Метод расчета таблиц термодинамических свойств

МЕТОД РАСЧЕТА ТАБЛИЦ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ [c.31]

Используемый нами метод расчета таблиц термодинамических свойств описан в [24, 25]. В настоящей работе получение необходимой совокупности равноточных уравнений обеспечено вариацией числа коэффициентов уравнения, а также изменением набора данных, учитываемых при определении коэффициентов. [c.51]

Глава 2. МЕТОД СОСТАВЛЕНИЯ ЕДИНОГО УРАВНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ И РАСЧЕТА ТАБЛИЦ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ [c.27]

За время, прошедшее после выпуска в свет второго издания книги, резко возрос спрос на таблицы термодинамических свойств газов, что обусловлено неоспоримыми преимуществами табличного метода расчета процессов с газами и газовыми смесями. [c.3]

Такое положение в значительной мере объясняется исключительной трудностью проведения эксперимента в окрестности критической точки, недостаточной надежностью опытных данных и отсутствием хорошо разработанных методов расчета термодинамических свойств веществ в критической области. Как следствие, существующие таблицы термодинамических свойств для ряда технически важных веществ не содержат достаточно полных и точных данных в этой области. [c.3]

Описываемый расчет не требует обращения ни к каким справочным или сводным таблицам термодинамических свойств веш.еств, кроме единственной вспомогательной таблицы, описываемой в настоящей работе. Этот метод расчета не требует также предварительного определения тепловых эффектов реакций образования участников изучаемой реакции, как и предварительного вычисления энтальпии реагирующей системы. Этот метод не вызывает необходимости и в предварительном отыскании абсолютных значений энтропий для всех участников реакции и в последующем расчете изменения энтропии системы. Обоснование описываемого метода приводится ниже. [c.59]

При вводе больших таблиц в ЭВМ для экономии памяти несколько табличных значений помещают в одну ячейку [Л. 19]. Одна из наиболее полных работ по расчету термодинамических свойств воды и водяного пара на ЭВМ методом интерполяции табличных данных про-18 [c.18]

Составление настоящих таблиц производилось при помощи уравнения состояния, основанного на теории ассоциации, разработанной автором совместно с И. И. Новиковым. Основные положения этой теории приводятся ниже. Приложение полученных из теории выводов к водяному пару позволило впервые создать термодинамическую теорию водяного пара, положенную в основу настоящих таблиц. В областях, в которых уравнение состояния оказывалось недостаточно точным (область жидкости, критическая область при 400° С и вдоль пограничной кривой), а также при составлении таблиц теплоемкости Ср, расчет табличных значений свойств производился методами численного анализа по новейшим экспериментальным данным. [c.10]

В монографии проанализированы и обобщены экспериментальные данные о терчодннамических свонствах этана, кратко изложен метод составления единого уравнения состояния газа и жидкости и расчета таблиц термодинамических свойств по усредненному уравнению состояния Приведены таблицы термодинамических свойств газообразного и жидкого этана в области температур и давлений 91—700 К и 0,1—80 МПа, включая свойства на кривых насыщения и затвердевания [c.2]

МПа [4.18, 4.25]. Авторы обсуждаемой работы привели коэффициенты среднего единого уравнения состояния (ЕУС) (tmax = 6, /тах = 7, 2si = 47), полученного ПО методу эквивалентных уравнений [0.27], и сообщают результаты сравнительных расчетов по Ср и бт- В другой статье тех же авторов [4.19] представлены подробные таблицы термодинамических свойств жидкого и газообразного фреона-13, которые включают q, <г, Л, S, Ср, vy W, fi на кривой насыщения и в однофазной области при Т= (223—473) К, р= (0,01—20) МПа. [c.158]

Обратимся к формуле Деринга — Фольмера (2.34) где имеет вид (2.2). Если учесть выражение (2.15) для разности давлений р" — р внутри критического пузырька и вне его, то для расчета частоты нуклеации /1 нри заданных температуре Т и давлении р нужно в первую очередь знать поверхностное натяжение на границе пузырька с жидкостью, давление насыщенного пара Ре, удельные объемы р, и", теплоту испарения I на одну молекулу. Кроме того, в предэкспоненциальный множитель входит число молекул в 1 сж жидкости N1 и масса молекулы т. Для 0, рв, V, V" берутся значения по таблицам термодинамических свойств [122, 123] на линии насыщения при заданной температуре. Так же находятся I и N1- При выбранном внешнем давлении р нетрудно рассчитать по (2.34) температурную зависимость Получается одна из кривых, показанных на рис. 8, б. Ввиду очень сильной температурной зависимости удобно пользоваться полулогарифмической шкалой. Меняя давление р = р, как параметр, приходим к серии кривых lg Jx [Т) (1—4 на рис. 8, б). Обычно сравнение экспериментальных данных с теорией производится не для частоты нуклеации а для температуры Гц, которая соответствует реализуемой в опыте частоте Например, при перегреве всплывающих капелек lg 6. По теории гомогенной нуклеации строится небольшой участок кривой lg Jl (Т) и из условия lg = 6 определяется теоретическое значение Гц. Для проверки теории нужно изменять в широком интервале давлепие, под которым находится жидкость, а также эффективную частоту зародышеобразования. Перекрыть большой диапазон удается благодаря применению разных методов перегрева жидкостей. Для маленькой пузырьковой камеры /1 1 10—10 см -сек , для капелек 10 см -сек , а в методе импульсного нагрева жидкости имеем = 10 — 10 слГ -сек . Это позволяет судить о применимости теории как при низких, так и при очень высоких частотах спонтанного зародышеобразования. Безразмерную величину [c.129]

Впервые этот метод был применен И. Кинаном и И. Кайе в 1943 г. [Л. 3]. В 1945 г. указанные авторы опубликовали таблицы термодинамических свойств воздуха в английской системе единиц [Л. 4], а в 1949 г. подробные таблицы свойств продуктов сгорания нормальных углеводородов и краткие таблицы для их компонентов также в английской системе единиц [Л. 5]. Последние таблицы непригодны для. расчета процессов с продуктами сгорания топлив, отличающихся по составу от нормальных углеводородов к тому же их построение в английской системе единиц не позволяло использовать таблицы в отечественной теплотехнике. [c.3]

В последние годы опубликован ряд работ советских и зарубежных исследователей по определению Р, v, Г-даиных, вязкости и теплопроводности аммиака в широких пределах температур и давлений. В связи с применением ЭВМ появились более совершенные методики аппроксимации и методы расчета теплофизических свойств. Поэтому в настоящее время имеется возможность с использованием экспериментального и теоретического материала (опубликованного до 1977 г.) создания монографии по теплофизическим свойствам аммиака и составления уточненных таблиц его термодинамических и переносных свойств. [c.3]

В сочинении Шюле богато представлены современные (по тому времени) достижения теоретической и особенно экспериментальной термодинамики и теплотехники. В нем приведены многочисленные диаграммы и таблицы физических свойств веществ. Книга снабжена также. многочисленными расчета.ми и примерами, углубляющи.ми изучение рассматриваемых явлений и помогающими понять основные методы термодинамических исследований. Особенно тщательно исследованы вопросы, имеющие прикладное значение. [c.254]

Для описания термодинамических свойств растворов используют интегральную и парциальную молярные функции. В зависимости от типа раствора меняются и методы расчета термоди-на пгческих функций. Ниже приведены основные уравнения, используемые для расчета интегральных и парциальных молярны.х функций. Парциальные и интегральные термодинамические функции бинарных металлических растворов в приводимых таблицах относятся к грамм-атому. [c.42]

Рассматриваются методы расчета наиболее важных физико-хими ческих и термодинамических свойств газов и жидкостей, а также параметров фазового равновесия. Приводятся справочные значения критических и других характеристических параметров для 468 наиболее распространенных органических и неорганических веществ. Степень надежности расчетных методов иллюстрируется таблицами сравнения теоретических и экспериментальных данных. [c.4]

Нельзя считать окончательно завершенной и работу, связанную с представлением в математических моделях теплоэнергетических установок термодинамических и теплофизических свойств рабочих тел и теплоносителей. Наибольшее количество исследований, выполненных в этом направлении, относится к наиболее распространенному в теплоэнергетике рабочему телу и теплоносителю — воде (водяному пару) [1,2]. В настоящее время широко используются два метода определения свойств воды и водяного пара при выполнении расчетных исследований на ЭЦВМ 1) представление соответствуюш,их свойств в виде явных или неявных функций от одной, двух или нескольких переменных 2) линейная или нелинейная интерполяция по узловым точкам таблиц, введенным в память ЭЦВМ. Наибольшего внимания, по-видимому, заслуживает работа [20], содержа-гцая рекомендованную Международным комитетом по формуляциям для водяного пара систему уравнений, предназначенную для технических расчетов. Однако, во-первых, эти уравнения достаточно сложны и, во-вторых, не содержат явных выражений для определения некоторых часто употребляемых в теплоэнергетических расчетах параметров. Оба эти обстоятельства приводят к суш ественным затратам машинного времени при использовании указанных уравнений. Второй метод определения свойств воды и водяного пара требует меньшего времени расчета на ЭЦВМ, но исходная информация по нему занимает больший объем запоминающего устройства ЭЦВМ. Таким образом, еш е предстоит большая работа по определению целесообразных областей применения каждого из указанных методов в зависимости от требуемой точности вычислений значений параметров, области их определения, характеристик используемой ЭЦВМ и т. д. Этот вывод в еще большей мере справедлив по отношению к новым рабочим телам и теплоносителям, широкое применение которых намечается на атомных электростанциях, в парогазовых и других комбинированных теплоэнергетических установках. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...