Метод неограниченного плоского слоя

При исследовании теплоизоляционных материалов, обладающих низкой теплопроводностью (>. 2,3 Вт/(м-К), широкое распространение получил метод неограниченного плоского слоя, когда образцу исследуемого материала придается форма тонкой круглой или квадратной пластинки. Для создания перепада температур одна поверхность пластинки нагревается, а другая охлаждается с помощью устройств, имеющих плоские поверхности, между которыми зажимается исследуемый образец. [c.184]

Как было отмечено ранее, метод неограниченного плоского слоя в основном используется для исследования теплофизических свойств материалов с низкой теплопроводностью, однако в последнее время его также стали использовать для определения теплопроводности различных проводников теплоты, в том числе и металлов [9]. [c.184]

МЕТОД НЕОГРАНИЧЕННОГО ПЛОСКОГО СЛОЯ [c.24]

Метод неограниченного плоского слоя применяется не только для исследования теплопроводности теплоизоляционных материалов. Его можно использовать также для измерения теплопроводности металлов и других проводников тепла. Однако приборы в этом случае приобретают другое конструктивное оформление. [c.25]

Один из применяемых абсолютных стационарных методов, называемый методом неограниченного плоского слоя, заключается в измерении одномерного теплового потока, направленного перпендикулярно плоскости образца и создающего градиент температур в нем. Образцу придают форму относительно тонкой круглой или квадратной пластинки, одна поверх- [c.439]

Расчеты, основанные на методах конечных элементов для зоны краевого эффекта, описывают конечный рост межслойных напряжений, который обнаружен в первоначальной формулировке с использованием плоской задачи теории упругости [24, 251, а также моделируют распределение пространственных компонент тензора напряжений в окрестности отверстия небольшого диаметра в толстой пластине при растяжении ). Однако эти элементы не являются полностью согласованными с моделью однородных слоев, лежащей в их основе, поскольку разрыв в величинах упругих постоянных в такой модели привел бы к неограниченному росту в точках пересечения свободной боковой границы с меж-слойной поверхностью. Такая сингулярность в принципе должна быть учтена в гипотезах о поведении напряжений, но это пока не сделано. [c.421]

Дж. И. Тэйлор и С. Голдстейн впервые применили для исследования устойчивости расслоенного течения метод малых колебаний. Для случая непрерывного распределения плотности и при линейном распределении скоростей в неограниченно распространенной жидкости они получили в качестве предела устойчивости значение = V4. Влияние вязкости и кривизны профиля скоростей на возмущающее движение они не учитывали. Расчет устойчивости пограничного слоя с расслоением по плотности выполнил, следуя теории Толмина, Г. Шлихтинг В основу расчета он положил профиль скоростей Блазиуса, получающийся при продольном обтекании плоской пластины, а расслоение по плотности учел только в пограничном слое, следовательно, вне пограничного слоя принял плотность постоянной. Вычисления показали, что критическое число Рейнольдса сильно возрастает с увеличением числа Ричардсона (рис. 17.25). А именно критическое число Рейнольдса, составленное для толщины вытеснения, равно Рвкр = 575 при = О (однородная жидкость) и Рвкр = ири == V24 Следовательно, при [c.473]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...