.71]

В том случае, когда слагаемые пары лежат в параллельных плоскостях, мы можем на основании теоремы 2 предыдущего параграфа перенести их в одну плоскость в этом случае, очевидно, векторы-моменты слагаемых пар будут направлены по одной прямой, перпендикулярной к этой плоскости, и будут складываться как коллинеарные векторы (так же, как силы, действующие по одной прямой). Так как вершины многоугольника моментов располагаются в этом случае на одной прямой, то отсюда следует, что момент равнодействующей пары направлен по той же прямой, а его модуль равен абсолютному значению алгебраической суммы моментов слагаемых пар при этом моменты слагаемых пар, направленные в одну сторону, мы должны считать положительными, а направленные в противоположную сторону — отрицательными. Таким образом, при сложении пар, лежащих в параллельных плоскостях (или в одной плоскости), мы рассматриваем момент пары как величину алгебраическую, т. е. берем его со знаком или — в зависимости от направления этого момента, или, что то же, от направления вращения данной пары. Знак алгебраической суммы моментов слагаемых пар определяет направление вращения равнодействующей пары. [c.96]

Чтобы иметь возможность на основании аксиом статики вывести правила сложения двух параллельных сил, направленных как в одну, так и в противоположные стороны, мы заменяли эти параллельные силы эквивалентными им системами сходящихся сил. [c.67]

Указанное правило графического сложения сил, являясь вполне общим, применимо и к частному случаю системы параллельных сил, направленных как в одну, так и в противоположные стороны. Сложение четырех параллельных сил показано на рис. 93. В этом случае все вершины силового многоугольника лежат на одной прямой. [c.140]

Перейдем к сложению двух параллельных сил, направленных в противоположные стороны такие силы называются ан-типараллельными. Пусть на твердое тело в точках Л и В действуют две параллельные силы Pi и Рг, направленные в противо- [c.22]

Рассмотрим сначала сложение двух параллельных сил, направленных в одну сторону. Пусть даны две параллельные силы Р и Q (фиг. 138). Соединив точки их приложения прямой, прилагаем к точкам А тл В равные силы Г и Г, направленные в противоположные стороны по линии АВ на такое прибавление мы ийеем право по вышеизложенным началам 1) и 3). Слагаем силы Р и Т по правилу параллелограмма и получаем равнодействующую АО. Так же поступаем с силами Q и Т от сложения которых получаем равнодействующую ВЕ. Продолжаем полученные векторы АО и ВЕ до пересечения их между собой в точке О и переносим в эту точку точки приложения равнодействующих. Затем проводим линии [c.174]

Рассмотрим произвольное сечение лопасти такого винта (рис. 2.15). Профиль лопасти движется в п юскости вращения винта с поступательной скоростью (ог и одновременно снижается со скоростью V, что дает результи-рую1дую скорость профиля относительно воздуха, обозначенную на рисунке через V Параллельно V, но в противоположную сторону направлена сила сопротивления Р. Перпендикулярно Р действует подъемная сила Р. Сложение этих сил дает результирующую си. у / , которая, как видно на рисунке, наклоне а вперед, в направлении движения лопасти Таким образом, возникает сила, которая <тянет> лопасть вперед, увеличивая обороты винта. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...