Фраунгоферова дифракция от круглого отверстия

Распределение интенсивности н дифракционной картине при дифракции Фраунгофера на круглом отверстии [c.288]

ДИФРАКЦИЯ ФРАУНГОФЕРА ОТ КРУГЛОГО ОТВЕРСТИЯ [c.279]

Дифракция Фраунгофера от круглого отверстия [c.280]

Круглое отверстие. Аналогичным образом можно исследовать дифракцию Фраунгофера на круглом отверстии. Для этого целесообразно использовать полярные координаты вместо прямоугольных. Пусть (р, 0) —> полярные координаты произвольной точки отверстия, т. е. [c.364]

Рис 8 13 График функции 1—(х) — —J (л ), определяющей часть полной энергии, приходящейся на кружок заданного радиуса в картине дифракции Фраунгофера на круглом отверстии [c.366]

Интеграл по 9 мы уже встречали, рассматривая дифракцию Фраунгофера на круглом отверстии (см. п. 8.5.2). Он равен 2яУ (ур), где 3 (рр) — функция Бесселя нулевого порядка. Следовательно, последнее соотношение можно записать как [c.399]

Как и следовало ожидать, мы получили формулу Эйри (8.5.14) для дифракции Фраунгофера на круглим отверстии. [c.402]

Вычислим распределение интенсивности в зоне дифракции Фраунгофера для круглого отверстия радиуса а в непрозрачном экране. Падающее излучение считаем плоской волной единичной амплитуды. Угловой спектр [c.259]

Задача о дифракции Фраунгофера на круглом отверстии имеет наибольший практический интерес, поскольку оправы и диафрагмы большинства оптических приборов круглой формы. [c.142]

В разд. 2.2.4 рассматривалась дифракция Фраунгофера при прохождении когерентного света через два круглых отверстия диаметром 2а, расположенных на расстоянии 2d друг от друга [см. выражение (40) в 2.21. Если свет в каждом из отверстий действительно когерентный, но между отверстиями он не является полностью когерентным, то выражение (40) из 2.2 запишется в виде [c.58]

Дифракция Фраунгофера от прямоугольного и круглого отверстий [c.293]

Рис. 8.14. Сравнение дифракции Фраунгофера на круглом и эллиптическом отверстиях.

Решить задачу о дифракции Фраунгофера при падении плоской линейно поляризованной волны на бесконечный идеально проводящий экран с круглым отверстием радиусом а. [c.187]

При т < 1 перекрывается малая часть первой зоны и возникает практически важный случай дифракции Фраунгофера или дифракции в дальней зоне (плоскости 6 и 7), Условной границей между двумя видами дифракции считают дистанцию Рэлея 7 , соответствующую расстоянию, на котором круглое отверстие диаметра О, освещенное плоской монохроматической волной, открывает для центральной точки наблюдения олну первую зону, то есть [c.134]

Рнс. 8.12. Картина дифракции Фраунгофера на круглом отверстии картина Эйри) диаметром 6 мм (по Липсону, Тейлору и Томпсону). Увеличение 50х, желтая линия ртути = 5790 Л Для выделения слабых вторичных максимумов центральная часть переэкспопирована. [c.365]

Начнем с простейшеготюд-хода к этой проблеме. Предварительно обратимся к известной задаче о дифракции Фраунгофера на круглом отверстии (см., например, [21). На круглое отверстие радиу- [c.117]

Множитель [2/] (e,a sin ф)]/й,а sin ф 2 в выражении (2.76) точно такой же, как член, описывающий дифракцию Фраунгофера на круглом отверстии радиусом а [82]. Второй множитель в квадратных скобках в правой части (2.76) аналогичен множителю (sinx/x)2 в выражении (2.44), только здесь Ak заменено на ei(l—со5ф). Таким образом, мы видим, что угловое распределение выходного излучения определяется произведением члена, описывающего картину дифракции Фраунгофера на круглом отверстии с радиусом, равным радиусу цилиндра взаимо- [c.71]

Зависимость ширины пучка от г характеризуется гиперболами (ау/шо) —(2/2о) =1, где га=кт1/2=лт%/ к—радиус дифракционной расходимости. При 2=0 радиальная ширина имеет наименьшее значение ау = аУо перетяжка, или шейка пучка). В области шейки, или в ближней зоне, пока г < го, площадь сечения пучка практически постоянна. При 2= 2о она удваивается, а на больших расстояниях 121> 2о (дальняя зона, или область дифракции Фраунгофера) ширина пучка возрастает линейно с увеличением z w z) 2г/ к10о)=Кг/(п10о). Это показано штриховыми линиями (асимптоты гипербол) на рис. 6.21,6. Соответствующий угол дифракционной расходимости 0 = Я,/(яшо) несколько меньше, чем при прохождении плоской волны через круглое отверстие [см. (6.28)]. Важное отличие от дифракции на отверстиях, выделяющих участок волновой поверхности с примерно равными амплитудами, заключается в том, что интенсивность дифракционной картины в гауссовом пучке монотонно и быстро уменьшается с ростом угла дифракции без характерных осцилляций (т. е. чередующихся темных и светлых колец). Это качество очень полезно в оптических приборах, и иногда для подавления дифракционной структуры вместо диафрагм с резкими краями вводят искусственно постепенное ослабление пучка от оси к периферии. Такой прием называется аподизацией. [c.299]

Для лучшего уяснения приведенной классификации начнем с примера. Рассмотрим круглое отверстие и точечный источник на его оси. Пусть сначала точка наблюдения также находится на оси. Если в отверстии укладывается небольшая часть первой зоны Френеля, то дифракция будет фраунгоферовой. В этом случае все колебания в плоскости отверстия совершаются и приходят в точку наблюдения практически в одинаковых фазах. При смещении точки наблюдения вбок появляются разности фаз между вторичными волнами, приходящими в точку наблюдения от различных точек отверстия. Этим и обусловлено появление дифракционных колец. Если отверстие заменить непрозрачным экраном, то этот случай, по соображениям, которые выяснятся в пункте 4, также относят к дифракции Фраунгофера. Если же в отверстии или экране (для точки наблюдения, лежащей на оси системы) укладывается заметная часть первой зоны или несколько зон Френеля, то дифракция считается френелевой. [c.278]

Принципиальная схема экспериментальной установки, приведенная на рнс. 6.18, показывает, какой путь проделывает свет. Предлагаемый метод использует две особеяности классической оптики. Во-первых, если свет проходит через малое отверстие диаметра О н выполняется условие дифракции Фраунгофера (В > X, где X — длина волны света), то на плоскости, расположенной на расстоянии Ь за отверстием, свет образует круглое пятно ( зайчик ) радиусом г. Величина радиуса г определяется из соотношения 1,22 Х//7. В описываемом нами методе отверстием служит светлое пятнышко ( точка ) на негативе плоского отображения Пуанкаре, и небольшой кружок света падает на точную копию негатива, расположенную на расстоянии Ь от первого негатива (рис. 6.18). Во-вторых, для некогерентного излучения количество света, испускаемого вторым негативом, пропорционально числу светлых точек, или пятнышек, оказавшихся внутри кружка света. [c.245]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...