Решение при линейном изменении температуры стенки

Решение при линейном изменении температуры стенки [c.181]

Далее Спэрроу и Зигель рассматривают случай плавного изменения температуры стенки во времени. Линейность уравнения энергии позволила авторам применить метод суперпозиций, чтобы использовать решение, полученное для скачкообразного изменения. Для примера Спэрроу и Зигель рассматривают случай линейного изменения температуры стенки во времени. [c.90]

Все рассмотренные до сих пор решения получены либо при постоянной температуре стенки, либо при постоянной вдоль трубы плотности теплового потока на стенке. Мы уже отмечали при анализе установившегося теплообмена, что коэффициент теплоотдачи при постоянной плотности теплового потока выше, чем при постоянной температуре стенки. При развитом профиле температуры и постоянной плотности теплового потока на стенке температура стенки и средняя массовая температура жидкости изменяются вдоль трубы линейно. Коэффициент теплоотдачи зависит, следовательно, от характера изменения температуры стенки по длине трубы. Инженер должен хорошо понимать, при каких условиях коэффициент теплоотдачи значительно изменяется по длине трубы и когда его можно считать постоянным. [c.165]

Общее решение для температуры жидкости в сечении х+ равно сумме вкладов всех бесконечно малых и конечных ступенчатых изменений температуры стенки от 1 = 0 до =г+-. Так как уравнение энергии (8-4) линейно и однородно, можно быть уверенным, что эта сумма также является его решением. Анализ решения показывает, что оно удовлетворяет и граничным условиям, т. е. температура жидкости во входном сечении трубы (при х+ = 0) постоянна и равна 4, а при г+=1 температура жидкости равна заданной температуре стенки io [c.168]

Для тонких оболочек распределение температуры по толщине стенки в случае линейного закона изменения температуры среды (поверхности) с течением времени с хорошей степенью точности может быть определено из решения уравнения теплопроводности для плоской стенки [99]. [c.84]

Сравнительный анализ результатов расчета. Сравним результаты расчета относительной предельной нагрузки пластины при линейном законе изменения с течением времени температуры вн для случаев, когда Ot вычисляется по формуле (6.21) и когда в качестве определяющей принята средняя температура несущей зоны стенки вер- Пусть обобщенная характеристика пластины при изотермических состояниях представлена выражением (6.24) и является линейной функцией аргумента, т.е. j = 1, j = —1. Подставляя в (6.24) решение (3.8) и интегрируя от О до кр> где кр — координата границы несущей зоны стенки, получаем [c.69]

При выводе этого уравнения принималось столько упрощающих допущений, что оно должно быть всесторонне проверено путем сопоставления с опытными данными. Такие данные имеются, причем весьма обширные [Л. 2]. Уравнение (11-20) превосходно согласуется с этими данными, хотя оно должно давать ошибочные результаты в области ступенчатого изменения температуры поверхности, поскольку тепловой пограничный слой здесь целиком находится в подслое, где принято искусственное выражение для ет- Решение, близкое к точному, для этой области можно получить путем непосредственного интегрирования дифференциального уравнения энергии. Течение здесь почти ламинарное следовательно, профиль скорости приблизительно линейный и потому является известной функцией местного касательного напряжения на стенке (см. вывод уравнения (10-12) в гл. 10 или решение Лайтхилла [Л. 3]). [c.291]

Для дальнейшего решения задачи используем уравнения работы [1], но видоизменим граничные условия задачи. Чепман и Рубезин, исходя из допущений постоянства давления в обтекающем газе и линейного изменения коэффициентов вязкости ц и теплопроводности А с температурой, показали, что общая задача теплообмена разбивается на две частные 1) задачу обтекания стенки газом и 2) задачу теплообмена. При этом первая задача оказывается независимой от второй. [c.339]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...