Угловое распределение выходного излучения

УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ВЫХОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 69 [c.69]

Угловое распределение выходного излучения при генерации разностных частот [c.69]

УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ВЫХОДНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ 71 [c.71]

Угловое распределение выходного излучения 69 Усиления коэффициенты 192 [c.258]

На контур спектральной линии влияют также величина апертуры и аберрации объектива коллиматора, угловое увеличение призмы, наклон щели относительно преломляющего ребра призмы или штрихов дифракционной решетки, высота щели, величина апертуры и аберрации осветительной системы и другие факторы. Влияние прибора на контур спектральной линии принято характеризовать его аппаратной функцией А (х), которая выражает распределение лучистого потока в фокальной плоскости объектива камеры или выходного коллиматора при освещении щели монохроматическим излучением определенной длины волны X (частоты v). Если истинное распределение интенсивности по контуру спектральной линии равно (р (х), то наблюдаемое распределение составляет [c.382]

Другой вариант головки с внешним расположением зеркал выгодно отличается от первой схемы. Сама трубка имеет иа конце утолщение, которое необходимо для того, чтобы приварить к ним пластинки, устанавливаемые под вполне определенным углом к юси трубки. Плоские окна, установленные под углом к оптической ОСИ, уменьшают потери при многократном прохождении излучения от одного зеркала к другому. Такие окна почти не имеют потерь на отражение для излучения, поляризованного в перпендикулярной плоскости. Потери определяются лишь рассеянием и поглощением в окне и могут быть сведены до 0,5%. Этот вариант головки имеет резонатор со сферическими зеркалами, использование которых делает работу генератора более устойчивой. Наибольшие повороты зеркал около оптимального положения порядка одной угловой минуты не влияет на величину выходной мощности и на пространственное распределение излучения, в то время как в генераторе с плоскими зеркалами отклонение на несколько угловых секунд приводит к срыву генерации. [c.48]

Множитель [2/] (e,a sin ф)]/й,а sin ф 2 в выражении (2.76) точно такой же, как член, описывающий дифракцию Фраунгофера на круглом отверстии радиусом а [82]. Второй множитель в квадратных скобках в правой части (2.76) аналогичен множителю (sinx/x)2 в выражении (2.44), только здесь Ak заменено на ei(l—со5ф). Таким образом, мы видим, что угловое распределение выходного излучения определяется произведением члена, описывающего картину дифракции Фраунгофера на круглом отверстии с радиусом, равным радиусу цилиндра взаимо- [c.71]

Оптический источник для оптоволоконной системы связи должен иметь высокую энергетическую яркость в узкой полосе частот в диапазоне длин волн 0,8. .. 1,7 мк.м, выходное излучение должно легко модулироваться, площадь излучающей поверхности не должна быть больше сердцевины волокна, угловое распределение излучения должно быть по возможности, согласовано с волокном. Обычно от опгических источников добиваются максимальной мощности излучения и светового потока Важными параметрами являются коэффициент полезного действия, стоимость и надежность прибора и стабильность выходной мощности (медленный дрейф и высокочастотные флуктуации). Полупроводниковые источники, излучающие свет из р-л-перехода в процессе инжекционной люминесценции, удовлетворяют этим требованиям лучше, чем какие-либо другие. [c.190]

Рис. и. схема частотно-углового спектрометра. Сгтрлва — двумерное распределение излучения в выходной плоскости спектрометра. [c.544]

Таким образом, из всех возможных излучателей, имеющих одинаковые мощности и площади выходных сечений, наибольшей осевой силой света обладают идеальные, что и оправдывает их название. Почему-то порой считают, что для достижения максимальной осевой силы света (или предельной плотности излучения на мишени) нужно формировать гауссово распределение интенсивности. Это не так лучше всего заполнить все выходное сечение излучателя пучком с плоским фронтом и равномерно распределенной интенсивностью. Гауссовы пучки, с точки зрения угловой расходимости, имеют иные достоинства, связанные с тем, что их распределение в дальней зоне описьгоается той же функщ1ей Гаусса, что и в ближней. Она, в отличие от ф)шкций на рис. 1,14, 1.15, не имеет побочных максимумов и очень быстро спадает при больших значениях аргумента. При вписьгоании гауссовых пучков в апертуру не слишком малого размера эти свойства в значительной степени сохраняются иногда это может пригодиться. [c.49]

Простейшие методы уменьшения расходимости и ее измерение. Приведенное выше рассмотрение угловой расходимости различных источников отнюдь не является исчерпывающим, однако должно облегчить понимание того, как влияют на расходимость те или иные факторы, рассматриваемые в дальнейшем. Основной вьшод, который пока можно сделать, — для получения малой расходимости следует в первую очередь стремиться к постоянству фазы излучения на выходном сечении источника. Неравномерность распределения амплитуды далеко не так страшна даже многочастотность опасна только тогда, когда значительная доля общей мощности приходится на компоненты или с большой расходимостью, или с различающимися направлениями распространения. Отсюда следует, что самые простые и в то же время достаточно радикальные методы уменьшения расходимости сводятся к применению тех или иных фазовых корректоров — элементов, воздействующих на фазовое распределение. [c.57]

Как и при рассмотрении крупномасштабных аберраций, проследим за эволюцией первоначально идеальной расходящейся волиы на ряде последовательных обходов резонатора. Однако если раньше мы суммировали аберрации, наблюдая за тем, что происходит в ближней зоне, то теперь будем следить за распределением направленного к выходному зеркалу излучения в дальней зоне. При этом сделаем важное ynpouieHiie поскольку рассеянное излучение состоит из огромного числа угловых компонент со случайными фазами, будем суммировать их интенсивности, [c.166]

Угловой спектр излучения является, в сущности, разложением по плоским волнам. Та из них, которая следует вдоль оси, и есть самовос-производящаяся после обхода телескопического резонатора расходящаяся волна. Поведение остальных, как и этой, так же хорошо описывается геометрическим приближением, в соответствии с которым угол наклона 9 каждой после обхода уменьшается в М раз. Если результирующая угловая расходимость 29 удовлетворяет обычно выполняющемуся условию 9р < [Dj(2L)] (Л/ — 1)/(71/ + 1) D — диаметр пучка), то излучение любой компоненты перекрьюает выходное зеркало целиком. Это означает, что при отражении от выходного зеркала приходящаяся на каждую компоненту мощность излучения уменьшается в соответствии с долей общей площади сечения, перекрываемой зеркалом, в раз. Поскольку интенсивности всех компонент на обходе резонатора уменьшаются одинаково, то при выяснении относительного распределения мощности можно от этого уменьшения (которое при работе лазера компенсируется усилением) отвлечься. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...